自然環(huán)境和工程裝置中的流動(dòng)常常是湍流流動(dòng)，模擬任何實(shí)際過程首先遇到的就是湍流問題，而湍流問題本身又是流體力學(xué)理論上的難題。對(duì)湍流最根本的模擬方法是在湍流尺度的網(wǎng)格尺寸內(nèi)求解瞬態(tài)的三維N-S方程的全模擬方法，此時(shí)無需引進(jìn)任何模型。然而由于計(jì)算方法及計(jì)算機(jī)運(yùn)算水平的限制，該種方法不易實(shí)現(xiàn)。另一種要求稍低的方法是亞網(wǎng)格尺寸度模擬即大渦模擬（LES），也是由N-S方程出發(fā)，其網(wǎng)格尺寸比湍流尺度大，可以模擬湍流發(fā)展過程的一些細(xì)節(jié)，但由于計(jì)算量仍然很大，只能模擬一些簡單的情況，直接應(yīng)用于實(shí)際的工程問題也存在很多問值題ADDINEN.CITE<EndNote><Cite><Author>Thorelli</Author><Year>2006</Year><RecNum>58</RecNum><DisplayText><styleface="superscript">[1]</style></DisplayText><record><rec-number>58</rec-number><foreign-keys><keyapp="EN"db-id="prrs90p50zs2rmeswza5rt992dz0dawpzrzv">58</key></foreign-keys><ref-typename="JournalArticle">17</ref-type><contributors><authors><author>Thorelli,H.B.</author></authors></contributors><titles><title>Networks:betweenmarketsandhierarchies</title><secondary-title>Strategicmanagementjournal</secondary-title></titles><periodical><full-title>Strategicmanagementjournal</full-title></periodical><pages>37-51</pages><volume>7</volume><number>1</number><dates><year>2006</year></dates><isbn>1097-0266</isbn><urls></urls></record></Cite></EndNote>[\o"Thorelli,2006#58"1]。目前數(shù)模擬主要有三種方法：1.平均N-S方程的求解，2.大渦模擬（LES），3.直接數(shù)值模擬（DNS），而模擬的前提是建立合適的湍流模型。2、基本湍流模型常用的湍流模型有：零方程模型：C-S模型，由Cebeci-Smith給出；B-L模型，由Baldwin-Lomax給出。一方程模型：來源由兩種，一種從經(jīng)驗(yàn)和量綱分析出發(fā)，針對(duì)簡單流動(dòng)逐步發(fā)展起來，如Spalart-Allmaras(S-A)模型；另一種由二方程模型簡化而來，如Baldwin-Barth(B-B)模型。二方程模型：應(yīng)用比較廣泛的兩方程模型有Jones與Launder提出的標(biāo)準(zhǔn)k-e模型，以及k-omega模型。2.1零方程模型上世紀(jì)30年代發(fā)展的一系列湍流的半經(jīng)驗(yàn)理論，如Prandtl的混合長度理論、Taylor的渦量輸運(yùn)理論、vonKarman的相似性理論等，本質(zhì)上即是零方程湍流模型。零方程模型直接建立雷諾應(yīng)力與平均速度之間的代數(shù)關(guān)系，由于不涉及代數(shù)關(guān)系故稱為另方程模型：其中稱為渦粘系數(shù)，他與分子的運(yùn)動(dòng)粘性系數(shù)有相同的量級(jí)。對(duì)于一般的三維的情況，上式可寫為：K為單位質(zhì)量的湍流脈動(dòng)動(dòng)能。為了發(fā)展上述方法，需要建立與平均速度之間的關(guān)系。1925年，普朗特沿這一方向做了重要工作，提出可混合長度理論，混合長度理論認(rèn)為，存在這樣的長度,在此長度內(nèi)流體質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)是自由的（不與其他質(zhì)點(diǎn)相遇），我們把這樣的稱為混合長度ADDINEN.CITE<EndNote><Cite><Author>Shane</Author><Year>2002</Year><RecNum>111</RecNum><DisplayText><styleface="superscript">[2]</style></DisplayText><record><rec-number>111</rec-number><foreign-keys><keyapp="EN"db-id="prrs90p50zs2rmeswza5rt992dz0dawpzrzv">111</key></foreign-keys><ref-typename="JournalArticle">17</ref-type><contributors><authors><author>Shane,Scott</author><author>Cable,Daniel</author></authors></contributors><titles><title>Networkties,reputation,andthefinancingofnewventures</title><secondary-title>ManagementScience</secondary-title></titles><periodical><full-title>Managementscience</full-title></periodical><pages>364-381</pages><volume>48</volume><number>3</number><dates><year>2002</year></dates><isbn>0025-1909</isbn><urls></urls></record></Cite></EndNote>[\o"Shane,2002#111"2]。