1、第二章對傳輸線方程、傳輸線執(zhí)行討論了微波的基本概念，指出了工程中所關(guān)注的微波傳輸問題。 微波傳輸?shù)淖铒@著特征是其他系統(tǒng)的微波傳輸線路，例如雙線、同軸線路、脫衣舞線路、微波脫衣舞等。 我們?nèi)菀滋岢鑫⒉▊鬏斁€為什么不使用5.0周圍的商用線的問題，另一方面，次低頻傳輸線和微波傳輸線、次低頻電路有很多線路，沒有傳輸線線路。 理由很簡單。 只有兩條線有什么理論呢？在這里必須深入研究這個問題。 1、次低頻傳輸線在次低頻中，我們必須研究一條線路(因為另一條線路出現(xiàn)為電路)。 電流大致均勻地分布在導(dǎo)線內(nèi)。 電流和電荷可以等效地集中在軸線上(參照圖2-1 )。 分析表明，poynting矢量集中在導(dǎo)體內(nèi)部傳播，

2、外部極少。 實際上，關(guān)于次低頻，用i、v和ohm法則解決即可，也可以不用電磁理論。 無論導(dǎo)線如何彎曲，流動都在導(dǎo)體的內(nèi)部和表面附近。 (這取決于場的平方反比定律)。 另外，圖2-1中的次低頻傳輸線，第一部分是次低頻傳輸線和微波傳輸線，例如，第一部分是半徑r0=2mm=210-3m的銅線的每單位長度的直流損耗r0計算，第二部分是次低頻傳輸線和微波傳輸線，并且將該傳輸線代入到銅材料，并且考慮ohm定律，2 .微波傳輸線的頻率是常數(shù)。 在導(dǎo)體的電流、電荷、場集中于導(dǎo)體表面的例2中，考慮f=10ghz=1010hz、l=3cm、r0=2mm的導(dǎo)線的線損r時，其中的表面電流密度、a為衰減線常數(shù)。 關(guān)于良

3、導(dǎo)體，由于電磁場理論被稱為集膚深度。 另一方面，次低頻傳輸線和微波傳輸線在微波頻帶內(nèi)為一次少量，對于以上的量完全能夠忽略。 這允許，與直流情況相比，次低頻傳輸線和微波傳輸線的損耗從直流增加到1010hz，增加到1500倍。 另一方面，次低頻傳輸線和微波傳輸線，圖2-2直線電流均勻分布圖2-3微波集膚效應(yīng)，損耗是傳輸線的重要指標，將損耗保持在與直流相同，容易計算，而次低頻傳輸線和微波傳輸線，即直徑d=6.06 m。 在這種情況下，它們不再被稱為微波傳輸線。 應(yīng)該稱之為微波傳輸“柱子”，比人民大會堂的主柱還粗。 高2米的實心微波傳輸銅柱約為514噸重(銅的比重為8.9t/m3 )，根據(jù)中國古典名著

4、西游記，孫悟空得到的金箍棒是東海龍王水晶宮的定海神針，重量為1.0萬8千公斤，即5.4噸。 這里的微波柱是514噸，約9根金箍的重量，估計不能保持孫悟空的皮膚效果帶來的第二個直接效果是，柱的內(nèi)部幾乎是物體，沒有能量傳遞。 另一方面，次低頻傳輸線和微波傳輸線，微波傳輸線好像必須走在自各兒的道路上。 每個事物都有自己獨特的本質(zhì)，如果強加不恰當(dāng)?shù)臓顩r，必然會得出荒唐的結(jié)論。 之前研究的例子，是因為設(shè)想了強行“封閉在銅線內(nèi)”傳播微波，事實上是不可能的。 結(jié)論是“圓滿的春天色彩不停，長出紅杏”的微波電力應(yīng)該(大部分)在導(dǎo)線以外的空間傳輸。 最簡單實用的微波傳輸線是雙線，與次低頻傳輸線本質(zhì)上不同：功率是在

5、雙線之間的空間中傳輸。 另一方面，次低頻傳輸線和微波傳輸線在這種情況下，可以使指南的含義更明確，指南僅僅起到指南的作用，實際上傳輸周圍的空間(空間) (但是，沒有指南是不行的)。 d和d是特征尺寸，對于傳輸線的性質(zhì)很重要。 圖2-4的雙導(dǎo)線、一、次低頻傳輸線和微波傳輸線、二、傳輸線方程式、傳輸線方程式也被稱為電報方程式。 在通訊大西洋電纜(海底電纜)時，開爾文首先發(fā)現(xiàn)了長線效應(yīng)：電報信號的反射、傳輸和次低頻有很大不同。 研究結(jié)果表明，基線長度與波長匹敵或超過波長時，我們必須測量其波動性。 在此情況下，傳輸線也被稱為延長線。為了研究無限長傳輸線的支配方程，電壓u和電流i是距離和時間的函數(shù)(2-1

6、)，定義圖2-5的長線效應(yīng)，二，傳輸線方程，利用kirchhoff定律，在(2-2)典型的z0的情況下，(2-3)式(2-3)是均勻傳輸線方程或電報方程二、傳輸線路方程式，如果我們重點研究時調(diào)(簽名或馀弦)的變化，則在(2-4)、(2-4)式中，u(z )、i(z )只與z相關(guān)，表示在傳輸線路z上的電壓或電流的有效復(fù)數(shù)值。 二、傳輸線方程、(2-5)、三、無損傳輸線方程、無損傳輸線是我們研究的最重要條件之一，在r=0、g=0時寫出方程，二次導(dǎo)出的結(jié)果與(2-7)、(2-6)一樣，與均勻平面波進行比較，最后求出的結(jié)果也進行了比較。 作為注釋，在三、無損耗傳輸線路方程式、(2-8)中，特性阻抗是均

7、勻平面波中的波阻抗。 式(2-8)稱為傳輸線方程式的解。 那個決定還需要邊界條件。 將簡單得到的三、無損耗傳輸線方程、四、無損耗傳輸線的邊界條件、通解轉(zhuǎn)換為具體解，必須應(yīng)用邊界條件。 所討論的邊界條件為終止條件、源極條件和電源、阻抗條件。 創(chuàng)建的也是兩個坐標，z從源，從負載出發(fā)。 1 .終端邊界條件(已知)的代入解中，圖2-6邊界條件坐標系，4，不消耗傳輸線路的邊界條件，代入通解，(2-9)，得到的，4，有不消耗傳輸線路的邊界條件，在終端邊界條件的情況下，z (終端出發(fā))坐標系z，計及歐拉式，4， 最后，2 .求源側(cè)邊界條件(已知)、四、無損耗傳輸線的邊界條件時，代入，形式與終端邊界條件相同，(2-11 )、最后得到的四、無損耗傳輸線的邊界條件、(2-12 )、(3.電源阻抗條件由于考慮了源極條件、四、無損耗傳輸線路的邊界條件，所以考慮了終端條件、四、無損耗傳輸線路的邊界條件，構(gòu)成了線性方程，即四、無損耗傳輸線路的邊界條件，其中被稱為反射系數(shù)。 四、無損傳輸線路邊界條件，注意：傳輸線路方程解有兩個常數(shù)，源阻抗已知條件有三個常數(shù)，這其間有不符點嗎？ 由所得到的、由觀察可知(參照式(2- 1.4 ) )，真正的獨立殘奧儀表是四、無消耗傳