1、點(diǎn)電荷的嚴(yán)格定義是什么B B0 B點(diǎn)電荷是電荷分布的一種極限情況，可將它看做一個(gè)體積很小而電荷密度很的帶電小球的極限。當(dāng)帶電體 的尺寸遠(yuǎn)小于觀察點(diǎn)至帶電體的距離時(shí)，帶電體的形狀及其在的電荷分布已無關(guān)緊要。就可將帶電體所帶 電荷看成集中在帶電體的中心上。即將帶電體抽離為一個(gè)幾何點(diǎn)模型，稱為點(diǎn)電荷。研究宏觀電磁場(chǎng)時(shí)，常用到哪幾種電荷的分布模型有哪幾種電流分布模型他們是如何定義的常用的電荷分布模型有體電荷、面電荷、線電荷和點(diǎn)電荷；常用的電流分布模型有體電流模型、面電流模 型和線電流模型，他們是根據(jù)電荷和電流的密度分布來定義的。2,3點(diǎn)電荷白?強(qiáng)度吵距離變化的規(guī)彳色是什0電偶極子的電場(chǎng)強(qiáng)度又如何呢點(diǎn)電

2、荷的電場(chǎng)強(qiáng)度與距離 r的平方成反比；電偶極子的電場(chǎng)強(qiáng)度與距離r的立方成反比。?E /簡(jiǎn)述和所表征的靜電場(chǎng)特性E 0表明空間任意一點(diǎn)電場(chǎng)強(qiáng)度的散度與該處的電荷密度有關(guān)，靜電荷是靜電場(chǎng)的通量源。表明靜電場(chǎng)是無旋場(chǎng)。表述高斯定律，并說明1什么條件下可應(yīng)用高斯定律求解給定電荷分布的電場(chǎng)強(qiáng)度。E dS dV高斯定律：通過一個(gè)任意用合曲面的電通量等于該面所包圍的所有電量的代數(shù)和除以與閉合面外的電荷無關(guān)，即在電場(chǎng)（電荷）分布具有某些對(duì)稱性時(shí)，可應(yīng)用高斯定律求解給定電荷分布的電場(chǎng)強(qiáng)度。B 0 B 0J簡(jiǎn)述和所表征的靜電場(chǎng)特性。B 0表明穿過任意閉合面的磁感應(yīng)強(qiáng)度的通量等于0,磁力線是無關(guān)尾的閉合線，表明恒定磁

3、場(chǎng)是有旋場(chǎng)，恒B 0J定電流是產(chǎn)生恒定磁場(chǎng)的漩渦源表述安培環(huán)路定理，并說明在什么條件下可用該定律求解給定的電流分布的磁感應(yīng)強(qiáng)度。0安培環(huán)路定理：磁感應(yīng)強(qiáng)度沿任何閉合回路的線積分等于穿過這個(gè)環(huán)路所有電流的代數(shù)和倍，即B dl 0I如果電路分布存在某種對(duì)稱性，則可用該定理求解給定電流分布的磁感應(yīng)強(qiáng)度。簡(jiǎn)述電場(chǎng)與電介質(zhì)相互作用后發(fā)生的現(xiàn)象。在電場(chǎng)的作用下出現(xiàn)電介質(zhì)的極化現(xiàn)象，而極化電荷又產(chǎn)生附加電場(chǎng)極化強(qiáng)度的如何定義的極化電荷密度與極化強(qiáng)度又什么關(guān)系p - ?P單位體積的點(diǎn)偶極矩的矢量和P?e強(qiáng)度，p與極化電荷密度的關(guān)系為極化強(qiáng)度p與極化電荷面的密度 電位移矢量是如何定義的在國(guó)際單位制中它的單位是什

4、么電位移矢量定義為其單位是庫(kù)倫 /平方米（C/m2）D°E P E簡(jiǎn)述磁場(chǎng)與磁介質(zhì)相互作用的物理現(xiàn)象在磁場(chǎng)與磁介質(zhì)相互作用時(shí)，外磁場(chǎng)使磁介質(zhì)中的分子磁矩沿外磁場(chǎng)取向，磁介質(zhì)被磁化，被磁化的介質(zhì)要產(chǎn)生附加磁場(chǎng)，從而使原來的磁場(chǎng)分布發(fā)生變化，磁介質(zhì)中的磁感應(yīng)強(qiáng)度B可看做真空中傳導(dǎo)電流產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度Bo和磁化電流產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度 B'的疊加，即磁化強(qiáng)度是如何定義的磁化電鏟J磁耽強(qiáng)度又什么關(guān)系t單位體積內(nèi)分子磁矩的矢量和稱為智強(qiáng)度B磁化電流體密度與磁化強(qiáng)度:T磁化電流面密度與磁化強(qiáng)度：磁場(chǎng)強(qiáng)度是如何定義的在國(guó)際單位制中它的單位是什么JmM磁場(chǎng)強(qiáng)度定義為：國(guó)際單位之中j嘉位是M培e

