物理光學(xué)A光的偏振與晶體光學(xué)基礎(chǔ)第1頁/共150頁1、自然光.......(a)自然光(b)自然光的分解7-1偏振光第2頁/共150頁E播傳方向面對光的傳播方向2、線偏振光3、部分偏振光振動(dòng)面7-1第3頁/共150頁4、橢圓偏振光和圓偏振光E

0

y

yx

z傳播方向

/2x7-1第4頁/共150頁7-1從自然光獲得偏振光的方法1、由折反射產(chǎn)生線偏光依據(jù)：垂直分量和平行分量在界面上的透射、反射系數(shù)不同。特別注意：布儒斯特角入射時(shí)，平行分量的反射系數(shù)為零實(shí)例：（1）激光器布儒斯特窗（2）玻璃片堆（3）偏振分光鏡第5頁/共150頁7-1偏振分光鏡—基于玻璃片堆原理自然光以布儒斯特角度入射，兩個(gè)相互垂直的線偏光出射高折射率（硫化鋅）和低折射率（冰晶石）交替鍍膜而成入射光含有多種波長時(shí)，要考慮色散問題，因?yàn)椴煌ㄩL折射率不同。有的折射率下，入射角可能偏離布儒斯特角tanB=n2/n1第6頁/共150頁..........i0i0n1n2900rBrewsterangle第7頁/共150頁用玻璃片堆獲得偏振光.......................線偏振光自然光入射第8頁/共150頁....玻璃片堆俯視圖第9頁/共150頁外腔式激光器的布儒斯特窗

M1M2布儒斯特窗·········i0i0·激光輸出i0i0第10頁/共150頁7-12、由二向色性產(chǎn)生線偏光二向色性—對不同振動(dòng)方向的偏振光吸收系數(shù)不同具有二向色性的材料：電氣石、人造H偏振片、K偏振片二向色性的機(jī)制：材料中的電子在特定方向上運(yùn)動(dòng)自由度大于其它方向，當(dāng)入射光沿此特定方向振動(dòng)時(shí)，帶動(dòng)電子運(yùn)動(dòng)，光能被選擇性吸收波長變化，二向色性也變化第11頁/共150頁偏振化方向自然光偏振片線偏振光二向色性偏振片第12頁/共150頁7-1馬呂斯定律產(chǎn)生偏振光的器件—起偏器檢查偏振光的器件—檢偏器如果偏振片是理想的（產(chǎn)生完全線偏光），則入射光經(jīng)起偏器、檢偏器后的光強(qiáng)I=I0cos2—馬呂斯定律其中為起偏和檢偏器透光軸的夾角，I0=E02為=0時(shí)的透射光強(qiáng)第13頁/共150頁偏振光通過旋轉(zhuǎn)的檢偏器，光強(qiáng)發(fā)生變化.....起偏器檢偏器自然光線偏振光線偏振光第14頁/共150頁.....起偏器檢偏器自然光線偏振光偏振光通過旋轉(zhuǎn)的檢偏器，光強(qiáng)發(fā)生變化線偏振光第15頁/共150頁偏振光通過旋轉(zhuǎn)的檢偏器，光強(qiáng)發(fā)生變化.....起偏器檢偏器自然光線偏振光線偏振光第16頁/共150頁偏振光通過旋轉(zhuǎn)的檢偏器，光強(qiáng)發(fā)生變化.....起偏器檢偏器自然光線偏振光第17頁/共150頁偏振光通過旋轉(zhuǎn)的檢偏器，光強(qiáng)發(fā)生變化.....起偏器檢偏器自然光線偏振光第18頁/共150頁自然光通過旋轉(zhuǎn)的檢偏器，光強(qiáng)不變.....檢偏器自然光第19頁/共150頁.....檢偏器自然光自然光通過旋轉(zhuǎn)的檢偏器，光強(qiáng)不變第20頁/共150頁.....檢偏器自然光自然光通過旋轉(zhuǎn)的檢偏器，光強(qiáng)不變第21頁/共150頁.....檢偏器自然光自然光通過旋轉(zhuǎn)的檢偏器，光強(qiáng)不變第22頁/共150頁.....檢偏器自然光自然光通過旋轉(zhuǎn)的檢偏器，光強(qiáng)不變第23頁/共150頁腰橫別扁擔(dān)進(jìn)不了城門第24頁/共150頁偏振片的應(yīng)用第25頁/共150頁（C）用偏光鏡消除了反射偏振光（A）玻璃門表面的反光很強(qiáng)（B）用偏光鏡減弱了反射偏振光第26頁/共150頁7-1入射光起偏器檢偏器探測器E0E0cos消光比測定裝置第27頁/共150頁7-1實(shí)際偏振片不是理想的最大透射光強(qiáng)IM，最小透射光強(qiáng)Im，則消光比r=Im/IM衡量偏振器件質(zhì)量的方法：同種器件取兩個(gè)，一個(gè)做起偏器，一個(gè)做檢偏器，計(jì)算其消光比r第28頁/共150頁7-1例題：一束自然光以57度入射到空氣－玻璃界面，玻璃折射率n＝1.54，求：1）反射光的偏振度；2）透射光的偏振度。第29頁/共150頁7-2晶體的雙折射第30頁/共150頁第31頁/共150頁高級晶族（各向同性）立方晶系中級晶族（單軸晶體）三方晶系四方晶系六方晶系低級晶族（雙軸晶體）單斜晶系三斜晶系斜方晶系晶體分類第32頁/共150頁7-2幾個(gè)術(shù)語的定義雙折射的兩束折射光中，一束遵循折射定律，稱尋常光，記為o光。另一束不遵循折射定律，稱非尋常光，記為e光光軸：晶體中的一個(gè)方向，光沿此方向傳播，沒有雙折射發(fā)生。單軸晶體、雙軸晶體o主平面：光軸+o光線；e主平面：光軸+e光線第33頁/共150頁e光光軸

