#1）斯奈爾定律指出各種波在界面處的傳播方向。2）諾特方程指出各種波在界面處的能量分配關系4）垂直入射時，入射能量為單位1，反射系數(shù)R=2P2H,pV+PV2P21P1透射系數(shù)T二2pV^P1pV+PV2P21P1xP19圖xP19圖6.1-18二、球面波的反射、透射以及折射波（首波）的形成1．問題的提出上面研究了平面波的反射及透射，平面波的入射角a是恒定的。這與實際情況有差異。球面波與實際情況相近，球面波向界面入射時，沿界面上每一點的入射角a是變化的。這會產生什么結果呢？2．討論V>V的情況P2P1（1）入射角<臨界角，滿足斯奈爾定律，則有書上角度錯，振動方向錯）sinasinasinPsinasinP=1=1=2=2=PVVVVVp1p1s1p2s2V〉VP2P1

??隨著入射角a/，總會出現(xiàn)a=90o的時候，有2入射角=臨界角時Vp1sinasin900入射角=臨界角時Vp1V

p2Vsina=—pi-p2V臨界角ipp=sin—1(產)Vp2（2）入射角〉臨界角1卩卩之后,為滿足斯奈爾定律，必須有sina〉12在實數(shù)域sina只能在0-1之間，只有在復數(shù)域才有V臨界角ipp=sin—1(產)Vp2（2）入射角〉臨界角1卩卩之后,為滿足斯奈爾定律，必須有sina〉12在實數(shù)域sina只能在0-1之間，只有在復數(shù)域才有sina22〉1。設透射諧波的位移為：xsina+zcosau=Aexp[j?(t—22)P12P122V

P2=Aexp[jt—kxsina—kzcosa)]P1222二T-Aexp[j(?t—kxsina—kzcosa)]P122二C-exp[j@t—kxsina—kzcosa)]22注：k=—

VP2(6.1-77)注：P1當sina〉1時，則cosa=(1—sin2a=±jm222(6.1-78)用諾特方程解出的T為復數(shù)，???C二T?AP1為復數(shù)，設C=C'eM,(6.1-79)將(6.1-78)、(6.1-79)代入(6.1-77)，得u=C'?exp（土kzm）exp[j（①t一kxsina+?）]P122指數(shù)函數(shù)取負號，代表隨z/,U的振幅\。P12指數(shù)函數(shù)取正號，代表隨z/，U的振幅/P12(6.1-80)不合物理意義，舍去。則（6.1-80）成為：u=C'-exp(一kzm)exp[j(①t一kxsina+?)]P12~3)式(6.1-81)的物理意義(6.1-81)①在入射角大于臨界角以后，透射波沿X軸傳播，形成滑行波。透射波的相位比入射波超前（P,即透射波超前傳播?；胁ū热肷洳ǔ埃胁ㄒ訴的速度沿X方向傳播，又因為V>V,P2P2P1導致滑行波的波前面與反射波和入射波的波前面相脫離。在入射角大于臨界角以后，滑行波的能量都集中在界面附近，它的動能不斷向上