5、/米(A/m)2,14你理解均勻媒質(zhì)與非均勻媒質(zhì)，線性媒質(zhì)與非線性媒質(zhì)，各向同性與各向異性媒質(zhì)的含義么 均勻媒質(zhì)是指介電常霧或磁介質(zhì)磁導(dǎo)餐處處相等，不是空間坐標(biāo)的函數(shù)。非均勻媒質(zhì)是指介電常數(shù)或磁介H M0質(zhì)的磁導(dǎo)率是空間坐標(biāo)的標(biāo)量函數(shù)，線性媒質(zhì)是與的方向無關(guān)，是標(biāo)量，各向異性媒質(zhì)是指和的方向相同。什么是時(shí)變電磁場(chǎng)隨時(shí)間變化的電荷和電流產(chǎn)生的電場(chǎng)和磁場(chǎng)也隨時(shí)間變化，而且電場(chǎng)和專場(chǎng)件互關(guān)©)布可分，時(shí)變的 試從產(chǎn)生的原因，存在的區(qū)域以及引起的效應(yīng)等方面比較傳導(dǎo)電流和位移電流電場(chǎng)產(chǎn)生磁場(chǎng),時(shí)變的磁B)電場(chǎng)E箱R為時(shí)變電磁場(chǎng)。(1)傳導(dǎo)電流是電荷的定向運(yùn)動(dòng)，而位移電流的本質(zhì)是變化著的電場(chǎng)。(

6、2)傳導(dǎo)的電流只能存在于導(dǎo)體中，而位移電流可以存在于真空，導(dǎo)體，電介質(zhì)中。(3)傳導(dǎo)電流通過導(dǎo)體時(shí)會(huì)產(chǎn)生焦耳熱，而位移電流不會(huì)產(chǎn)生焦耳熱。寫出微分形式、積分形式的麥克斯韋方程組，并簡(jiǎn)要闡述其物理意義。磁場(chǎng)強(qiáng)度沿任意閉合曲線的環(huán)量，等于穿過以該閉合曲線為周界的任意曲面的傳導(dǎo)電流與位移電流之和；電場(chǎng)強(qiáng)度沿任意閉合曲線的環(huán)量，等于穿過以該閉合曲線為周界的任意一曲面的磁通量變化率的負(fù)值；穿過好HL曲可J磁等電S的通量恒等于0；穿過任意閉合曲面的電位移的通量等于該閉合曲面所包圍CS( t )的自由電荷的代數(shù)和。微分將壟dSCS t時(shí)變磁場(chǎng)不僅由傳導(dǎo)電流停dS也0位移電流產(chǎn)生。位移電流代表電位移的變化率，

7、因此該式揭田行律時(shí)dV 飛口S1V P變電場(chǎng)產(chǎn)生時(shí)變磁場(chǎng)；時(shí)變磁場(chǎng)產(chǎn)生時(shí)變電場(chǎng)；磁通永遠(yuǎn)是連續(xù)的，磁場(chǎng)是無散度場(chǎng)；空間任意一點(diǎn)若存在正電荷體密度，則該點(diǎn)發(fā)出電位移線，若存在負(fù)電荷體密度則電位移線匯聚于該點(diǎn)。麥克省韋J程唯4個(gè)方程是相互獨(dú)立的么試簡(jiǎn)要解釋不是相互獨(dú)立的t其中表明時(shí)變磁場(chǎng)不僅由傳導(dǎo)卷產(chǎn)生,B也是有移電流產(chǎn)生，它揭示的是b變0場(chǎng)產(chǎn)生t時(shí)變磁場(chǎng)。表明時(shí)變磁場(chǎng)產(chǎn)甘寸變電場(chǎng)，電場(chǎng)和磁場(chǎng)是相互關(guān)聯(lián)的，但當(dāng)場(chǎng)量不隨時(shí)間變化時(shí)，電場(chǎng)和磁場(chǎng)又是各自存在的。電流連續(xù)性方程能由麥克斯韋方程組導(dǎo)出嗎如果能，試推導(dǎo)出，如果不能，說明原因。什么是電磁場(chǎng)的邊界條件你能說出理想導(dǎo)體表面的邊界條件嗎把電磁場(chǎng)矢量E