由于湍流漩渦的作用，流體微團(tuán)就愛那個(gè)上下跳動(dòng)，由于微團(tuán)的流向速度不會(huì)立即改變，到達(dá)新位置后他會(huì)低于當(dāng)?shù)刂車钠骄俣龋思戳飨蛎}動(dòng)速度，顯然，此速度差取決于當(dāng)?shù)氐钠骄俣忍荻扰c微團(tuán)沿向跳動(dòng)的距離,即：此稱為混合長度，他表示這樣的距離，在此距離內(nèi)微團(tuán)沿向跳動(dòng)時(shí)基本不喪失其原有速度。實(shí)際測量表明，雖然一般情況下流向的脈動(dòng)速度的均方根值大于法向值，但他們有相同的量級(jí)，因此有：所以有：由此可算出渦粘性系數(shù)為：由此可見，若假設(shè)不隨速度變化，則可得出湍流切應(yīng)力與平均速度平方成比例，這與實(shí)驗(yàn)結(jié)果是一致的。混合長度理論已成功的用于研究多種湍流剪切流，如流管、邊界層和各種湍流剪切流。目前應(yīng)用最廣泛的零方程模型是Baldwim-Lomax模型ADDINEN.CITE<EndNote><Cite><Author>Baum</Author><Year>2000</Year><RecNum>231</RecNum><DisplayText><styleface="superscript">[3]</style></DisplayText><record><rec-number>231</rec-number><foreign-keys><keyapp="EN"db-id="prrs90p50zs2rmeswza5rt992dz0dawpzrzv">231</key></foreign-keys><ref-typename="JournalArticle">17</ref-type><contributors><authors><author>Baum,J.A.C.</author><author>Calabrese,T.</author><author>Silverman,B.S.</author></authors></contributors><titles><title>Don'tgoitalone:Alliancenetworkcompositionandstartups'performanceinCanadianbiotechnology</title><secondary-title>Strategicmanagementjournal</secondary-title></titles><periodical><full-title>Strategicmanagementjournal</full-title></periodical><pages>267-294</pages><volume>21</volume><number>3</number><dates><year>2000</year></dates><isbn>0143-2095</isbn><urls></urls></record></Cite></EndNote>[\o"Baum,2000#231"3]，該模型對(duì)湍流邊界層的內(nèi)層和外層采用不同的混合長度假設(shè)，在流體分離不嚴(yán)重的流場計(jì)算中結(jié)果較好。事實(shí)上，零方程湍流模型僅適用于局部平衡狀態(tài)的湍流流動(dòng)。2.2一方程模型單方程模型一般求解湍流動(dòng)能或渦粘性系數(shù)的輸運(yùn)方程，精度較好，魯棒性也比較好，其中B-B模型和S-A模型是單方程模型中的優(yōu)秀代表。特別是S-A模型，從經(jīng)驗(yàn)和量綱分析出發(fā)得出了渦粘性系數(shù)的輸運(yùn)方程，采用大量的實(shí)驗(yàn)結(jié)果標(biāo)定模型系數(shù)，具有良好的魯棒性和計(jì)算準(zhǔn)確性，目前已經(jīng)被集成在各種商業(yè)軟件和科學(xué)計(jì)算的代碼中，在航空航天領(lǐng)域空氣動(dòng)力學(xué)計(jì)算中得到了十分廣泛的應(yīng)用。S-A湍流模型是個(gè)一方程模型。它常被認(rèn)為是B-L代數(shù)模型和兩方程模型之間的橋梁。由于其容錯(cuò)功能好，處理復(fù)雜流動(dòng)的能力強(qiáng)，S-A模型已得到廣泛應(yīng)用。S-A模型與B-L模型相比，其湍流渦粘場是連續(xù)的。S-A模型優(yōu)于模型之處在于其容錯(cuò)性好，計(jì)算量少。該湍流的原理是建立在一個(gè)附加的渦粘輸運(yùn)方程的解決上。方程中包含對(duì)流項(xiàng)，擴(kuò)散項(xiàng)和源項(xiàng)，以非守恒形式建立。S-A模型不同于其他一些單方程模型，不是從方程經(jīng)過簡化得到的，而是直接根據(jù)經(jīng)驗(yàn)和量綱分析，從簡單流動(dòng)開始，直接得到最終的控制方程。該模型具有一些很好的特點(diǎn)，相對(duì)于兩方程模型計(jì)算量小和穩(wěn)定性好，同時(shí)又有較高的精度。由于模型方程的因變量函數(shù)在對(duì)數(shù)律區(qū)內(nèi)與到壁面的距離成線性關(guān)系，所以可以使用相對(duì)與低雷諾數(shù)模型較粗的網(wǎng)格。另外，模型是非當(dāng)?shù)匦偷模匠讨袥]有諸如y+這類當(dāng)?shù)匦偷捻?xiàng)在內(nèi)，所以在有多個(gè)物理面的復(fù)雜流場中不需要特殊處理，使用方便。2.2兩方程模型上世紀(jì)70年代，Launder發(fā)展的k-模型被稱為標(biāo)準(zhǔn)k-模型，它求解湍流動(dòng)能k及湍流動(dòng)能耗散率的輸運(yùn)方程，能夠反映一定的湍流物理量的輸運(yùn)特性，是兩方程湍流模型的先驅(qū)性工作。