題目：疊前AVO反演在泌陽(yáng)凹陷油氣勘探中的應(yīng)用中文摘要泌陽(yáng)凹陷位于豫西南的唐河縣與泌陽(yáng)縣之間，為南襄盆地的一個(gè)次級(jí)凹陷，面積約1000km，是一個(gè)奠基在華北板塊與揚(yáng)子板塊縫合帶之上的中新生代斷陷湖盆。該區(qū)域從1975年開(kāi)始進(jìn)行石油勘探工作，經(jīng)過(guò)幾十年的勘探實(shí)踐，雖然至今已經(jīng)發(fā)現(xiàn)王集、新莊等十多個(gè)油田，但尋找增儲(chǔ)潛力區(qū)仍是今后油氣勘探的主要方向。然而，隱蔽油氣藏的勘探難度遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于非隱蔽油氣藏。針對(duì)陸相斷陷湖盆具有復(fù)雜多樣的隱蔽油氣藏類型的特點(diǎn),對(duì)泌陽(yáng)凹陷東南部地區(qū)開(kāi)展地震地質(zhì)綜合研究，重點(diǎn)對(duì)中小型砂礫巖體儲(chǔ)層的展布進(jìn)行深入研究，分析其増儲(chǔ)潛力，為在東南部地區(qū)尋找隱蔽油氣藏指明方向。本文將疊前AVO反演技術(shù)運(yùn)用在泌陽(yáng)凹陷地區(qū)，利用已有的地震資料進(jìn)行儲(chǔ)層預(yù)測(cè)，從而達(dá)到尋找油氣藏的目的。本文所采用的疊前AVO反演技術(shù)，較疊后技術(shù)相比，對(duì)數(shù)據(jù)的處理要求更高，需要數(shù)據(jù)有較高的分辨率、保真度和信噪比，在運(yùn)算量上也更大。但疊前反演能得到隱藏在數(shù)據(jù)中的巖性參數(shù)，對(duì)儲(chǔ)層的預(yù)測(cè)有極大的幫助。論文闡明了如何利用軟件geoview中的疊前AVO反演技術(shù)方法，并且將此法應(yīng)用于實(shí)例工區(qū)，具體使用了AVO聯(lián)合反演方法以及基于AVO聯(lián)合反演方法的LMR反演方法，預(yù)測(cè)了示例中三口井附近的儲(chǔ)層情況，得到了良好的應(yīng)用效果。關(guān)鍵詞：疊前AVO反演技術(shù)、疊前儲(chǔ)層預(yù)測(cè)、LMR反演AbstractBiyangDepressionlocatedbetweenHenanBiyangsouthwestofTangheCounty,asecondarydepression,Nanxiangbasin,anareaabout1000Squarekilometers,isacornerstoneintheNorthChinaplateandYangtzeplatesutureovertheCenozoicriftlake.Beginningin1975,explorationforoil,afterdecadesofexplorationandpractice,ithasbeenfoundthatmorethanadozenoilfieldssetsXinZhuangandWngJi.ThisshowsthatthegeologicconditionsBiyangdepression,moreeasilygeneratereservoirs.Solookforgrowthpotentialstorageareaisstillthemaindirectionoffutureoilandgasexploration.However,thedifficultyofexplorationofsubtlereservoirsmuchlargerthanthenon-subtlereservoirs.Forterrestrialriftbasinwithacomplexanddiversecharacteristicsofthetypeofsubtlereservoirs,carryoutacomprehensivestudyofseismicandgeologicBiyangDepressionsoutheasternregion,withemphasisonsmallandmediumsizedreservoirsdistributionofglutenitedepthstudytoanalyzethezostoragepotential,asinlookingforsubtlereservoirssoutheasterndirection.Sothisarticlewillpre-stackAVOinversiontechniqueusedinBiyangdepression,useofexistingseismicdataforreservoirprediction,soastoachievethepurposeoflookingforoilandgasreservoirs.Pre-stackAVOinversiontechniquesusedinthispaper,comparedwiththetechnology,higherdataprocessingrequirementsaftercomparingthestack,youneedahigherdataresolution,fidelityandsignaltonoiseratiointhecomputationisgreater.However,pre-stackinversioncanbehiddeninthedataintherockparametersforreservoirpredictionofgreathelp.Articleillustrateshowtousethesoftwareingeoviewpre-stackAVOinversionmethod,andapplythismethodinstancesworkarea,thespecificuseofthejointAVOinversionmethodandLMRinversionmethodAVOjointinversionmethodbasedonpredictedsamplereservoircasethreewellsnearby,getagoodapplicationeffect.Keywords:pre-stackAVOinversion,pre-stackreservoirprediction,LMRinversion目錄緒論………………………1§1.1技術(shù)研究發(fā)展現(xiàn)狀……………………11.1.1AVO技術(shù)………………11.1.2AVO反演技術(shù)…………2§1.2本文主要研究?jī)?nèi)容和意義……………3第二章AVO方法原理………………5§2.1AVO理論基礎(chǔ)……………52.1.1AVO的基本概念………………………52.1.2zoeppritz方程………………………52.1.3zoeppritz方程的近似表達(dá)式………72.1.4AVO分析的基本思想………………10第三章疊前反演理論基礎(chǔ)………………………11§3.1疊前AVO聯(lián)合反演……………………11§3.2LMR反演方法…………11第四章泌陽(yáng)凹陷井區(qū)地質(zhì)概況…………………13§4.1工區(qū)地質(zhì)簡(jiǎn)況…………13§4.2儲(chǔ)層特征………………144.2.1儲(chǔ)層巖石學(xué)特征……………………154.1.2儲(chǔ)層物性特征………………………15§4.3工區(qū)存在的主要問(wèn)題…………………15實(shí)際地震資料分析………………………17§5.1疊前AVO聯(lián)合反演……………………175.1.1AVO聯(lián)合反演流程…………………175.1.2AVO聯(lián)合反演結(jié)果分析……………19§5.2LMR反演結(jié)果分析……………………22第六章結(jié)論和認(rèn)識(shí)………………25致謝…………………26參考文獻(xiàn)……………27PAGE8劉琛琪：疊前AVO反演在泌陽(yáng)凹陷油氣勘探中的應(yīng)用2019.052019.05中國(guó)地質(zhì)大學(xué)學(xué)士學(xué)位論文PAGE7第一章緒論§1.1技術(shù)研究發(fā)展現(xiàn)狀隨著勘探技術(shù)的不斷發(fā)展，油田的勘探水平也在不斷提高，常規(guī)的地震勘探方式已經(jīng)越來(lái)越難滿足當(dāng)今油氣藏開(kāi)發(fā)的需要，比如在構(gòu)造油氣藏不斷被探查殆盡的當(dāng)下轉(zhuǎn)型勘探巖性油氣藏的背景下如何提高對(duì)巖性油氣藏的勘探水平，因此，物探學(xué)家探索的研究重點(diǎn)轉(zhuǎn)向了提高巖性油氣田勘探程度。