8、,D,B,H在不同媒質(zhì)分界面上各自滿足的關(guān)系稱為電磁場(chǎng)的邊界條件，理想導(dǎo)體表面上的邊界條件為：1電例m 口何2義乩中腑號(hào)的意義是什么由靜電場(chǎng)基本方程和矢量恒等式可知，電場(chǎng)強(qiáng)度E可表示為標(biāo)量函數(shù)的梯度，即試中的標(biāo)量函數(shù)稱為靜電場(chǎng)的電位函數(shù)，簡(jiǎn)稱電位。式中負(fù)號(hào)表示場(chǎng)強(qiáng)放向與該點(diǎn)電位梯度的方向相反。如果空間某一點(diǎn)的電位為零，則該點(diǎn)的電位為零，這種說話正確嗎為什么不正確，因?yàn)殡妶?chǎng)強(qiáng)度中心是該點(diǎn)電位幽您EB0 en?E 0 en ? H Js求解電位函數(shù)的泊松方程或拉普E斯方程時(shí)，邊界條件有何意義答邊界條件起到給方程定解得作用。邊界條件起到給方程定解得E用。00E -電容是如何定義的寫出計(jì)算電容的基本步

9、驟。兩導(dǎo)體系統(tǒng)的電容為任一導(dǎo)體上的總電荷與兩導(dǎo)體之間的電位差之比，即：其基本計(jì)算步驟：1、根據(jù)導(dǎo)體的幾何形狀，選取合適坐標(biāo)系。2、假定兩導(dǎo)體上分別帶電荷 +q和-q。3、根據(jù)假定電荷求出 E。4、由求得電位差。5求出比值什么叫廣義坐標(biāo)和廣義力你了解虛位移的含義嗎廣義坐標(biāo)是指系統(tǒng)中各帶電導(dǎo)體的形狀，尺寸和位置的一組獨(dú)立幾何量，而企圖改變某一廣義坐標(biāo)的力就，就為對(duì)印該坐標(biāo)的廣義力，廣義坐標(biāo)發(fā)生的位移，稱為虛位移恒定電場(chǎng)基本方程的微分形式所表征的恒定電場(chǎng)性質(zhì)是什么q恒定電場(chǎng)是保守場(chǎng)，恒定電流是閉合曲線C 一u恒定電場(chǎng)和靜電場(chǎng)比擬的理論根據(jù)是什么靜電比擬的條件又是什么理論箍鶴雁一性定理，靜電比擬的條件

10、是明種q的電位都是拉普拉斯方程的解且邊界條件相同1u何定義電感你會(huì)計(jì)算平行雙線，同軸的電感在恒定磁場(chǎng)中把穿過回路的磁通量與回路中的電流的比值稱為電感系數(shù)，簡(jiǎn)稱電感。寫出用磁場(chǎng)矢量 B、 H表示的計(jì)算磁場(chǎng)能量的公式。在保持磁接不變的條件下，如何計(jì)算磁場(chǎng)力若是保持電流不變，又如何計(jì)算磁場(chǎng)力兩種條件下得到的結(jié)果是相同的嗎兩種情況下求出的磁場(chǎng)力是相同的什么是靜態(tài)場(chǎng)的邊值問題用文字?jǐn)⑹龅谝活?、第二類及第三類邊值問題。靜態(tài)場(chǎng)的邊值型問題是指已知場(chǎng)量在場(chǎng)域邊界上的值，求場(chǎng)域內(nèi)的均勻分布問題。第一類邊值問題：已知S1上位函數(shù)的值，而是另一部分信ES2上已知位AT位函數(shù)在場(chǎng)域邊界面 s B各點(diǎn)0值，即給筆 第Q

11、類邊值問題：已知位函數(shù)在場(chǎng)域邊界面 b s上奐的法向?qū)?shù)值，即給定。第三類邊值問題：已知一部分邊界面函數(shù)的法向?qū)?shù)值，即給定和 用文字?jǐn)⑹鲮o態(tài)場(chǎng)解的唯一性定理，并簡(jiǎn)要說明它的重要意義。A 1 -惟一性定理：在場(chǎng)域t V的邊界面S上給定的值，則泊松方程或拉普熱斯方程在朗:AV內(nèi)有惟一解。意義：AJ(1)它指出了靜態(tài)場(chǎng)邊值問題具有惟一解得條件。在邊界面S上的任一,H給定的值,而不能同時(shí)給定兩者的值；(2)它為靜態(tài)場(chǎng)值問題的各種求解方法提供了理論依據(jù)，為求解結(jié)果的正確性提供了判據(jù)。S f( S)鏡像法是間接求解邊值問題的一種方法，它是用假想的簡(jiǎn)單電荷分布來等效代替分界面上復(fù)雜的電荷分布什么是鏡像法其