之后研究人員又發(fā)展了重整化群k-(RNGk-)模型、可實(shí)現(xiàn)性k-模型等，進(jìn)一步強(qiáng)化k-系列模型的計(jì)算性能。另外一個(gè)系列的兩方程模型為模型系列，其中比較有代表性的有標(biāo)準(zhǔn)模型和SST模型。一般來說，k-模型對(duì)高Re數(shù)充分發(fā)展的湍流模擬結(jié)果較好，而模型改進(jìn)了k-模型對(duì)受壁面影響湍流模擬的缺陷，對(duì)壁面附近的湍流模擬精度較高。k-模型。在湍流模型的發(fā)展過程中逐漸形成了零方程模型、一方程模型和兩方程模型，由于使用的局限性零方程模型和一方程模型很難應(yīng)用于工程實(shí)際。目前兩方程模型在工程中使用最為廣泛，最基本的兩方程模型是k-模型。2.2.1k-湍流模型ADDINEN.CITE<EndNote><Cite><Author>Ha-Brookshire</Author><Year>2009</Year><RecNum>30</RecNum><DisplayText><styleface="superscript">[4]</style></DisplayText><record><rec-number>30</rec-number><foreign-keys><keyapp="EN"db-id="prrs90p50zs2rmeswza5rt992dz0dawpzrzv">30</key></foreign-keys><ref-typename="JournalArticle">17</ref-type><contributors><authors><author>Ha-Brookshire,J.E.</author></authors></contributors><titles><title>Doesthefirmsizematteronfirmentrepreneurshipandperformance?:USapparelimportintermediarycase</title><secondary-title>JournalofSmallBusinessandEnterpriseDevelopment</secondary-title></titles><periodical><full-title>JournalofSmallBusinessandEnterpriseDevelopment</full-title></periodical><pages>132-146</pages><volume>16</volume><number>1</number><dates><year>2009</year></dates><isbn>1462-6004</isbn><urls><related-urls><url>/journals.htm?issn=1462-6004&volume=16&issue=1&articleid=1775097&show=pdf</url></related-urls></urls></record></Cite></EndNote>[\o"Ha-Brookshire,2009#30"4]k-湍流模型假定渦粘系數(shù)由下式計(jì)算：這里湍動(dòng)能k和粘性能量耗散率的輸運(yùn)方程分別為：式k和為粘性常數(shù)(計(jì)算中常采用1.0和1.3)，C1、C2、Cu為常數(shù)(計(jì)算中常采用1.44，1.92和0.09)。2.2.2RNGk-湍流模型ADDINEN.CITE<EndNote><Cite><Author>Jelinek</Author><Year>1995</Year><RecNum>34</RecNum><DisplayText><styleface="superscript">[5,6]</style></DisplayText><record><rec-number>34</rec-number><foreign-keys><keyapp="EN"db-id="prrs90p50zs2rmeswza5rt992dz0dawpzrzv">34</key></foreign-keys><ref-typename="JournalArticle">17</ref-type><contributors><authors><author>Jelinek,M.</author><author>Litterer,J.A.</author></authors></contributors><titles><title>Towardentrepreneurialorganizations:Meetingambiguitywithengagement</title><secondary-title>EntrepreneurshipTheoryandPractice</secondary-title></titles><periodical><full-title>EntrepreneurshipTheoryandPractice</full-title></periodical><pages>137-168</pages><volume>19</volume><number>3</number><dates><year>1995</year></dates><isbn>1042-2587</isbn><urls></urls></record></Cite><Cite><Author>Liu</Author><Year>2002</Year><RecNum>38</RecNum><record><rec-number>38</rec-number><foreign-keys><keyapp="EN"db-id="prrs90p50zs2rmeswza5rt992dz0dawpzrzv">38</key></foreign-keys><ref-typename="JournalArticle">17</ref-type><contributors><authors><author>Liu,S.S.