e光的主平面o光光軸

o光的主平面····

主平面

第34頁/共150頁7-2主截面：光軸+晶體表面法線光線在主截面內(nèi)入射時(shí)，o主平面和e主平面重合o光和e光都是線偏光，o光的電矢量垂直于o主平面，e光的電矢量平行于e主平面當(dāng)入射光在主截面內(nèi)時(shí)，o光垂直于e光第35頁/共150頁7-3雙折射的電磁理論晶體的各向異性晶體對不同方向偏振的光表現(xiàn)出不同的響應(yīng)晶體結(jié)構(gòu)各向異性極化各向異性對光響應(yīng)的各向異性右圖：方解石的分子結(jié)構(gòu)CaCO3Ca++C+O-1O-2O-3晶體的各向異性和介電張量第36頁/共150頁7-3

晶體的介電張量[]={ij}，i,j=x,y,z一般地，ij0D=[]E，D=(Dx,Dy,Dz)-1，E=(Ex,Ey,Ez)-1經(jīng)過坐標(biāo)變換，總可以對角化矩陣[]:第37頁/共150頁7-3變換以后的新坐標(biāo)x,y,z互相垂直，并稱為晶體的主軸方向，x,y,

z稱為晶體的主介電常數(shù)。顯然E、D一般不同向若xyz，晶體是雙軸的若x=yz，晶體是單軸的DExyz第38頁/共150頁7-3非磁性、電各向異性晶體中的麥克斯韋方程組：單色平面波在晶體中的傳播H第39頁/共150頁7-3E0、D0、H0為振幅由于E、D方向不同，晶體中的平面波可以寫成光波與光線第40頁/共150頁7-3將E、D、H代入麥克斯韋方程組里的兩個(gè)旋度方程，并由▽F=ikF，得到坡印亭矢量形式不變：S=EH結(jié)論：D、H、k和E、H、S各成右手螺旋正交關(guān)系，D、E、k、S共面第41頁/共150頁7-3

晶體中單色平面各矢量之間的關(guān)系圖（注意：D、E不同向k、S不同向）波面I波面IIDEHkSOkOSO第42頁/共150頁7-3

設(shè)∠ED=∠kS=，光波由波面I傳播到波面II（沿k方向），光線由O點(diǎn)傳播到OS點(diǎn)（沿S方向）vk=vScos相速度（法線速度）vk<光線速度vS第43頁/共150頁7-3目的：建立晶體中k與折射率n的關(guān)系將H=kE/(0)代入D=-kH/得到D=-k(kE)/(02)菲涅耳方程第44頁/共150頁7-3

應(yīng)用矢量恒等式A

(BC)=B(A·C)-C(A·B)

