固體拉曼激光器的結(jié)構(gòu)及介質(zhì)分析概述目錄TOC\o"1-3"\h\u1588固體拉曼激光器的結(jié)構(gòu)及介質(zhì)分析概述 1222361.1固體拉曼激光器結(jié)構(gòu) 110541.2常用拉曼介質(zhì) 3124381.3激光增益介質(zhì) 71.1固體拉曼激光器結(jié)構(gòu)拉曼發(fā)生器一般應(yīng)用于超短脈沖的受激拉曼散射過程，是結(jié)構(gòu)最簡單的固體拉曼激光器。泵浦光單程或往返通過拉曼晶體，從而實現(xiàn)SRS過程，裝置結(jié)構(gòu)圖如圖1.6所示。由于泵浦光在拉曼晶體中傳輸距離較短，因此一般會選用拉曼增益晶體，如Ba(NO3)2、BaWO4等，并會選用長度較長的拉曼晶體。圖1.6拉曼發(fā)生器結(jié)構(gòu)圖內(nèi)腔式拉曼激光器的結(jié)構(gòu)也較為簡單，如圖1.7所示。激光晶體和拉曼晶體都置于諧振腔內(nèi)部，此結(jié)構(gòu)腔內(nèi)產(chǎn)生的基頻光強度大，有利于拉曼光的轉(zhuǎn)換。內(nèi)腔式結(jié)構(gòu)腔內(nèi)能量密度高，會造成腔內(nèi)元件的損壞，同時還存在腔內(nèi)的多組模式匹配和熱效應(yīng)問題。內(nèi)腔式拉曼激光器一般適用于中小功率的泵浦源激光器。圖1.7內(nèi)腔式拉曼激光器結(jié)構(gòu)圖外腔式拉曼激光器結(jié)構(gòu)比之前兩種較為復(fù)雜，如圖1.8所示。將拉曼晶體和激光晶體分別置于兩個諧振腔中，相互獨立。由于腔體相互獨立所以可以根據(jù)需求進行調(diào)節(jié)優(yōu)化。外腔式拉曼激光器與內(nèi)腔式結(jié)構(gòu)相比，閾值更高，所以一般要使用如閃光燈泵浦、LD側(cè)面泵浦的高功率的泵浦源。圖1.8外腔式拉曼激光器結(jié)構(gòu)圖耦合腔拉曼激光器分為直線型結(jié)構(gòu)和折疊型結(jié)構(gòu)，如圖1.9（a）（b）所示。雖然耦合腔中激光晶體和拉曼晶體分別置于兩個腔中，但兩個諧振腔會相互影響。耦合腔即有內(nèi)腔式結(jié)構(gòu)腔內(nèi)基頻光強度大，能降低拉曼閾值的特點，又有外腔式兩腔相互獨立利于優(yōu)化的特點。直線型結(jié)構(gòu)可以看做在內(nèi)腔式的基礎(chǔ)上插入了一塊輸出耦合鏡，這樣使得基頻光和拉曼光變得相對獨立。但是折疊腔中產(chǎn)生的基頻光和拉曼光獨立性更強。但是在腔內(nèi)插入新的輸出耦合鏡勢必增加了損耗，對于耦合鏡的鍍膜有較高要求，而且整個激光腔的光路較為復(fù)雜。（a）（b）圖1.9（a）直線型和（b）折疊型結(jié)構(gòu)的耦合腔拉曼激光器結(jié)構(gòu)圖自拉曼激光器可以看作是一種特殊的內(nèi)腔式拉曼激光器，結(jié)構(gòu)圖如圖1.10所示。腔內(nèi)只有一塊晶體，同時充當激光晶體和拉曼晶體。雖然一塊晶體可以減少插入損耗，但是晶體內(nèi)部熱效應(yīng)嚴重且不利于優(yōu)化。目前常用的自拉曼晶體有Nd:YVO4、Nd:GdVO4、Nd:KGd(WO4)2等。圖1.10自拉曼激光器結(jié)構(gòu)圖1.2常用拉曼介質(zhì)研究人員對拉曼介質(zhì)的不斷探索使得受激拉曼散射技術(shù)具有更廣泛的應(yīng)用和快速的發(fā)展。按照物質(zhì)的存在形態(tài)可以將拉曼介質(zhì)分為三大類：氣體、液體和固體。目前常用的氣體拉曼介質(zhì)是H2、O2、N2、CH4等。氣體拉曼介質(zhì)的主要優(yōu)點拉曼頻移較大，例如CH4、H2、N2的拉曼頻移分別為2916cm-1、4155cm-1、2327cm-1ADDINEN.CITE<EndNote><Cite><Author>CernyP</Author><Year>2004</Year><RecNum>12</RecNum><DisplayText><styleface="superscript">[28]</style></DisplayText><record><rec-number>12</rec-number><foreign-keys><keyapp="EN"db-id="r5ewtearps9deaert22x99a9xr29t0vz90ex"timestamp="1563364567">12</key></foreign-keys><ref-typename="JournalArticle">17</ref-type><contributors><authors><author>CernyP,</author><author>JelinkovaH,</author><author>PGZverev</author><author>BasievTT,</author></authors></contributors><titles><title>SolidstatelaserswithRamanfrequencyconversion</title><secondary-title>ProgressinQuantumElectronics</secondary-title></titles><periodical><full-title>ProgressinQuantumElectronics</full-title></periodical><pages>113-143</pages><volume>28(2)</volume><number>2</number><section>113</section><dates><year>2004</year></dates><isbn>00796727</isbn><urls></urls><electronic-resource-num>10.1016/j.pquantelec.2003.09.003</electronic-resource-num></record></Cite></EndNote>[28],同時光學(xué)均勻度高、有較大的拉曼散射截面、成本低等也是氣體拉曼介質(zhì)的優(yōu)勢。