</author><author>Luo,X.</author><author>Shi,Y.Z.</author></authors></contributors><titles><title>Integratingcustomerorientation,corporateentrepreneurship,andlearningorientationinorganizations-in-transition:anempiricalstudy</title><secondary-title>InternationalJournalofResearchinMarketing</secondary-title></titles><periodical><full-title>InternationalJournalofResearchinMarketing</full-title></periodical><pages>367-382</pages><volume>19</volume><number>4</number><dates><year>2002</year></dates><isbn>0167-8116</isbn><urls><related-urls><url>/S0167811602000988/1-s2.0-S0167811602000988-main.pdf?_tid=2ef953bc-912f-11e2-b0d0-00000aab0f02&acdnat=1363764441_328cc62bc6d8fd736d519a1958176eb6</url></related-urls></urls></record></Cite></EndNote>[\o"Jelinek,1995#34"5,\o"Liu,2002#38"6]RNGk-湍流模型由Yakhot和OrzagADDINEN.CITE<EndNote><Cite><Author>Uzzi</Author><Year>1997</Year><RecNum>56</RecNum><DisplayText><styleface="superscript">[7]</style></DisplayText><record><rec-number>56</rec-number><foreign-keys><keyapp="EN"db-id="prrs90p50zs2rmeswza5rt992dz0dawpzrzv">56</key></foreign-keys><ref-typename="JournalArticle">17</ref-type><contributors><authors><author>Uzzi,B.</author></authors></contributors><titles><title>Socialstructureandcompetitionininterfirmnetworks:Theparadoxofembeddedness</title><secondary-title>Administrativesciencequarterly</secondary-title></titles><periodical><full-title>Administrativesciencequarterly</full-title></periodical><pages>35-67</pages><volume>42</volume><number>1</number><dates><year>1997</year></dates><isbn>0001-8392</isbn><urls></urls></record></Cite></EndNote>[\o"Uzzi,1997#56"7]提出。它使用了“renormalizationgroup”的數(shù)學(xué)方法。它和k-模型很相似，但是作了以下改進(jìn)：·通過修正渦粘系數(shù)，考慮了平均流動(dòng)中的旋轉(zhuǎn)及旋流流動(dòng)情況?！ぴ诜匠讨性黾恿艘豁?xiàng)，從而反映了主流的時(shí)均應(yīng)變率Eij。這樣就使RNGk-模型中的產(chǎn)生項(xiàng)不僅與流動(dòng)情況有關(guān)，而且還是空間坐標(biāo)的函數(shù)。這些特點(diǎn)使RNGk-模型比k-模型在處理高應(yīng)變率及流線彎曲程度較大的流動(dòng)中有更高的可信度和精度。RNGk-湍流模型中k的輸運(yùn)方程仍為上述方程，但其的輸運(yùn)方程則在上述方程的基礎(chǔ)上修改如下ADDINEN.CITE<EndNote><Cite><Author>Araujo</Author><Year>1996</Year><RecNum>225</RecNum><DisplayText><styleface="superscript">[8]</style></DisplayText><record><rec-number>225</rec-number><foreign-keys><keyapp="EN"db-id="prrs90p50zs2rmeswza5rt992dz0dawpzrzv">225</key></foreign-keys><ref-typename="JournalArticle">17</ref-type><contributors><authors><author>Araujo,Luis</author><author>Easton,Geoffrey</author></authors></contributors><titles><title>Networksinsocioeconomicsystems:acriticalreview</title><secondary-title>Networksinmarketing</secondary-title></titles><periodical><full-title>Networksinmarketing</full-title></periodical><pages>63-107</pages><dates><year>1996</year></dates><urls></urls></record></Cite></EndNote>[\o"Araujo,1996#225"8]：這里S為modulusofthemeanrate-of-straintensor，=0.012，0=4．