關(guān)于非平衡載流子的擴(kuò)散運動第1頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日Dn---電子擴(kuò)散系數(shù)（electrondiffusioncoefficients）---單位時間在小體積Δx·1中積累的電子數(shù)擴(kuò)散定律第2頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日----在x附近，單位時間、單位體積中積累的電子數(shù)穩(wěn)態(tài)時，積累=損失穩(wěn)態(tài)擴(kuò)散方程第3頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日三維球坐標(biāo)第4頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日第5頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日若樣品足夠厚第6頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日若樣品厚為W（W∞)并設(shè)非平衡少子被全部引出則邊界條件為：?n(W)=0?n(0)=(?n)0得第7頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日當(dāng)W<<Ln時，相應(yīng)的Sn=常數(shù)第8頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日空穴的擴(kuò)散電流密度電子的擴(kuò)散電流密度

擴(kuò)散電流密度第9頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日第10頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日

在光照和外場同時存在的情況下:（2）總電流密度第11頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日（3）EinsteinRelationship（愛因斯坦關(guān)系）平衡條件下：第12頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日最后得同理第13頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日5.6連續(xù)性方程指擴(kuò)散和漂移運動同時存在時，少數(shù)載流子所遵守的運動方程以一維n型為例來討論：光照ε

在外加條件下，載流子未達(dá)到穩(wěn)態(tài)時，少子濃度不僅是x的函數(shù)，而且隨時間t變化：*空穴積累率：空穴的擴(kuò)散和漂移流密度第14頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日空穴積累率復(fù)合率其它產(chǎn)生率------連續(xù)性方程討論（1）光照恒定（2）材料摻雜均勻（3）外加電場均勻第15頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日（4）光照恒定，且被半導(dǎo)體均勻吸收對于p型半導(dǎo)體：第16頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日應(yīng)用舉例1用光照射n型半導(dǎo)體，并被表面均勻吸收，且gp=0

。假定材料是均勻的，且無外場作用，試寫出少數(shù)載流子滿足的運動方程。——非平衡少數(shù)載流子的擴(kuò)散方程第17頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日恒定光照下——穩(wěn)態(tài)擴(kuò)散方程第18頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日2用恒定光照射n型半導(dǎo)體，并被表面均勻吸收,且gp=0。假定材料是均勻的，且外場均勻，試寫出少數(shù)載流子滿足的運動方程，并求解。解此時連續(xù)性方程變?yōu)榉匠痰耐ń鉃椋旱?9頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日考慮到非平衡載流子是隨x衰減的又其中——空穴的牽引長度空穴在壽命時間內(nèi)所漂移的距離第20頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日最后得：其中第21頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日電場很強(qiáng)電場很弱結(jié)論：由表面注入的非平衡載流子深入樣品的平均距離，在電場很強(qiáng)時為牽引長度，而電場很弱時為擴(kuò)散長度。第22頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日3在一塊均勻的半導(dǎo)體材料中，用適當(dāng)頻率的光脈沖照射其局部區(qū)域，請分別寫出沒有外場和加外場時，非平衡載流子在光脈沖停止后的運動方程。沒有外場：0x?pt=0t=t1t=t2第23頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日有外場：0x?pt=0t=t1At=t2第24頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日4穩(wěn)態(tài)下的表面復(fù)合

穩(wěn)定光照射在一塊均勻摻雜的n型半導(dǎo)體中均勻產(chǎn)生非平衡載流子，產(chǎn)生率為gp。如果在半導(dǎo)體一側(cè)存在表面復(fù)合（如圖所示），試寫出非平衡載流子的表達(dá)式。體內(nèi)產(chǎn)生的非子為表面復(fù)合x0第25頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日空穴向表面擴(kuò)散，滿足的擴(kuò)散方程邊界條件為第26頁，共28頁，2023年，2月20日，星期日例今有一塊均勻的n型硅材料，用適當(dāng)?shù)念l率、穩(wěn)定的光照射樣品的左半邊（如下圖），產(chǎn)生電子-空穴對，其產(chǎn)生率為g