12、理論依據(jù)的是什么 對(duì)電位的貢獻(xiàn)。不再求解泊松方程，只需求像電荷和目鼻內(nèi)給f9松)同產(chǎn)生的電位，從而使求解簡(jiǎn)化。理論依據(jù)是唯一性定理和疊加原理。Sf 2( S)如何n確確定鏡像電荷的分布(1)所有鏡像電荷必須位于所求場(chǎng)域以外的空間中；(2)鏡像電荷的個(gè)數(shù)，位置及電荷量的大小以滿足 場(chǎng)域邊界面上的邊界條件來確定。什么是分離變量法在什么條件下它對(duì)求解位函數(shù)的拉普拉斯方程有用分離變量法是求解邊值問題的一種經(jīng)典方法。它是把待求的位函數(shù)表示為幾個(gè)未知函數(shù)的乘積，該未知函 數(shù)僅是一個(gè)坐標(biāo)變量函數(shù)，通過分離變量，把原偏微分方程化為幾個(gè)常微分方程并求解最后代入邊界條件 求定解。在直角坐標(biāo)系的分離變量法中，分離常

13、數(shù)k可以是虛數(shù)嗎為什么不可以，k若為虛數(shù)則為無意義的解。在時(shí)變電磁場(chǎng)中是如何引入動(dòng)態(tài)位 A和的A和不唯一的原因何在根據(jù)麥克斯韋方程和引入矢量位 A和標(biāo)量位，使得：A和不唯一的原因在于確定一個(gè)矢量場(chǎng)需同時(shí)規(guī)定該矢量場(chǎng)的散度和旋度，而只規(guī)定了A的旋度，沒有規(guī)定 A的散度什么是洛侖茲條件為何要引入洛侖茲條件在洛侖茲條件下，A和滿足什么方程稱為洛侖茲條件，引入洛侖茲條件不僅可得到唯一的A和，同時(shí)還可使問題的求解得以簡(jiǎn)化。在洛侖茲條件下，A和滿足的方程坡印廷矢量是如何定義的它的物理意義坡印廷矢量其方向表示能量的流動(dòng)方向，大小表示單位時(shí)間內(nèi)穿過與能量流動(dòng)方向相垂直的單位面積的能什么是坡印廷定理它的物理意義

14、是什么tan 坡印廷定理：它表明體積V內(nèi)電磁能量隨時(shí)間變化的增長(zhǎng)率等于場(chǎng)體積V內(nèi)的電荷電流所做的總功率之和，等于單位時(shí)間內(nèi)穿過閉合面 S進(jìn)入體積V內(nèi)的電磁能流。2什么是時(shí)變電磁場(chǎng)的唯一性忠s(何重Ml? dsv- E dv-j2 3 V w -W時(shí)變電心的唯一性1理,|品響合曲面WS為邊界也界區(qū)怕 V 2b如果給定t=0時(shí)刻的電場(chǎng)強(qiáng)度E和磁 場(chǎng)強(qiáng)度H的初始值2并且兒t 乂于或等于0時(shí)，給定2界面I S上k電場(chǎng)強(qiáng)度E的切向分量或磁場(chǎng)強(qiáng)度 H的切向分量，那么，在t大于0時(shí)，區(qū)域V內(nèi)的電磁場(chǎng)由麥克斯韋方程唯一地確定。它指出了獲得唯一解所 必須滿足的條件，為電磁場(chǎng)問題的求解提供了理論依據(jù)。什么是時(shí)諧電

15、磁場(chǎng)研究時(shí)諧電磁場(chǎng)有何意義 以一定角頻率隨時(shí)間作時(shí)諧變化的電磁場(chǎng)稱為時(shí)諧電磁場(chǎng)。時(shí)諧電磁場(chǎng)，在工程上，有很大的應(yīng)用，而且 任意時(shí)變場(chǎng)在一定的條件下都可以通過傅里葉分析法展開為不同頻率的時(shí)諧場(chǎng)的疊加，所以對(duì)時(shí)諧場(chǎng)的研 究有重要意義。時(shí)諧電磁場(chǎng)的復(fù)矢量是真實(shí)的矢量場(chǎng)嗎引入復(fù)矢量的意義何在復(fù)矢量并不是真實(shí)的場(chǎng)矢量，真實(shí)的場(chǎng)矢量是與之相應(yīng)的瞬時(shí)矢量。引入復(fù)矢量的意義在于在頻率相同的 時(shí)諧場(chǎng)中可很容易看出瞬時(shí)矢量場(chǎng)的空間分布。試寫出復(fù)數(shù)形式的麥克斯韋方程組。它與瞬時(shí)形式的麥克斯韋方程組有何區(qū)別兩者對(duì)照，復(fù)數(shù)形式的麥克斯韋方程組沒有與時(shí)間相關(guān)項(xiàng)復(fù)介電常數(shù)的虛部描述了介質(zhì)的什么特性如果不用復(fù)介電常數(shù)，如何表