38。此外，k，，C1，C2和Cu的取值也不同，分別為0.7194，0.7194，1.42，1.68和0.0845。2.2.3Realizablek-湍流模型ADDINEN.CITE<EndNote><Cite><Author>Smith</Author><Year>2012</Year><RecNum>115</RecNum><DisplayText><styleface="superscript">[9]</style></DisplayText><record><rec-number>115</rec-number><foreign-keys><keyapp="EN"db-id="prrs90p50zs2rmeswza5rt992dz0dawpzrzv">115</key></foreign-keys><ref-typename="JournalArticle">17</ref-type><contributors><authors><author>Smith,Howard</author><author>Thanassoulis,John</author></authors></contributors><titles><title>UpstreamUncertaintyAndCountervailingPower</title><secondary-title>InternationalJournalofIndustrialOrganization</secondary-title></titles><periodical><full-title>InternationalJournalofIndustrialOrganization</full-title></periodical><pages>483-495</pages><volume>30</volume><number>6</number><dates><year>2012</year></dates><isbn>0167-7187</isbn><urls><related-urls><url>/S0167718712000847/1-s2.0-S0167718712000847-main.pdf?_tid=1e7d1b78-912e-11e2-8f2d-00000aacb362&acdnat=1363763984_e12e16aee7bb1673929f2be6bc1cda3d</url></related-urls></urls></record></Cite></EndNote>[\o"Smith,2012#115"9]k-湍流模型對(duì)時(shí)均應(yīng)變率特別大的情形有可能導(dǎo)致負(fù)的正應(yīng)力。為了使流動(dòng)符合湍流的物理定律，需要對(duì)正應(yīng)力進(jìn)行某種數(shù)學(xué)約束。為保證這種約束的實(shí)現(xiàn)，Shih等人認(rèn)為湍流粘度計(jì)算式中的系數(shù)C不應(yīng)該是常數(shù)，而應(yīng)該與應(yīng)變率聯(lián)系起來，于是提出了Realizablek-湍流模型。比起k-模型，Realizablek-模型有兩個(gè)主要的不同點(diǎn)ADDINEN.CITE<EndNote><Cite><Author>Jelinek</Author><Year>1995</Year><RecNum>34</RecNum><DisplayText><styleface="superscript">[5]</style></DisplayText><record><rec-number>34</rec-number><foreign-keys><keyapp="EN"db-id="prrs90p50zs2rmeswza5rt992dz0dawpzrzv">34</key></foreign-keys><ref-typename="JournalArticle">17</ref-type><contributors><authors><author>Jelinek,M.</author><author>Litterer,J.A.</author></authors></contributors><titles><title>Towardentrepreneurialorganizations:Meetingambiguitywithengagement</title><secondary-title>EntrepreneurshipTheoryandPractice</secondary-title></titles><periodical><full-title>EntrepreneurshipTheoryandPractice</full-title></periodical><pages>137-168</pages><volume>19</volume><number>3</number><dates><year>1995</year></dates><isbn>1042-2587</isbn><urls></urls></record></Cite></EndNote>[\o"Jelinek,1995#34"5]：1)模型為湍流粘性增加了一個(gè)方程，引入了與旋轉(zhuǎn)和曲率有關(guān)的內(nèi)容；2)模型為耗散率增加了一個(gè)新的輸運(yùn)方程，這個(gè)方程來源于一個(gè)為層流速度波動(dòng)而作的精確方程。Realizablek-湍流模型中k的輸運(yùn)方程仍為上述，但其的輸運(yùn)方程則在上述的基礎(chǔ)上修改如下：這里仍然由式(7)確定。而k的輸運(yùn)方程中的C不再為常數(shù)，而是由下式計(jì)算，這里為在以角速度k旋轉(zhuǎn)的參照系之所觀察到的平均rate—of-rotationtensor。