直至上世紀80年代，氣體拉曼介質(zhì)仍然被廣泛使用。但是，氣體拉曼介質(zhì)固有的一些性質(zhì)，阻礙了氣體拉曼激光器的發(fā)展。氣體拉曼介質(zhì)自身的分子密度較小，單位體積內(nèi)的粒子濃度低，想要獲得較大的拉曼增益需要增加氣體拉曼盒的長度。同時氣體拉曼介質(zhì)的熱導(dǎo)率較低，無法在高重復(fù)頻率下連續(xù)工作，需要用氣體循環(huán)流通的方式進行散熱來保證輸出效率。以上原因造成了氣體拉曼激光器體積龐大，又需要復(fù)雜的系統(tǒng)保證激光器的穩(wěn)定運行，且不利于平時維護設(shè)備。而且氣體拉曼介質(zhì)通常具有易燃易爆性，這些都是氣體拉曼激光器不可忽略的弊端。液體拉曼介質(zhì)的密度比氣體拉曼介質(zhì)大，常用的液體拉曼介質(zhì)有二硫化碳、硝基苯等，它們的拉曼頻移分別為655cm-1和1345cm-1ADDINEN.CITE<EndNote><Cite><Author>CernyP</Author><Year>2004</Year><RecNum>12</RecNum><DisplayText><styleface="superscript">[28]</style></DisplayText><record><rec-number>12</rec-number><foreign-keys><keyapp="EN"db-id="r5ewtearps9deaert22x99a9xr29t0vz90ex"timestamp="1563364567">12</key></foreign-keys><ref-typename="JournalArticle">17</ref-type><contributors><authors><author>CernyP,</author><author>JelinkovaH,</author><author>PGZverev</author><author>BasievTT,</author></authors></contributors><titles><title>SolidstatelaserswithRamanfrequencyconversion</title><secondary-title>ProgressinQuantumElectronics</secondary-title></titles><periodical><full-title>ProgressinQuantumElectronics</full-title></periodical><pages>113-143</pages><volume>28(2)</volume><number>2</number><section>113</section><dates><year>2004</year></dates><isbn>00796727</isbn><urls></urls><electronic-resource-num>10.1016/j.pquantelec.2003.09.003</electronic-resource-num></record></Cite></EndNote>[28]，但是由于揮發(fā)性、有毒性很少被應(yīng)用。同時液體拉曼介質(zhì)需要經(jīng)常更換，這更增加了維護成本。早期的固體拉曼介質(zhì)無法承受高功率的激光，直到1975年，E.O.Ammann等人ADDINEN.CITE<EndNote><Cite><Author>AmmannEO</Author><Year>1975</Year><RecNum>13</RecNum><DisplayText><styleface="superscript">[29]</style></DisplayText><record><rec-number>13</rec-number><foreign-keys><keyapp="EN"db-id="r5ewtearps9deaert22x99a9xr29t0vz90ex"timestamp="1563364949">13</key></foreign-keys><ref-typename="JournalArticle">17</ref-type><contributors><authors><author>AmmannEO,</author><author>FalkJ,</author></authors></contributors><titles><title>StimulatedRamanscatteringatkHzpulserepetitionrates</title><secondary-title>AppliedPhysicsLetters</secondary-title></titles><periodical><full-title>AppliedPhysicsLetters</full-title></periodical><pages>662-664</pages><volume>27(12)</volume><number>12</number><section>662</section><dates><year>1975</year></dates><isbn>0003-6951 