16、示介質(zhì)的耗損 它描述了電介質(zhì)的極化存在的極化損耗，可用損耗角正切來表征電介質(zhì)的損耗特性如何解釋復(fù)數(shù)形式的坡印廷定理中的各項(xiàng)的物理意義復(fù)數(shù)形式坡印廷定理為：式中分別是單位體積內(nèi)的磁損耗，介電損耗和焦耳熱損耗的平均值，式子右端兩項(xiàng)分別表示體積V內(nèi)的有功功率和無功功率，左端的面積是穿過閉合面 S的復(fù)功率什么是均勻平面波平面波與均勻平面波有何區(qū)別均勻平面波指電磁場(chǎng)的場(chǎng)矢量只沿它的傳播方向變化，與波傳播方向垂直的無限大平面內(nèi)，電場(chǎng)強(qiáng)度E和磁場(chǎng)強(qiáng)度H的方向、振幅和相位都不變。DA ()等相面是平面的波是平面波，在等相面上振幅不相等。均勻平面波是平面波的一種特 殊情況 波數(shù)是怎樣定義的它與波長(zhǎng)有什么關(guān)系 在

17、2冗的空間空間距離內(nèi)所包含的波長(zhǎng)數(shù)，稱為波數(shù)，通常用 k表示。k=2”入什么是媒質(zhì)的本征阻抗自由空間中本征阻抗的值為多少電場(chǎng)的振幅與磁場(chǎng)的振幅之比，具有阻抗的量綱故稱為波阻抗，通常用”表示，由于"的值與媒質(zhì)參數(shù)有關(guān)，因此又稱為媒質(zhì)的本征阻抗。自由空間中本征阻抗值 1207t （約 377）歐。電磁波的相速是如何定義的自由空間中相速的值約為多少電磁波的等相位面在空間中的移動(dòng)速度稱為相位速度，簡(jiǎn)稱相速。在自由空間中 8、，相速的值為3x10米每秒。在理想介質(zhì)中均勻平面波的相速是否與頻率有關(guān)在理想介質(zhì)中，均勻平面波的相速與頻率無關(guān)，但與介質(zhì)參數(shù)有關(guān)。在理想介質(zhì)中，均勻平面波有哪些特點(diǎn)（1）

18、電場(chǎng)E、磁場(chǎng)H與傳播方向ez之間互相垂直，是橫電波（TEM波）。（2）電場(chǎng)與磁場(chǎng)的振幅不變。（3）波阻抗為實(shí)數(shù)，電場(chǎng)與磁場(chǎng)同相位。（4）電磁波的相速與頻率無關(guān)。（5）電場(chǎng)能量密度等于磁場(chǎng)能量密度。在導(dǎo)電媒質(zhì)中，均勻平面波的相速與頻率是否有關(guān)在導(dǎo)電媒質(zhì)中，均勻平面波的相速與頻率有關(guān)，在同一種導(dǎo)電煤質(zhì)中，不同頻率 的電磁波的相速是不同的。在導(dǎo)電媒質(zhì)中均勻平面波的電場(chǎng)與磁場(chǎng)是否同相位不相同 在導(dǎo)電媒質(zhì)中，均勻平面波具有哪些特點(diǎn)（1）電場(chǎng)E、磁場(chǎng)H與傳播方向ez之間互相垂直，是橫電波（TEM波） 電場(chǎng)和磁場(chǎng)的振幅成指數(shù)衰減。（3）波阻抗為復(fù)數(shù)，電場(chǎng)和磁場(chǎng)不同相位。（4） 電磁波的相速和頻率有關(guān)。（5）

19、平均磁場(chǎng)能量密度大于平均電場(chǎng)能量密度。趨膚深度是如何定義的它和衰減常數(shù)有何關(guān)系表征電磁波的趨膚程度定義為電磁波幅值衰減為表面值的1/e （）時(shí)電磁波所傳播的距離。趨膚深度6=1/a, a為衰減常數(shù)。什么是良導(dǎo)體它和普通導(dǎo)體有何不同良導(dǎo)體指 *£ ）1勺媒質(zhì)。在良導(dǎo)體中，傳導(dǎo)電流起主要作用，位移電流的影響很小，可以忽略。什么是波的極化什么是線極化、圓極化和橢圓極化由于電磁波的分量振幅和相位不一定相同，因此在空間任意一點(diǎn)上，合成波電場(chǎng) 矢量E的大小和方向會(huì)隨時(shí)間變化，這種現(xiàn)象叫電磁波的極化。電場(chǎng)強(qiáng)度矢量端 點(diǎn)軌跡為直線時(shí)，稱為直線極化波，為圓時(shí)稱為圓極化波，為橢圓時(shí)稱為橢圓極 化波兩個(gè)互