得到D=0n2[E-k0(k0

·E)] (7-12b)=0n2D/-0n2k0(k0

·E)D=0k0(k0

·E)/(1/r–1/n2)按主軸分量寫出：Di=0k0i

(k0

·E)/(1/ri

–1/n2),i=x,y,z(7-13)第45頁/共150頁7-3由于D垂直于k0，D·k0=0，得到菲聶耳方程（7-14）：菲聶耳方程可以化成一個(gè)n2的二次方程：第46頁/共150頁7-3已知k0，從菲聶耳方程可以解出兩個(gè)不相等的實(shí)根n12和n22，其中只有正根n1和n2有意義—一個(gè)k0對應(yīng)兩個(gè)n把這兩個(gè)n代入(7-13)可得到兩個(gè)互相垂直的D∴給定法線方向k0，可以有兩種不同折射率或不同速度的光波，它們的D矢量互相垂直。由于D和E不平行，所以有兩個(gè)不同的光線方向S1和S2—雙折射第47頁/共150頁7-3與k0對應(yīng)的兩組D、E、S的方向kS2S1D2E2D1E1第48頁/共150頁7-3單軸晶：nx=ny=no，nz=ne，none設(shè)k0在yz平面內(nèi)，與z軸夾角k0x=0,k0y=sin,k0z=cos代入菲聶耳方程，得到n12=no2 (7-16a)n22=no2ne2/(no2sin2+ne2cos2)(7-16b)單軸晶的雙折射第49頁/共150頁7-3

存在兩個(gè)光波：一個(gè)的折射率與k0方向無關(guān)—尋常光、o光另一個(gè)的折射率與k0方向有關(guān)—非尋常光、e光由(7-16b)知，=0°，n2=no；=90°，n2=ne—光沿z軸（=0°）傳播，只有一種折射率，不發(fā)生雙折射。z軸是單軸晶的光軸第50頁/共150頁7-3為了求出兩個(gè)光波的振動(dòng)方向，分別把兩個(gè)折射率代入(7-13)，解出三個(gè)E分量把n=no代入，得到o光波的(7-13):(no2-no2)Ex=0(no2-no2cos2)Ey+no2sin

cosEz=0no2sin

cosEy+(ne2-no2sin2)Ez=0第51頁/共150頁7-3第二第三兩個(gè)方程的行列式不為零，只有Ey=Ez=0由第一方程，并由以上結(jié)果，Ex0由Di=0riEi

，

Dx0，Dy=Dz=0第52頁/共150頁7-3

把n=n2代入，得到e光波的(7-13):(no2-n22)Ex=0(no2-n22cos2)Ey+n22sin

cosEz=0n22sin

cosEy+(ne2-n22sin2)Ez=0第二第三方程的行列式為零，Ey、Ez有非零解：Ey

0,Ez0。由第一方程，Ex=0Dx=0,Dy

0,Dz0第53頁/共150頁D、E矢量的指向可由它們z、y分量的比值確定。對e光有Ez/Ey=-no2sin/(ne2cos)(書中少負(fù)號)Dz/Dy=-sin/cosEz/EyDz/Dy，故e光的法線和光線方向也不相同7-3

第54頁/共150頁7-3

單軸晶內(nèi)o光和e光的振動(dòng)方向yxzSekDeEeEoDo’第55頁/共150頁7-3設(shè)Se與z軸的夾角為’，k與z軸的夾角為，k與Se的夾角為tg’=no2/ne2tgtg=(1-no2/ne2)tg/(1+no2/ne2tg2)yxzSekDeEeEoDo’第56頁/共150頁7-4晶體光學(xué)性質(zhì)的圖形表示目的：幫助理解和分析復(fù)雜的晶體光學(xué)現(xiàn)象分類：折射率橢球波矢面法線面光線面第57頁/共150頁7-4各個(gè)D矢量振動(dòng)方向上的折射率分布介電主軸坐標(biāo)系中，電能密度e=E·D/2=(Dx2/rx+Dy2/ry+Dz2/rz)/(20)令x=Dx/A1/2,y=Dy/A1/2,z=Dz/A1/2,A=20ex2/nx2+y2/ny2+z2/nz2=1 (7-20)——折射率橢球或光率體折射率橢球第58頁/共150頁7-4