1077-3118</isbn><urls></urls><electronic-resource-num>10.1063/1.88329</electronic-resource-num></record></Cite></EndNote>[29]首次用LiIO3晶體作為拉曼介質(zhì)，泵浦光波長為1.08μm，獲得了1.18μm的一階拉曼光和1.31μm的二階拉曼光輸出。晶體生長技術(shù)的日益成熟，使得拉曼晶體被廣泛應(yīng)用?，F(xiàn)在生長的固體拉曼介質(zhì)物化性質(zhì)穩(wěn)定、機械能好、單位體積內(nèi)粒子濃度高、增益系數(shù)大、熱傳導(dǎo)性能好。雖然科研人員對固體拉曼介質(zhì)的研究起步較晚，但憑借其自身的優(yōu)良性質(zhì)如今已經(jīng)成為了小型化固體拉曼激光器的首選。鎢酸鹽（KGd(WO4)2、BaWO4、SrWO4、CaWO4、KY(WO4)2、PbWO4、KLu(WO4)2）、釩酸鹽（YVO4和GdVO4）、硝酸鹽（Ba(NO3)2）、碳酸鹽（CaCO3）、碘酸鹽（LiIO3）、鉬酸鹽（SrMoO4、CaMoO4）、KTP和KTA等是目前實驗室中常用的拉曼晶體。透光范圍、導(dǎo)熱性、拉曼增益、非線性損耗、光學(xué)損傷閾值這些都是衡量拉曼晶體優(yōu)劣的條件。表1.1列出了一些常見拉曼晶體的參數(shù)ADDINEN.CITEADDINEN.CITE.DATA[30-32]。表1.1常見拉曼晶體的特性參數(shù)拉曼晶體拉曼頻移(cm-1)拉曼線寬(cm-1)增益系數(shù)(cm/GW@1064nm)損傷閾值(GW/cm2)熱導(dǎo)率(W?m-1K-1)透光范圍(μm)Diamond1322.92.710—20~5~2000>0.23Ba(NO3)21047.30.411~5—1.8Na(NO3)21069.21LiIO382254.8~0.10.31—5.5KGW9015.93.3~102.60.35—5.576KYW905.675.1~2.77CaWO4910.773.8~0.540.24—6BaWO49251.68.5~530.225—3.7SrWO492135~52.90.3—2.7PbWO49054.73.1~150.33—5.5YVO48903.54.5~15.20.35—5GdVO48823.54.5~10.35—5YbVO4897~1LuVO490053.2~17.9—9.60.3—5.5KTP270150.35—4.5KTA23—5670190.6BaTeMo2O9921~80.50.4—5PbMoO48708~60.4SrMoO48882.8從表1.1可以看見金剛石的拉曼頻移最大，同時擁有著很高增益系數(shù)和熱導(dǎo)系數(shù)，損傷閾值和透光范圍等參數(shù)都很優(yōu)異，性能比起其他拉曼晶體要好很多，是非常有前景的拉曼晶體。但是金剛石的造價昂貴，購買渠道受限所以不能廣泛應(yīng)用。Ba(NO3)2在早期的固體拉曼激光器中應(yīng)用的十分廣泛。它是科研人員最早發(fā)現(xiàn)可以產(chǎn)生受激拉曼散射效應(yīng)（SRS）的晶體，所以對它的研究比較深入。除了金剛石之外，Ba(NO3)2具有最大的穩(wěn)態(tài)增益系數(shù)，但它的瞬態(tài)增益系數(shù)只有穩(wěn)態(tài)增益系數(shù)的幾十分之一。Ba(NO3)2晶體的線寬是常用拉曼晶體中最窄的，只有0.4cm-1，所以研究者們認為Ba(NO3)2不適合采用超短皮秒脈沖泵浦，它是納秒脈沖泵浦的首選晶體。同時，從表中對比可知，Ba(NO3)2的熱導(dǎo)率，透光范圍，損傷閾值都不如其他的常用拉曼晶體，所以它在實際應(yīng)用中有很大的局限性。LiIO3也是被研究的較多的拉曼晶體，本身具有不錯的增益系數(shù)和較寬的透光范圍。但是損傷閾值太小，而且在空氣中易潮解，這些缺點限制了它的應(yīng)用。鎢酸鹽的導(dǎo)熱性良好，損傷閾值也高且在空氣中不易潮解，是較為優(yōu)秀的拉曼晶體。鎢酸鹽按其結(jié)構(gòu)可分為兩類，一類是單鎢酸鹽晶體，是單軸晶體，屬于白鎢礦，為四方結(jié)構(gòu)。主要包括BaWO4、SrWO4、PbWO4等。其中BaWO4晶體由于它優(yōu)良的特性引來了眾多研究者對其進行研究，BaWO4晶體具有最窄的線寬、最大的拉曼頻移和最大的拉曼增益系數(shù)。第二類為雙鎢酸鹽晶體，是雙軸晶體，屬于單斜晶系。主要有KGW、KYW等。雙鎢酸鹽晶體可以摻雜像Yb3+、Nd3+這類的稀土離子變成自拉曼晶體，如Nd:KGW、Yb:KGW、Yb:KYW、Yb:KLuW等晶體，這些晶體都被廣泛的應(yīng)用與自拉曼激光器當中。