AVO技術(shù)體系自1984年（該技術(shù)的原理Zoeppritz方程在1919年就已經(jīng)被人提出，但是由于該方程過(guò)于復(fù)雜以至于在很長(zhǎng)一段時(shí)間內(nèi)都難以得到有效運(yùn)用。AVO技術(shù)準(zhǔn)確來(lái)講應(yīng)該是Zoe’方程的簡(jiǎn)化公式的計(jì)算機(jī)運(yùn)用）形成以來(lái)，在20多年的實(shí)踐中不斷發(fā)展，已經(jīng)能夠充分利用多次覆蓋勘探信息，通過(guò)疊前資料實(shí)現(xiàn)對(duì)油氣藏較為準(zhǔn)確的預(yù)測(cè)。特別是AVO反演技術(shù)的應(yīng)用，因?yàn)樵摷夹g(shù)的基礎(chǔ)假設(shè)前提是只要兩側(cè)波阻抗不同的界面就會(huì)形成反射界面，只要反射界面兩側(cè)的波阻抗確定了入射角和反射角、透射角的關(guān)系就唯一確定了，反射角和透射角僅隨入射角變化而變化，所以能夠從反射界面中提取隱藏在地震勘探的數(shù)據(jù)中的巖性參數(shù)，預(yù)測(cè)其巖性和烴類，繼而描述其中可能蘊(yùn)藏的油藏的方法，這在油氣藏開(kāi)發(fā)領(lǐng)域作出了巨大貢獻(xiàn)。地震反演根據(jù)利用的地震資料的不同，分為疊前反演和疊后反演。疊前反演技術(shù)，是指對(duì)收集到的非零炮檢距數(shù)據(jù)進(jìn)行反演；疊后反演技術(shù)，是指通過(guò)對(duì)經(jīng)偏移距校正后的水平疊加數(shù)據(jù)進(jìn)行反演，也就是對(duì)偏移校正后的零炮檢距數(shù)據(jù)進(jìn)行反演。目前油氣藏開(kāi)發(fā)領(lǐng)域更重視對(duì)疊前資料進(jìn)行反演預(yù)測(cè)，主要是由于實(shí)際收集到的地震資料，并不是自激自收的地震的記錄，野外采集的地震資料，是通過(guò)多炮多道地震反射系觀測(cè)所得，每一個(gè)炮集、道集，所記錄的反射信息不同。即每個(gè)CDP點(diǎn)、CMP點(diǎn)所記錄的道集，其炮檢距都不同。每一道上記錄的反射振幅，因炮檢距的不同而發(fā)生變化，特別是當(dāng)炮檢距變化程度較大時(shí)，AVO反演就比常規(guī)的疊后反演方法更加突出地反映出更多問(wèn)題[[]李艷玲.AVO疊前反演技術(shù)研究.大慶石油地質(zhì)與開(kāi)發(fā)[]李艷玲.AVO疊前反演技術(shù)研究.大慶石油地質(zhì)與開(kāi)發(fā)，2006,25（5）：1031.1.1AVO技術(shù)20世紀(jì)60年代，當(dāng)時(shí)的地球物理學(xué)家們?cè)趯?shí)驗(yàn)中發(fā)現(xiàn)，當(dāng)砂巖中存在天然氣時(shí)，在振幅背景上，常常伴有強(qiáng)振幅（專業(yè)中稱亮點(diǎn)）的出現(xiàn)?？茖W(xué)家們以為，只要通過(guò)振幅記錄找到亮點(diǎn)，就能找到天然氣。但是，不久后，科學(xué)家們就發(fā)現(xiàn)，振幅亮點(diǎn)的局限性非常明顯，因?yàn)槌说貙拥奶烊粴馔猓渌恍┮蛩兀ū热缁鸪汕秩霂r、角度不整合等因素），也可能引起振幅亮點(diǎn)。不過(guò)，這也為科學(xué)家的探索指出了一個(gè)方向，他們想要通過(guò)地震記錄來(lái)直接尋找天然氣，就需要找到亮點(diǎn)技術(shù)外更準(zhǔn)確的方法。