20、相垂直的線極化波疊加，在什么情況下，分別是：線極化波、圓極化波、 橢圓極化波電場(chǎng)的x分量和y分量相位相同或相差幾時(shí)為直線極化波；電場(chǎng)的 x分量和y分 量振幅相等、相位相同或相差九/2時(shí)為圓極化波；電場(chǎng)的兩個(gè)分量振幅和相位都 不相等時(shí)，合成波為橢圓極化波。知道圓極化波是左旋還是右旋有何意義如何判斷圓極化波是左旋還還是右旋以左手大拇指朝向波的傳播方向，其余四指的轉(zhuǎn)向與電場(chǎng)E的端點(diǎn)方向一致，則 為左旋極化波；以右手大拇指朝向波的傳播方向，其余四指的轉(zhuǎn)向與電場(chǎng)E的端 點(diǎn)方向一致，則為右旋極化波；什么是群速它和相速有何區(qū)別包絡(luò)波上任一恒定相位點(diǎn)的推進(jìn)速度。相速無法描述由多頻率成分組成的信號(hào)在色散媒質(zhì)中的

21、傳播速度。（這個(gè)對(duì)不對(duì)啊 =）什么是波的色散何謂正常色散何謂反常色散d%電磁波相速隨頻率改變，產(chǎn)生色散現(xiàn)象。 赤 ,即相速隨著頻率升高而減小， 此時(shí)為vp,即群速小于相速，稱為正常色散。dZJ0,即相速隨著頻率升高而 增加，此時(shí)為 W即群速大于于相速，稱為反常色散。什么是法拉第旋轉(zhuǎn)效應(yīng)產(chǎn)生的原因是什么直線極化波能否在磁化等離子體中傳播試述反射系數(shù)和透射系數(shù)的定義，他們之間存在什么關(guān)系反射波電場(chǎng)振幅Em與入射波電場(chǎng)振幅Em的比值為分界面上反射系數(shù)，用表示；透射波電場(chǎng)振幅Em與入射波電場(chǎng)振幅Eim的比值為分界面上透射系數(shù)，用 很示；1 + =也什么是駐波它和行波有何區(qū)別合成波在空間中沒有移動(dòng)，只是

22、在原來的位置震動(dòng)，這種波稱為駐波。行波在傳播過程中，合成波沿波傳播方向移動(dòng)；駐波不發(fā)出電磁波能量的傳輸，行波發(fā)生。（二=你猜對(duì)不）什么情況下反射系數(shù)大于0,什么情況下反射系數(shù)小于0 邛 印時(shí)，反射系數(shù)i0,邛中時(shí)，反射系數(shù)r0o均勻平面波向理想導(dǎo)體表面垂直入射時(shí)，理想導(dǎo)體外面的合成波有什么特點(diǎn)電場(chǎng)強(qiáng)度按正弦規(guī)律變化，磁場(chǎng)強(qiáng)度按余弦規(guī)律變化；合成波為駐波，一_ (2n+1)|為電場(chǎng)波節(jié)點(diǎn)，“L為電場(chǎng)波腹點(diǎn)，磁場(chǎng)波節(jié)點(diǎn)是電場(chǎng)的波腹點(diǎn)，磁場(chǎng)的波腹點(diǎn)是電場(chǎng)的波節(jié)點(diǎn)。E和H的駐波在空間錯(cuò)開21/4,時(shí)間上錯(cuò)開B2的相 移。駐波不發(fā)生能量傳輸。均勻平面波垂直入射到兩種理想媒質(zhì)分界面，在什么情況下，分界面上

23、的合成波電場(chǎng)為最大值在什么情況下，分界面上的合成波電場(chǎng)為最小值當(dāng)1>0,即 乎>不時(shí)，處，合成波電場(chǎng)振幅最大，|E(Z)| max = Eim(1+ r), (2n+ 1 兒”4_ C2n + 1)兒處合成波電場(chǎng)振幅最小，|E(Z)| min = Eim(1- I);當(dāng)F <0 ,即72V甲時(shí)，工=4 ,叫合成波電場(chǎng)振幅最大，|E(Z)|max=Eim(1- I),"一亍處,合成波電場(chǎng)振幅最小，|E(Z)| min = Eim(1+ I)；一個(gè)右旋極化波垂直入射到兩種媒質(zhì)分界面上，其反射波是什么極化波試述駐波比的定義，它和反射系數(shù)之間有何關(guān)系與“-I駐波比s是合成波