BaTeMo2O9屬于鉬酸鹽類的代表，它是通過在BaMoO4中加入了Te元素得到的一種新型晶體，它具有較大的拉曼增益，較寬透光范圍，不過它的損傷閾值較小。KTA與KTP晶體結(jié)構(gòu)類似，具有高損傷閾值，非線性系數(shù)大，物化性質(zhì)穩(wěn)定，生長技術(shù)成熟等優(yōu)點。這兩個晶體不光可作為拉曼晶體，還可用于倍頻、差頻、混頻、光學(xué)參量振蕩等二階非線性過程YVO4和GdVO4是釩酸鹽中應(yīng)用最多的拉曼晶體，他們都是ZrSiO4結(jié)構(gòu)，屬于四方晶系。2001年，YVO4和GdVO4晶體的優(yōu)良性質(zhì)ADDINEN.CITE<EndNote><Cite><Author>KaminskiiAA</Author><Year>2001</Year><RecNum>16</RecNum><DisplayText><styleface="superscript">[32]</style></DisplayText><record><rec-number>16</rec-number><foreign-keys><keyapp="EN"db-id="r5ewtearps9deaert22x99a9xr29t0vz90ex"timestamp="1563365881">16</key></foreign-keys><ref-typename="JournalArticle">17</ref-type><contributors><authors><author>KaminskiiAA,</author><author>UedaK,</author><author>EichlerHJ,</author><author>KuwanoY,</author></authors></contributors><titles><title><styleface="normal"font="default"size="100%">TetragonalvanadatesYVO</style><styleface="subscript"font="default"size="100%">4</style><styleface="normal"font="default"size="100%">andGdVO</style><styleface="subscript"font="default"size="100%">4</style><styleface="normal"font="default"size="100%">-neweffcient</style><styleface="normal"font="default"charset="161"size="100%">χ</style><styleface="superscript"font="default"size="100%">(3)</style><styleface="normal"font="default"size="100%">-materialsforRamanlasers</style></title><secondary-title>OpticsCommunications</secondary-title></titles><periodical><full-title>OpticsCommunications</full-title></periodical><pages>201-206</pages><volume>194(1-3)</volume><dates><year>2001</year></dates><urls></urls></record></Cite></EndNote>[32]被A.A.Kaminskii等人率先發(fā)現(xiàn)并報道，使其后來廣泛應(yīng)用于拉曼激光器中。在空氣中不易潮解，透光范圍較大，損傷閾值也較高，穩(wěn)態(tài)拉曼增益系數(shù)為4.5cm/GW（泵浦光波長為1064nm）。圖1.11為YVO4晶體的自發(fā)拉曼散射光譜，它具有7個頻移譜線，其中890cm-1具有最高的增益系數(shù)。YVO4晶體豐富的頻移譜線與能產(chǎn)生多波長的激光晶體相結(jié)合可以獲得更多的新波長。YVO4和GdVO4還可以通過添加稀土離子成為自拉曼晶體，激光腔內(nèi)晶體元件的減少使得插入損耗變小。在2004年，陳永富發(fā)表了一系列有關(guān)Nd:YVO4和Nd:GdVO4的自拉曼激光器ADDINEN.CITEADDINEN.CITE.DATA[33-37]。實現(xiàn)了1521nm和1525nm的人眼安全激光輸出。隨著進一步的研究發(fā)現(xiàn)，自拉曼晶體存在嚴重的熱效應(yīng)，故隨后的很多研究將兩種晶體分開來，這樣既減輕了晶體的熱效應(yīng)，也有利于分別優(yōu)化激光晶體和拉曼晶體。圖1.11YVO4晶體的自發(fā)拉曼散射光譜1.3激光增益介質(zhì)在固體拉曼激光器中除了拉曼介質(zhì)外，激光增益介質(zhì)同樣重要，它決定了諧振腔內(nèi)基頻光的特性。目前主要是在基質(zhì)材料中摻雜稀土激活離子形成激光增益介質(zhì)。目前研究中常用的基質(zhì)材料以陶瓷和晶體為主，近紅外波段常用的激光增益介質(zhì)材料以摻雜Nd3+離子和Yb3+離子為主。