到了20世紀(jì)80年代，勘探工作者在采集野外地震數(shù)據(jù)時(shí)發(fā)現(xiàn)振幅記錄上出現(xiàn)一些違反常規(guī)的現(xiàn)象：當(dāng)檢波器加大與炮點(diǎn)的距離時(shí)，檢波器所接收到的反射振幅不僅不變小，反而越大。這是因?yàn)?，?dāng)?shù)貙又泻杏蜌鈺r(shí)，巖石的物理性質(zhì)被改變，含氣地層的速度也發(fā)生了明顯的改變，從而影響到反射振幅也發(fā)生改變，導(dǎo)致這種反?，F(xiàn)象出現(xiàn)。從這個(gè)角度看，AVO技術(shù)的應(yīng)用，就是通過(guò)尋找地震記錄上的反常振幅，來(lái)對(duì)天然氣層進(jìn)行確認(rèn)，以便為氣田位置的進(jìn)一步勘探提供資料，從而提高探井的成功率。1919年，德國(guó)科學(xué)家KarlBernhardZoeppritz，首先提出利用方程式對(duì)界面兩側(cè)的反射波以及透射波進(jìn)行描述，以對(duì)縱波與橫波之間的能量分配進(jìn)行分析，這就是著名的Zoeppritz方程。但這種方程式過(guò)于復(fù)雜不便于求解，其中的物理含意也不夠明確。Zoe’方程的理論基礎(chǔ)在于，如果一個(gè)空間內(nèi)某面兩側(cè)的兩個(gè)區(qū)域的波阻抗不同，這個(gè)面就會(huì)因?yàn)閮蓚?cè)的波阻抗差異而形成一個(gè)反射面。波在射入該反射面會(huì)發(fā)生反射現(xiàn)象和透射現(xiàn)象。而只要界面兩側(cè)的波阻抗確定，縱橫波的反射波、透射波也就由入射波的角度、頻率和振幅唯一確定。后來(lái)經(jīng)過(guò)大量工作者長(zhǎng)時(shí)間的努力，由Zoeppritz方程式中，推導(dǎo)出一系列比較適用在儲(chǔ)層預(yù)測(cè)中的近似公式。1940年Muscat和Meres專門發(fā)表論文以文字的形式闡明了這種關(guān)系，孕育了后世著名的AVO反演反演方法的思想萌芽。1955年Koefoed又對(duì)該方程式進(jìn)行了一輪大的簡(jiǎn)化，簡(jiǎn)化了方程式中的變量，同時(shí)簡(jiǎn)化后的公式形式更加簡(jiǎn)潔明了。方程式的簡(jiǎn)化不僅方便了人的理解，放到計(jì)算機(jī)中更是極大降低了運(yùn)算量，為AVO反演方法奠定了可行性的基礎(chǔ)。1980年，Aki&Rechards[[]AkiK.I.,RichardsP.G..Quantitativeseismology:theoryandmethods[M].WHFreemanandCoCambridge,1980:144-154]通過(guò)分析存在射線參數(shù)和角度之間的近似關(guān)系，建立了三項(xiàng)近似公式，分別與縱波速度、橫波速度和密度有關(guān)；1985年，Shuey[[]ShueyR.T..AsimplicationoftheZoeppritzequations[J].Geophysics,1985,50:609-614]在zoeppritz方程基礎(chǔ)上進(jìn)行簡(jiǎn)化，從不同角度對(duì)反射系數(shù)進(jìn)行表示，得到的新近似公式中，包含有縱波反射系數(shù)以及介質(zhì)彈性參數(shù)和入射角之間所存在的關(guān)系，由此推動(dòng)AVO技術(shù)進(jìn)入到定量階段的研究，使得AVO技術(shù)發(fā)生了深刻的變革，成為應(yīng)用前途最為廣泛的近似方法；1987年，Smith[[]SmithG.C.,GidlowP.M..Weightedstackingforrockpropertyestimationanddetectionofgas[J].GeophysicalProspecting,1987,35:993-1014]&Gidlow[[[]AkiK.I.,RichardsP.G..Quantitativeseismology:theoryandmethods[M].WHFreemanandCoCambridge,1980:144-154[]ShueyR.T..AsimplicationoftheZoeppritzequations[J].Geophysics,1985,50:609-614[]SmithG.C.,GidlowP.M..Weightedstackingforrockpropertyestimationanddetectionofgas[J].GeophysicalProspecting,1987,35:993-1014[]GidlowP.M.,SmithG.C.,VailP.J..Hydrocarbondetectionusingfluidfactortraces,acasestudy:HowusefulisAVOanalysis[A].JointSEG/EAEGsummerresearchworkshop,TechnicalProgramandAbstracts[C],1992:78-89[]陸基孟.地震勘探原理（下）中國(guó)石油大學(xué)出版社.2006.275直接利用CDP道集來(lái)分析資料。AVO反演方法充分利用多次覆蓋所得的原始道集信息資料，最大程度的保證了信息資料的完整性。而疊后資料的分析與解釋，往往容易忽視或丟失一些原始道集中的有用信息，使分析與解釋不充分。②亮點(diǎn)技術(shù)理論，主要基于平面波的垂直入射情況和反射系數(shù)，來(lái)獲得結(jié)果。而AVO技術(shù)，則是通過(guò)炮檢距變化對(duì)振幅變化的影響，也就是對(duì)整條入射角反射系數(shù)曲線的充分利用。而亮點(diǎn)技術(shù)的運(yùn)用，只利用了平面波入射角為零這種特殊情況，局限性非常明顯?？梢?jiàn)，應(yīng)用AVO技術(shù)對(duì)巖性所作出的解釋，在技術(shù)上更加可靠。不過(guò)，通過(guò)AVO技術(shù)，能夠?qū)α咙c(diǎn)剖面中存在的一些假象進(jìn)行識(shí)別。③AVO技術(shù)對(duì)巖性的研究比較細(xì)致，因此需要有比較充分的地質(zhì)測(cè)井資料來(lái)配合分析，因此，更適合在油田開(kāi)發(fā)階段進(jìn)行使用。AVO技術(shù)是在地質(zhì)構(gòu)造形態(tài)比較清楚的基礎(chǔ)上，對(duì)地層含油氣情況做進(jìn)一步的深入研究。通過(guò)發(fā)展AVO技術(shù)以及與其相關(guān)的方法，使物探水平也取得了很大的進(jìn)步?，F(xiàn)在的傳統(tǒng)AVO技術(shù)已經(jīng)相對(duì)成熟，所以物探學(xué)家將重點(diǎn)轉(zhuǎn)向了新型AVO技術(shù)的開(kāi)發(fā)，努力開(kāi)拓該技術(shù)的應(yīng)用領(lǐng)域，加強(qiáng)技術(shù)的實(shí)用性。1.1.2AVO反演技術(shù)AVO反演技術(shù)，就是通過(guò)地震勘探的疊前數(shù)據(jù)，提取資料中的反射參數(shù)解與之相關(guān)的反射方程確定每一個(gè)反射界面各自兩側(cè)的波阻抗從而確定隱藏在其中的巖性參數(shù)，預(yù)測(cè)其巖性和烴類繼而描述油藏。通過(guò)反演，將界面型的疊前數(shù)據(jù)資料，轉(zhuǎn)換成測(cè)井所需的巖層型資料，使資料與鉆井、測(cè)井資料直接對(duì)接，方便資料的對(duì)比，從而實(shí)現(xiàn)對(duì)巖層的單元地質(zhì)進(jìn)行解釋，對(duì)儲(chǔ)層巖性進(jìn)行預(yù)測(cè)，完成對(duì)油藏特征的描述，更好為油氣田的勘探以及開(kāi)發(fā)，提供更為準(zhǔn)確的基礎(chǔ)資料。AVO反演，根據(jù)不同的數(shù)據(jù)采集方式，分為PP波反演、PS波反演、PP波與PS波聯(lián)合反演等三種形式[[]印海燕.AVO疊前反演方法研究.中國(guó)石油大學(xué)碩士論文.2008]。