折射率橢球xyznznynxDo第59頁/共150頁7-4

已知k0，用折射率橢球求D和相應(yīng)的折射率k0D2D1n2n1o第60頁/共150頁7-4折射率橢球的性質(zhì)：球中任意一條矢徑r的方向表示D的方向，r的長度表示D光波的折射率從球原點(diǎn)o出發(fā)，做波法線矢量k0，過o做垂直于k0的平面，即k0的法平面，該平面與橢球的交線為一橢圓，橢圓的長短軸方向分別為允許D的兩個(gè)方向，其長度分別為這兩個(gè)D光波的折射率第61頁/共150頁7-4

單軸晶的折射率橢球nx=ny=no，nz=ne(x2+y2)/no2+z2/ne2=1no>ne—負(fù)單軸晶（方解石）(a)圖no<ne—正單軸晶（石英）(b)圖zzyyxxnenonenonono(a)(b)第62頁/共150頁7-4雙軸晶折射率橢球nxnynz選擇x,y,z使得nx<ny<nz在y=0平面內(nèi)，橢球?yàn)閤2/nx2+z2/nz2=1(7-23)=0時(shí)，|r0|=ny，沿C1的k0的法截面是半徑為ny的圓，故C1為光軸，由對稱性，C2也是光軸xzC2C1nxnz0r0圖7-18(a)第63頁/共150頁7-4

圖7-18（a）中r0在橢球中的位置為由上式，得到第64頁/共150頁7-4波矢量末端構(gòu)成的面因?yàn)殡p折射有兩個(gè)波矢量，所以波矢面是雙層面把i=ki=nk0i/c(i=x,y,z)帶入菲涅耳方程，并令ni’=ni/c(i=x,y,z)，得波矢面方程波矢面第65頁/共150頁7-4

雙軸晶波矢面xyznz’ny’nz’oC2ny’nx’nx’第66頁/共150頁7-4

雙軸晶波矢面在三個(gè)坐標(biāo)面上的截線圖yxzxyxny’nx’nz’ny’nx’nz’nx’ny’nz’C2C1第67頁/共150頁7-4單軸晶：將nx=ny=no，nz=ne代入波矢面方程，得到分別為球面和繞z軸的旋轉(zhuǎn)橢球面第68頁/共150頁7-4單軸晶波矢面(a)負(fù)晶體(b)正晶體zzne’no’ne’no’(a)(b)第69頁/共150頁7-4法線速度矢量k末端構(gòu)成的面法線面也是雙層曲面將i=koi/n(i=x,y,z)代入菲涅耳方程，得到法線面方程法線面(法線速度面)第70頁/共150頁7-4光線速度矢量末端構(gòu)成的面也是雙層曲面光線是能量傳播的方向，所以光線面地位重要思路：用S表示E，利用E·S=0導(dǎo)出光線方程光線面（光線速度面）第71頁/共150頁7-4由（7-12b）

D=0n2[E-k0(k0

·E)]知|D|=0n2|E|=0n2|E|cos光線折射率ns=c/vsn2cos=ns2/cosDEES0vSvkk0DS0Ek0第72頁/共150頁7-4E=0-1ns-2[D-S0(S0·D)]E=S0(S0·D)/(-0ns2)=S0(S0·D)/[c20(1/v2-1/vs2)]再由E·S=0，得到光線方程第73頁/共150頁7-4令i=vSSoi(i=x,y,z)，由光線方程得光線面方程第74頁/共150頁7-4光線面與三個(gè)坐標(biāo)面的交線都是一個(gè)圓和一個(gè)橢圓光線面在xz面上的四個(gè)交點(diǎn)與原點(diǎn)的連線是光線軸：光線在此方向傳播時(shí)，光線速度相同第75頁/共150頁7-4對單軸晶，vx=vy=vo,vz=ve，光線面方程變成第76頁/共150頁7-4單軸晶的光線面ovovezovovez負(fù)晶體正晶體第77頁/共150頁7-4光線面上任一點(diǎn)P的矢徑是光線方向P點(diǎn)處光線面的法線方向?yàn)椴ǚň€（k矢量）方向第78頁/共150頁7-4例題：利用e光光線面方程，證明單軸晶體中e光線與光軸的夾角θ之間有如下關(guān)系：第79頁/共150頁7-4例題：證明當(dāng)時(shí)，晶體中e光線與波法線間的夾角（離散角）α有最大值。并對于鈉黃光求出方解石晶體中α角的最大值。第80頁/共150頁7-5光波在晶體表面的折、反射一、波法線方向的確定Snell作圖法k1·r=k’1·r=k2·r波矢面k1,