例如Nd:YAG晶體/陶瓷、Nd:GdVO4晶體、Nd:YVO4晶體、Yb:KGW晶體、Yb:YVO4晶體、Yb:YAG晶體/陶瓷等。Nd:YAG晶體是較早被應(yīng)用的四能級激光材料。Nd:YAG晶體容易生長，熱導(dǎo)率高、機械性能好、熒光壽命適中、有著不錯的激光性能。同時Nd:YAG晶體產(chǎn)生激光的閾值很低，Nd3+離子的下能級與基態(tài)能級間的距離大約為2000cm-1。由于Nd:YAG晶體激光器有增益高、閾值低、體積小等優(yōu)點被廣泛應(yīng)用于近遠紅外固體激光器當中。雖然看起來Nd:YAG晶體作為激光增益介質(zhì)是不錯的選擇，但是其自身有很多無法避免的缺陷：（1）Nd3+離子具有濃度淬滅現(xiàn)象，所以摻雜濃度不能過高，否則晶體的熒光壽命會變短，導(dǎo)致激光器效率下降。所以Nd3+離子摻雜濃度一般控制在0.5%至1.5%之間。（2）Nd:YAG晶體的吸收帶寬很窄，在808nm處的帶寬小于4nm。雖然Nd:YAG晶體的吸收峰和GaAs二極管的發(fā)射光譜十分匹配，但是其對泵浦源的溫控有很高的要求。（3）Nd:YAG晶體的量子虧損較大，當泵浦波長為808nm，輸出波長為1064nm時的量子虧損為24%，這些泵浦能量會轉(zhuǎn)換化成熱量沉積在晶體內(nèi)部，因此對激光器的散熱系統(tǒng)有較高的要求。（4）Nd:YAG晶體有嚴重的激發(fā)態(tài)吸收和能量上轉(zhuǎn)換，高功率下，影響激光輸出效率。80年代后期隨著InGaAs發(fā)光二極管問世，使得摻雜Yb3+離子的激光晶體成為研究熱點。InGaAs激光二極管的發(fā)射譜線范圍在900-1100nm之間，與Yb3+離子的吸收譜線有很好的匹配，加上Yb:YAG晶體自身良好的光學(xué)性能，使它成為熱門的研究對象。圖1.12為常溫下Yb:YAG晶體的能級結(jié)構(gòu)和各斯塔克子能級的玻爾茲曼占據(jù)因子。Yb:YAG晶體是準三能級結(jié)構(gòu)，在強晶體場的作用下，基態(tài)能級2F7/2由于斯塔克能級分裂，分裂成（11）-（14）四個子能級，而激發(fā)態(tài)能級2F5/2分裂成（21）-（23）三個子能級?；鶓B(tài)能級2F7/2中的（13）斯塔克子能級能量比較大，1030nm的激光輻射就發(fā)生在（21）和（13）這兩個子能級之間。激發(fā)態(tài)能級（21）斯塔克子能級的熒光壽命較長，有0.97msADDINEN.CITE<EndNote><Cite><Author>楊培志</Author><Year>2000</Year><RecNum>41</RecNum><DisplayText><styleface="superscript">[38]</style></DisplayText><record><rec-number>41</rec-number><foreign-keys><keyapp="EN"db-id="r5ewtearps9deaert22x99a9xr29t0vz90ex"timestamp="1563429451">41</key></foreign-keys><ref-typename="JournalArticle">17</ref-type><contributors><authors><author><styleface="normal"font="default"charset="134"size="100%">楊培志</style><styleface="normal"font="default"size="100%">,</style></author><author><styleface="normal"font="default"charset="134"size="100%">鄧佩珍</style><styleface="normal"font="default"size="100%">,</style></author><author><styleface="normal"font="default"charset="134"size="100%">殷之文</style><styleface="normal"font="default"size="100%">,</style></author></authors></contributors><titles><title><styleface="normal"font="default"charset="134"size="100%">摻</style><styleface="normal"font="default"size="100%">Yb</style><styleface="superscript"font="default"size="100%">3+</style><styleface="normal"font="default"charset="134"size="100%">激光晶體的研究進展</style></title><secondary-title><styleface="normal"font="default"charset="134"size="100%">人工晶體學(xué)報</style></secondary-title></titles><periodical><full-title>人工晶體學(xué)報</full-title></periodical><pages>196-204</pages><volume>29(2)</volume><dates><year>2000</year></dates><urls></urls><electronic-resource-num>10.16553/ki</electronic-resource-num></record></Cite></EndNote>[38]，能夠較好的儲能。