A0=4.04，As則用下式計(jì)算，Realizablek-模型的k和的輸運(yùn)方程中的常數(shù)C1=1.44，C2=1．9，k一1．0，=1.2。2.2.3湍流模型ADDINEN.CITE<EndNote><Cite><Author>Smith</Author><Year>2012</Year><RecNum>115</RecNum><DisplayText><styleface="superscript">[9]</style></DisplayText><record><rec-number>115</rec-number><foreign-keys><keyapp="EN"db-id="prrs90p50zs2rmeswza5rt992dz0dawpzrzv">115</key></foreign-keys><ref-typename="JournalArticle">17</ref-type><contributors><authors><author>Smith,Howard</author><author>Thanassoulis,John</author></authors></contributors><titles><title>UpstreamUncertaintyAndCountervailingPower</title><secondary-title>InternationalJournalofIndustrialOrganization</secondary-title></titles><periodical><full-title>InternationalJournalofIndustrialOrganization</full-title></periodical><pages>483-495</pages><volume>30</volume><number>6</number><dates><year>2012</year></dates><isbn>0167-7187</isbn><urls><related-urls><url>/S0167718712000847/1-s2.0-S0167718712000847-main.pdf?_tid=1e7d1b78-912e-11e2-8f2d-00000aacb362&acdnat=1363763984_e12e16aee7bb1673929f2be6bc1cda3d</url></related-urls></urls></record></Cite></EndNote>[\o"Smith,2012#115"9]湍流模型假定渦粘系數(shù)由下式計(jì)算：這里湍動(dòng)能k和特殊耗散率的輸運(yùn)方程分別為：其中=5/9，=3/40，*=0.09，=0.5，*=0.5，而湍流模型的優(yōu)勢之一是對(duì)于近壁面的低雷諾數(shù)計(jì)算時(shí)性能較好。它沒有包含k-模型所需要的復(fù)雜的非線性阻尼函數(shù)，所以有更好的精確性和魯棒性。3、各種湍流模型的特點(diǎn)各類模型基于粗略的假設(shè)、類比、量綱分析，無可靠物理基礎(chǔ)，需引進(jìn)經(jīng)驗(yàn)系數(shù)ADDINEN.CITE<EndNote><Cite><Author>Zahra</Author><Year>1993</Year><RecNum>53</RecNum><DisplayText><styleface="superscript">[10]</style></DisplayText><record><rec-number>53</rec-number><foreign-keys><keyapp="EN"db-id="prrs90p50zs2rmeswza5rt992dz0dawpzrzv">53</key></foreign-keys><ref-typename="JournalArticle">17</ref-type><contributors><authors><author>Zahra,S.A.</author></authors></contributors><titles><title>Aconceptualmodelofentrepreneurshipasfirmbehavior:Acritiqueandextension</title><secondary-title>Entrepreneurshiptheoryandpractice</secondary-title></titles><periodical><full-title>EntrepreneurshipTheoryandPractice</full-title></periodical><pages>5-5</pages><volume>17</volume><number>4</number><dates><year>1993</year></dates><isbn>1042-2587</isbn><urls></urls></record></Cite></EndNote>[\o"Zahra,1993#53"10]。1、0方程模型不能反映輸運(yùn)效應(yīng)，計(jì)算量最小，一般適用于邊界層型流動(dòng)，引進(jìn)各種修正可擴(kuò)大適用范圍；2、K方程模型特征長度不易確定，應(yīng)用較少；3、ε方程?；淮_定因素多，可靠性差；4、標(biāo)準(zhǔn)K－ε模型近壁需修正,且不能模擬二次流；5、非線性K－ε模型能反映各向異性，璧面ε的仍有奇異；6、渦粘模型不能反應(yīng)各向異性和松弛效應(yīng)；7、二階矩模型適用范圍較廣，計(jì)算量較大，模型常數(shù)的通用性仍差；8、SA（3）模型近壁無奇異性，可模擬流場變化較劇烈和曲率較大湍流，但仍具有渦粘模型特點(diǎn)。多數(shù)模型不能完全滿足真實(shí)性條件，需要改進(jìn)。脈動(dòng)結(jié)構(gòu)信息多的模型，應(yīng)用面較廣，但模擬的對(duì)象愈多