1、高電壓技術(shù)2均勻電場中氣隙的自持放電條件11 de與陰極材料，氣體種類有關(guān)二、起始電壓（場強(qiáng)）、擊穿電壓（場強(qiáng)）起始場強(qiáng)：放電由非自持轉(zhuǎn)為自持時的場強(qiáng)三、湯遜理論的適用范圍低氣壓、短間隙：pd26.66kPacm物理意義：一個電子從陰極到陽極的過程中產(chǎn)生 個正離子，這些離子在陰極表面產(chǎn)生的二次電子數(shù)為 ，如果其值等于一，則意味著初始電子有了一個后繼電子，從而使放電得以自持。1de) 1(de均勻電場：起始電壓=擊穿電壓不均勻電場：起始電壓4）的實(shí)例：棒-板間隙、棒-棒間隙和同軸圓柱電極所加電壓大于某一臨界值時（小于擊穿電壓），曲率半徑小的電極附近首先出現(xiàn)電暈放電。二、電暈放電二、電暈放電1、電

2、暈放電的重要性2、電暈起始放電電壓的計(jì)算對電能平衡、導(dǎo)線選擇和環(huán)境的影響A）理論計(jì)算B）經(jīng)驗(yàn)公式皮克公式)cm/kV(3 . 0130rmEc單根導(dǎo)線表面場強(qiáng)rhrUE2ln兩根導(dǎo)線表面場強(qiáng)rDrUEln2三、極不均勻電場中的放電過程三、極不均勻電場中的放電過程特點(diǎn)：放電從曲率半徑較?。妶鰪?qiáng)度最大的地方）的電極開始，且放電的發(fā)展過程、氣隙的電氣強(qiáng)度、擊穿電壓等都與該電極的極性密切相關(guān)，具有明顯的極性效應(yīng)。極不均勻電場的極性：由曲率半徑較小的那個電極的電位符號決定（一）正極性 電暈起始電壓有所提高，剩余正空間電荷加強(qiáng)了正離子外部空間的電場，使整個擊穿電壓有所降低。（二）負(fù)極性 電暈起始電壓有所

3、降低，剩余正空間電荷削弱了外圍空間朝向極板方向的電場，使整個間隙的擊穿電壓有所提高。 輸電線路和電氣設(shè)備外絕緣的擊穿多發(fā)生在工頻電壓的正半周四、長間隙（大于四、長間隙（大于1m）的擊穿過程）的擊穿過程長間隙的平均擊穿場強(qiáng)遠(yuǎn)小于短間隙的平均擊穿場強(qiáng)，其擊穿電壓具有飽和性。第七節(jié) 放電時間和沖擊電壓下的氣隙擊穿一、放電時間fsbtttt1Us有效電子的概念fslagttt總放電時間放電時延放電時間和放電時延都與所加電壓的幅值有關(guān)二、沖擊電壓波形的標(biāo)準(zhǔn)化（一）標(biāo)準(zhǔn)雷電沖擊電壓波標(biāo)準(zhǔn)雷電沖擊電壓波形參數(shù)T1=1.2us，30%T2=50us， 20%Um， 3%記為1.2/50非周期性雙指數(shù)波標(biāo)準(zhǔn)雷電沖擊電壓截波參數(shù)T1=1.2us，30%T2=25us， 20%（二）標(biāo)準(zhǔn)雷電截波（三）標(biāo)準(zhǔn)操作沖擊電壓波操作過電壓的產(chǎn)生和特點(diǎn)用來模擬電力系統(tǒng)操作過電壓的標(biāo)準(zhǔn)電壓波形：(1)非周期雙指數(shù)波電壓波形參數(shù)波前時間Tcr=250us，20%半峰值時間T2=2500us， 60%Um， 3%寫作Tcr/T2=250/2500us三、沖擊電壓下的氣隙擊穿過程（一）50%沖擊擊穿電壓(U50%)（二）伏秒特性伏秒特性：間隙上出現(xiàn)的電壓最大值和間隙的擊穿時間的關(guān)系曲線伏秒特性的繪制方法 如果加在某間隙上的沖擊電壓使得該間隙的擊穿概率為50%，則稱此電壓為該間隙的U50%。此課件下載可自行編輯