Landro[[]LandroM..Discriminationbetweenpressureandfluidsaturationchangesfromtime-lapseseismicdata[J].Geophysics,2001,66:836-844]及Larsen[[]LarsenJ.,MargraveG.,LuH.X..AVOanalysisbysimultaneousP-PandP-Sweightedstackingappliedto3-Dseismicdata[A].69thAnnInternatMtgSocofExplGeophys[C],1999:721-724]等研究了PP波及PS波數(shù)據(jù)的聯(lián)合反演；Lortzer[[]LortzerG.J.M.,BerkhoutA.J..LinearizedAVOinversionofmulticomponentseismicdata[A].CastagnaJ.P.,BackusM.M..Offset-dependentreflectivitytheoryandpracticeofAVOanalysis[C].SocExplGeophys,1993:303-313]和Berkhout[[][]印海燕.AVO疊前反演方法研究.中國(guó)石油大學(xué)碩士論文.2008[]LandroM..Discriminationbetweenpressureandfluidsaturationchangesfromtime-lapseseismicdata[J].Geophysics,2001,66:836-844[]LarsenJ.,MargraveG.,LuH.X..AVOanalysisbysimultaneousP-PandP-Sweightedstackingappliedto3-Dseismicdata[A].69thAnnInternatMtgSocofExplGeophys[C],1999:721-724[]LortzerG.J.M.,BerkhoutA.J..LinearizedAVOinversionofmulticomponentseismicdata[A].CastagnaJ.P.,BackusM.M..Offset-dependentreflectivitytheoryandpracticeofAVOanalysis[C].SocExplGeophys,1993:303-313[]BerkhoutA.J..Pushingthelimitsofseismicimaging,partII:Integrationofprestackmigration,velocity,estimation,andAVOanalysis[J].Geophysics,1997,62:954-969[]GrayF.D.,etal.TheapplicationofAVOandinversiontotheestimationofrockproperties[A].ExpandedAbstractsof70thSEGMtg[C],2000:549-552[]陳建江.AVO三參數(shù)反演方法研究.中國(guó)石油大學(xué)博士論文.2007反演技術(shù)根據(jù)所使用的資料不同，分為疊前反演和疊后反演這兩種不同的反演方式。最開(kāi)始，疊后反演應(yīng)用較多，傳統(tǒng)疊后地震反演以褶積模型為數(shù)學(xué)基礎(chǔ)，以疊加資料為輸入，只能得到縱波阻抗的信息，在理想條件下，還可以得到縱波速度和密度資料。通過(guò)對(duì)地震信息資料的反演，所獲得的波阻抗信息，能夠直觀地反映出探測(cè)區(qū)域的巖性，同時(shí)，在反演過(guò)程中結(jié)合測(cè)井資料，可以提高對(duì)巖性的分辨率。因此，地震波阻抗反演，被廣泛應(yīng)用于油藏的描述。