24、電場(chǎng)強(qiáng)度的最大值與最小值之比。一匚i什么是波阻抗什么情況下波阻抗等于媒質(zhì)的本征阻抗定義平面波的波阻抗為Z=E/H ,媒質(zhì)中傳輸TEM儂)的時(shí)候等于媒質(zhì)的本征阻抗 (網(wǎng)上找的)什么是相位匹配條件Ksinr=k 1sini=k 2sint稱為分界面上的相位匹配條件。什么是反射定律和折射定律反射定律（斯耐爾反射定律）：反射角等于入射角，i=r；折射定律（斯耐爾折加叫 上1饕1射定律）疝兩一 石一7什么是入射平面什么是垂直極化入射波什么是平行極化入射波在斜入射的條件下，將入射波的波矢量與分界面法線矢量構(gòu)成的平面稱為入射平面。若入射波電場(chǎng)垂直于入射平面，則成為垂直極化波；若入射波電場(chǎng)平行于入射平面，則稱

25、為平行極化波。什么是全反射現(xiàn)象在什么情況下會(huì)發(fā)生全反射現(xiàn)象如何計(jì)算全反射的臨界角4=arcsm / £ 透射波完全平行于分界面?zhèn)鞑シQ為全反射。當(dāng)1>2且入射角不小于UP時(shí)發(fā)生全反射。臨界角為上邊那個(gè)式子=發(fā)生全反射時(shí)透射媒質(zhì)中是否存在電磁波其特征是什么存在。仍沿分界面方向傳播，但振幅沿垂直于分界面的方向上按指數(shù)規(guī)律衰減，因此透射波主要存在于分界面附近，稱這種波為表面波。什么是全透射現(xiàn)象什么情況下會(huì)發(fā)生全透射現(xiàn)象如何計(jì)算布儒斯特角當(dāng)平面波從媒質(zhì)1入射到媒質(zhì)2時(shí)，若反射系數(shù)等于0,則電磁功率全部透射到媒質(zhì)2,稱為全透射。入射角為布儒斯特角時(shí)發(fā)生全透射。布儒斯特角：什么是表面波在什么

26、情況下均勻平面波透過媒質(zhì)分界面后會(huì)成為表面波沿分界面方向傳播，振幅沿垂直分界面的方向上指數(shù)衰減， 主要存在于分界面附近的波叫表面波。均勻平面波透過媒質(zhì)發(fā)生全反射時(shí)，即入射角不小于臨界角%=artsin （卬時(shí)，會(huì)稱為表面波。圓極化波以布儒斯特角入射到兩種非磁性媒質(zhì)分界面上時(shí)，其反射波和透射波分別是什么極化波平行極化波斜入射到理想導(dǎo)體表面上時(shí)，理想導(dǎo)體外面的合成波具有什么特點(diǎn)合成波沿平行于分界面的方向傳播，其相速為 工=亞=益化合成波的振幅在垂H7T直于導(dǎo)體表面的方向呈駐波狀態(tài)，而且合成波磁場(chǎng)在 “ =而函處達(dá)到最大值。合成波是非均勻平面波在波的傳播方向上不存在磁場(chǎng)分量，但存在電場(chǎng)分量，故 稱這

27、種電磁波為橫磁波，簡(jiǎn)稱 TM波 垂直極化波斜入射到理想導(dǎo)體表面上時(shí)，理想導(dǎo)體外面的合成波具有什么特點(diǎn)I _ s _ 場(chǎng)合成波沿平行于分界面的方向傳播，其相速為 "附=亞=硒合成波的振幅在垂J1JT直于導(dǎo)體表面的方向呈駐波狀態(tài)，而且合成波電場(chǎng)在-一火血&處為0。合成波 是非均勻平面波在波的傳播方向上不存在電場(chǎng)分量， 但存在磁場(chǎng)分量，故稱這種 電磁波為橫電波，簡(jiǎn)稱TE波 什么是導(dǎo)波系統(tǒng)什么是均勻?qū)Рㄏ到y(tǒng)導(dǎo)波系統(tǒng)：引導(dǎo)電磁波沿一定方向傳播的裝置。寫出均勻?qū)Рㄏ到y(tǒng)中的縱向場(chǎng)分量與橫向場(chǎng)分量的關(guān)系寫出矩形波導(dǎo)中縱向場(chǎng)分量 EzHz滿足的方程和邊界條件此dEl猬 .+說+段+ 3 =。I