1049nm的激光輻射發(fā)生在（21）和（14）兩個子能級之間。圖1.12常溫下Yb:YAG晶體的能級結(jié)構(gòu)以及各斯塔克子能級的玻爾茲曼占據(jù)因子圖1.13為Yb:YAG晶體的吸收和發(fā)射光譜。Yb:YAG晶體最主要的吸收峰波長是940nm和968nm，兩個吸收峰波長對應(yīng)的吸收截面分別為7.6×10-21cm2和4.1×10-21cm2，吸收線寬分別為18nm和4nmADDINEN.CITE<EndNote><Cite><Author>楊培志</Author><Year>2000</Year><RecNum>41</RecNum><DisplayText><styleface="superscript">[38]</style></DisplayText><record><rec-number>41</rec-number><foreign-keys><keyapp="EN"db-id="r5ewtearps9deaert22x99a9xr29t0vz90ex"timestamp="1563429451">41</key></foreign-keys><ref-typename="JournalArticle">17</ref-type><contributors><authors><author><styleface="normal"font="default"charset="134"size="100%">楊培志</style><styleface="normal"font="default"size="100%">,</style></author><author><styleface="normal"font="default"charset="134"size="100%">鄧佩珍</style><styleface="normal"font="default"size="100%">,</style></author><author><styleface="normal"font="default"charset="134"size="100%">殷之文</style><styleface="normal"font="default"size="100%">,</style></author></authors></contributors><titles><title><styleface="normal"font="default"charset="134"size="100%">摻</style><styleface="normal"font="default"size="100%">Yb</style><styleface="superscript"font="default"size="100%">3+</style><styleface="normal"font="default"charset="134"size="100%">激光晶體的研究進展</style></title><secondary-title><styleface="normal"font="default"charset="134"size="100%">人工晶體學(xué)報</style></secondary-title></titles><periodical><full-title>人工晶體學(xué)報</full-title></periodical><pages>196-204</pages><volume>29(2)</volume><dates><year>2000</year></dates><urls></urls><electronic-resource-num>10.16553/ki</electronic-resource-num></record></Cite></EndNote>[38]，在大多的實驗中激光器的泵浦源波長都選擇940nm。1030nm和1049nm是Yb:YAG晶體的兩個主要發(fā)射峰波長，對應(yīng)的發(fā)射截面分別為2.1×10-20cm2和0.31×10-20cm2ADDINEN.CITE<EndNote><Cite><Author>DeLoachLD</Author><Year>1993</Year><RecNum>6</RecNum><DisplayText><styleface="superscript">[39]</style></DisplayText><record><rec-number>6</rec-number><foreign-keys><keyapp="EN"db-id="r5ewtearps9deaert22x99a9xr29t0vz90ex"timestamp="1563358514">6</key></foreign-keys><ref-typename="JournalArticle">17</ref-type><contributors><authors><aut