k’2,k’’2共面1k1k’2k’’21’2’’2第81頁/共150頁7-5例題：平行鈉光正入射到一片方解石晶片上，晶片如圖所示：光軸在圖面內(nèi)，并與晶體表面成30度角。求：1）晶片內(nèi)o光線與e光線的夾角；2）當(dāng)晶片厚度d為1mm時(shí)，o光和e光射出晶片后的相位差。光軸eok1kekoe光線o,e法線o光線d第82頁/共150頁7-5例題：如圖所示，一塊單軸晶片的光軸垂直于表面。晶體的兩個(gè)主折射率分別為no和ne，證明當(dāng)平面波以入射角θ1入射到晶體時(shí)，晶體內(nèi)非常光線的折射角θ’e可由下式計(jì)算：1oekok1光軸第83頁/共150頁7-5二、光線方向的確定—惠更斯作圖法光線面取兩根光線子波包絡(luò)面為下一光線面光線面?zhèn)鞑シ较蚣礊楣饩€方向光軸oe第84頁/共150頁平面波垂直入射方解石晶體ACDFE......eoeo光軸B利用惠更斯原理可很好的解釋雙折射現(xiàn)象第85頁/共150頁平面波傾斜入射方解石晶體ACDFE...eoeo光軸i第86頁/共150頁

····晶體光軸iroreo········voΔtveΔteoecΔt第87頁/共150頁平面波垂直入射方解石晶體光軸平行于晶面ACD...eoeo光軸B.第88頁/共150頁尼科耳(Nicol)棱鏡............900φoe220680oeAMCN自然光加拿大樹膠光軸7-6晶體光學(xué)器件第89頁/共150頁7-6第90頁/共150頁7-6第91頁/共150頁7-6第92頁/共150頁7-6第93頁/共150頁7-6第94頁/共150頁7-6第95頁/共150頁7-6第96頁/共150頁7-6度第97頁/共150頁7-6例題：構(gòu)成渥拉斯頓棱鏡的直角方解石棱鏡的頂角θ＝30度，試求當(dāng)一束自然光垂直入射時(shí)，從棱鏡出射的o光和e光的夾角。第98頁/共150頁7-6例題：一束線偏振的鈉黃光（λ＝589.3nm）垂直通過一塊厚度為1.618*10-2mm的石英波片。波片的折射率no＝1.54424，ne＝1.55335，光軸沿x軸方向（如圖所示）。試討論入射線偏振光的振動(dòng)方向與x軸分別成45度，-45度和30度時(shí)出射光的偏振態(tài)。xy第99頁/共150頁2.各種光的檢驗(yàn)（1）自然光

step1：檢偏器檢偏器：利用偏振片檢驗(yàn)光線的偏振化程度起偏器：自然光通過偏振片后變?yōu)榫€偏振光起偏器檢偏器I0I1I2P1P2第100頁/共150頁Step2：1\4λ0波片