28、y =0 =0 zy=b 。邊界條件:沿均勻波導(dǎo)傳播的波有哪三種基本形式TM波，包含非零巳橫電波，又稱TEM波，無巳分量和Hz分量；橫磁波又稱 分量，Hz=0；橫電波又稱TE波，包含非零的Hz的分量，Ez=0 波阻抗的定義是什么 平面波的波阻抗為Z=E/H （網(wǎng)上找的） 試述均勻?qū)Рㄏ到y(tǒng)中的TEM波TM波和TE波的傳播特性寫出axb矩形波導(dǎo)中TM波和TE波的截止波數(shù)、截止頻率、相位常數(shù)、波導(dǎo)波 長(zhǎng)、相速度、波阻抗和傳播條件。矩形波導(dǎo)中的波是否存在色散試說明為什么單導(dǎo)體的空心或填充電介質(zhì)的波導(dǎo)管不能傳播TEM波假如在波導(dǎo)內(nèi)存在TEM波，由于磁場(chǎng)只有橫向分量，則磁力線應(yīng)在橫向平面內(nèi) 閉合，這時(shí)要求

29、波導(dǎo)內(nèi)存在縱向的傳導(dǎo)電流或位移電流。但是，因?yàn)槭菃螌?dǎo)體波導(dǎo)，其內(nèi)沒有縱向傳導(dǎo)電流。又因?yàn)?TEM波縱向電場(chǎng)Ez=0,所以也沒有縱向的 位移電流。波導(dǎo)可否有一個(gè)以上的截止頻率波導(dǎo)的截止頻率取決于什么因素什么是波導(dǎo)的主模矩形波導(dǎo)、圓柱形波導(dǎo)和同軸波導(dǎo)的主模各是什么模式相應(yīng)的 截止波長(zhǎng)各是什么主模是波導(dǎo)眾多傳輸模式中截止頻率最低的模式。矩形波導(dǎo)TE。模，=2a,圓柱形波導(dǎo)TBi模，=,同軸波導(dǎo)TEM模： 兀（a+b）。什么是模式簡(jiǎn)并矩形波導(dǎo)中的模式簡(jiǎn)并和圓柱形波導(dǎo)中的模式簡(jiǎn)并有何異同由于相同的m、n組合，TMmn模和TEnn模的截止波數(shù)kcmn相同，這種情況叫模式 簡(jiǎn)并。圓柱波導(dǎo)中存在模式的雙重簡(jiǎn)并

30、，其一，不同模式具有相同的截止波長(zhǎng)， 因此T5n模和TMin模存在模式簡(jiǎn)并現(xiàn)象，這種簡(jiǎn)并稱為 E-H簡(jiǎn)并，這和矩形波 導(dǎo)中的模式簡(jiǎn)并相同。其二，從 TE波和TM波的場(chǎng)分量表示式可知，當(dāng) mw0 時(shí)，對(duì)于同一個(gè)TMmn模或TEnn模都有兩個(gè)場(chǎng)結(jié)構(gòu)，它們與坐標(biāo)的關(guān)系分別為SMm 和cosm,這種簡(jiǎn)并稱為極化簡(jiǎn)并，是圓柱形波導(dǎo)中特有的。試畫出矩形波導(dǎo)中的主模在三個(gè)坐標(biāo)截面上的場(chǎng)圖及管壁電流分布。何謂分布參數(shù)試寫出均勻傳輸線的電壓電流方程。分別寫出已知終端電壓、電流和已知始端電壓電流條件下均勻傳輸線上的電壓電流分布。傳輸線特征阻抗的定義是什么輸入阻抗的定義是什么分別寫出終端短路、終端開路、/4、/2及

31、Zl=Z0 （負(fù)載阻抗等于特征阻抗）時(shí)無耗均勻傳輸線的輸入阻抗。傳輸線特征阻抗的定義：傳輸線上行波電壓與行波電流之比。 傳輸線任意點(diǎn)的電壓與電流的比值定義為該點(diǎn)沿像負(fù)載方向看去的輸入阻抗。終端短路：Zns（尸jZotan 仇終端開路：Zino（）=jZocot a /4:即'（孑）=/。/2 :4=Zl=Zo（負(fù)載阻抗等于特征阻抗）：Zin（）=Z 0o什么是反射系數(shù)什么是駐波系數(shù)和行波系數(shù)傳輸線上某點(diǎn)的反射波電壓與入射波電壓之比定義為該點(diǎn)的反射系數(shù)。傳輸線上電壓（電流）最大值與電壓（電流）最小值之比稱為電壓（電流）駐波系數(shù)。行波系數(shù)定義為駐波系數(shù)的倒數(shù)傳輸線有幾種工作狀態(tài)相應(yīng)的條件是什么有什么特點(diǎn)傳輸線有三種工作狀態(tài)：行波狀態(tài)，條件：傳輸線上無反射波出現(xiàn)，只存在入射波，即傳輸線負(fù)載阻抗等于特征阻抗。特點(diǎn)：沿線電壓電流振幅不變；電壓電流同相位；沿線各點(diǎn)輸入阻抗都等于其特性阻抗。駐波狀態(tài)，條件：傳輸線終端開路或短路或接純電抗負(fù)載時(shí)