I0I0

（1/2λ0，不變）

1/4λ0波片p（順時(shí)針）

（2）線偏振光

step1：檢偏器

yx

2次max2次min=0p（順時(shí)針）第101頁/共150頁（3）橢圓偏振光Step1：

It不變2次max

2次min=0

（逆時(shí)針）p（順時(shí)針）

（圓）（橢圓）Step2：

yx2次min=0

2次max

（逆時(shí)針）（1/4λ0）

p（順時(shí)針）第102頁/共150頁（4）自然光+線偏振光

step1：

2max

2次min！=0

p(順時(shí)針)Step2：

if平行平面光成45度角then右側(cè)It不變

?λ0（逆時(shí)針）p（順時(shí)針）第103頁/共150頁（5）自然光+（橢）圓偏振光

step1：

不變or：2max，2min！=0

（自+圓）（自+橢圓）

（逆時(shí)針）p（順時(shí)針）

step2：

y

2max，2min！=0

（逆時(shí)針）第104頁/共150頁7-7偏振光和偏振器件的矩陣表示線偏振光、圓偏振光、橢圓偏振光都有如下形式：省去公共位相因子，用矩陣來表示任一偏振光：第105頁/共150頁7-7歸一化瓊斯矢量舉例第106頁/共150頁7-7光矢量瓊斯矩陣沿x軸沿y軸與x軸成±45°角與x軸成°角線偏振光的瓊斯矢量第107頁/共150頁7-7圓偏振光的瓊斯矩陣光矢量瓊斯矢量右旋左旋第108頁/共150頁7-7瓊斯矢量表示的優(yōu)點(diǎn)：方便計(jì)算多個(gè)偏振光的疊加例：光矢量沿x軸、y軸的線偏振光疊加例：兩個(gè)振幅相等、一個(gè)右旋圓偏振光，一個(gè)左旋圓偏振光疊加第109頁/共150頁7-7偏振器件的矩陣表示GEiEt偏振器件第110頁/共150頁7-7透光軸與x軸成θ角的線偏振器xy透光軸θ第111頁/共150頁7-7快軸在x方向的1/4波片第112頁/共150頁7-7快軸與x軸成θ角，產(chǎn)生的位相差為δ的波片第113頁/共150頁7-7偏振光Ei相繼通過N個(gè)偏振器件，它們的瓊斯矩陣分別為G1,G2,…GN，則透射偏振光Et=GNGN-1…G1Ei矩陣運(yùn)算不滿足交換律第114頁/共150頁7-7例題：計(jì)算線偏振光相繼通過兩個(gè)偏振器件的偏振態(tài)。設(shè)入射線偏振光的光矢量沿x軸，相繼通過兩個(gè)器件分別為快軸與x軸成45度的一般波片（位相差δ）和快軸在x軸的1/4波片。第115頁/共150頁7-7例題：計(jì)算一束線偏振光通過1/8波片的偏振態(tài)。線偏振光的光矢量與x軸夾角為30度，1/8波片的快軸沿x方向。第116頁/共150頁7-8偏振光的干涉第117頁/共150頁7-8第118頁/共150頁7-8第119頁/共150頁7-8討論另外，旋轉(zhuǎn)波片——可以控制出射光的光強(qiáng)第120頁/共150頁7-8第121頁/共150頁7-8楔形晶片的干涉第122頁/共150頁7-8例題：圖中起偏器的透光軸P1與x軸的夾角為α，檢偏器的透光軸P2與x軸夾角為β，波片W的厚度為d，入射波片的線偏振光振幅為A。1）求從檢偏器射出的干涉光光強(qiáng)表達(dá)式；2）以一片楔角為30‘的石英晶片代替W波片，光軸平行楔棱、取向x軸，令α＝15度，β＝45度，讓鈉黃光（λ＝589.3nm、強(qiáng)度I0）通過這一系統(tǒng)，求石英晶片生成的條紋的間距和條紋的對比度。（石英晶片折射率no=1.54424,ne=1.55335）第123頁/共150頁硫代硫酸鈉晶片的色偏振圖片第124頁/共150頁photoelasticity第125頁/共150頁第126頁/共150頁7-9旋光性石英石英方解石方解石第127頁/共150頁7-9右旋物質(zhì)、左旋物質(zhì)第128頁/共150頁7-9第129頁/共150頁7-9旋光現(xiàn)象的解釋第130頁/共150頁7-9第131頁/共150頁7-9磁致旋光效應(yīng)或法拉第效應(yīng)第132頁/共150頁7-9討論第133頁/共150頁7-9第134頁/共150頁7-9第135頁/共150頁7-9第136頁/共150頁7-9第137頁/共150頁動(dòng)植物蛋白質(zhì)分子的不對稱性蛋白質(zhì)是生命的基本物質(zhì)，它是由多種氨基酸組成，每種氨基酸都有兩種互為鏡象的異構(gòu)體。丙氨酸的兩種異構(gòu)體NHCOa、左型（L）NHCO

b、右型（D）用人工合成的方法，總是得到左型和右型各占一半，如用人工合成的蔗糖也是由左、右兩型的分子組成。第138頁/共150頁如用人工合成的蔗糖也是由左、右兩型的分子組成。但用甘蔗榨出來的蔗糖分子則只有左型的?，F(xiàn)代生化實(shí)驗(yàn)確認(rèn)：生物體內(nèi)蛋白質(zhì)幾乎都是由左型蛋白質(zhì)組成，對高等的生物尤其如此。為什么只剩下右型的？原來為了自己的生命，動(dòng)植物只吃與自己對路的左型蛋白。人工合成的糖液第139頁/共150頁利用這一點(diǎn)，人們