但是，隨著勘探程度的不斷深入，儲(chǔ)層巖性越來(lái)越復(fù)雜，地震波阻抗反演的缺陷和不足也更加明顯：一是采用全角度對(duì)多次疊加資料進(jìn)行處理，容易損失或模糊了其中某些有價(jià)值的信息，使得反映儲(chǔ)層特征變化的信息資料的敏感性被削弱，導(dǎo)致地震屬性資料與疊后反演資料，在應(yīng)用上存在多解性；此外，地震波阻抗反演所提供的縱波波阻抗參數(shù)種類很少，在一定程度上限制了對(duì)儲(chǔ)層物性以及流體方面的研究。疊前反演，主要利用炮檢距變化的反射振幅信息變化，對(duì)巖石的縱波速度與橫波速度、巖石的密度與其他彈性參數(shù)等進(jìn)行反演。疊前反演分為全波形反演、AVO反演以及彈性阻抗反演三種。根據(jù)不同的Zoeppritz方程的近似式，通過(guò)反演，可以求得巖性、儲(chǔ)層含油氣性等多種相關(guān)的重要彈性參數(shù)，從而為進(jìn)一步預(yù)測(cè)儲(chǔ)層的巖性、儲(chǔ)層的物性以及儲(chǔ)層的含油氣性等，提供較為準(zhǔn)確的參考。對(duì)比過(guò)去的反演手段，如今利用疊前數(shù)據(jù)所進(jìn)行的地震反演，有如下幾點(diǎn)優(yōu)勢(shì)[[]齊虹.疊前地震反演方法與應(yīng)用研究.長(zhǎng)江大學(xué)碩士論文[]齊虹.疊前地震反演方法與應(yīng)用研究.長(zhǎng)江大學(xué)碩士論文.2014一、疊前的地震數(shù)據(jù)穩(wěn)定性好、不失真，其中包含有更豐富的信息。二、在應(yīng)用于儲(chǔ)層描述時(shí)，得到的精度比較高，而且其精確度更加適應(yīng)現(xiàn)今關(guān)于巖性油氣藏勘探開(kāi)發(fā)的需求。三、疊前反演能夠充分利用P波S波，并已成功應(yīng)用到包括薄互層等復(fù)雜地層的地震勘探和開(kāi)發(fā)。四、通過(guò)疊前反演技術(shù)所獲得的信息，比疊后處理的信息更加全面。例如巖性參數(shù)（巖性、孔隙度、飽和度、滲透率等）、彈性參數(shù)（泊松比、剪切模量）。這些信息的提取使油氣分析更加簡(jiǎn)單明了，得到的結(jié)果也更加可靠。通過(guò)AVO反演，能充分利用疊前資料，獲得更為準(zhǔn)確的地層巖性以及儲(chǔ)層流體性質(zhì)的相關(guān)信息，以信噪比和分辨率較高的疊前偏移后地震資料為基礎(chǔ)，進(jìn)行AVO反演，得到的地層巖性信息以及儲(chǔ)層流體性質(zhì)等地震彈性參數(shù)，質(zhì)量更高，更能夠反映儲(chǔ)層的巖性，這些參數(shù)的應(yīng)用，對(duì)于巖性的解釋，以及多學(xué)科的綜合解釋等，更具有重要意義。1.1.3AVO研究現(xiàn)狀作為重要的巖性分析工具，從地震資料中估算巖石的彈性特征的AVO得到了迅速地普及和運(yùn)用。目前已經(jīng)在油藏檢測(cè)和儲(chǔ)集層的特征描述中扮演了重要的角色。隨著地震勘探工作從二維勘探發(fā)展到三維勘探，從疊后發(fā)展到疊前，從縱波勘探到橫波勘探再到多種波多分量的勘探的發(fā)展趨勢(shì)，AVO技術(shù)也在不斷地發(fā)展和創(chuàng)新。當(dāng)前對(duì)AVO反演的研究工作主要集中在以下方面：1.1.3.1AVO屬性交會(huì)圖分析AVO反演技術(shù)的理論基礎(chǔ)是Zoeppritz方程。完整的方程式全面考慮了平面縱波和橫波入射平面后產(chǎn)生的反射和透射的能量的關(guān)系。但是Zoe’方程完整的方程式過(guò)于復(fù)雜導(dǎo)致難以迅速看清各參數(shù)對(duì)反射系數(shù)的影響。因此國(guó)內(nèi)外很多工作人士做了大量的工作希望將該方程式簡(jiǎn)化以減少運(yùn)算量便于AVO技術(shù)的推廣運(yùn)用。1.1.3.2三維AVO分析三維AVO處理過(guò)程中主要的難點(diǎn)在于數(shù)據(jù)量比二維的龐大得多，并且三維的地震道分布密度在不同的偏移距上不同。這些都是任何三維的數(shù)據(jù)處理比起二維的同房法面臨的普遍性的問(wèn)題?？梢酝ㄟ^(guò)Zop’方程做線性變換使3DAVO方法在儲(chǔ)層預(yù)測(cè)中得到便捷應(yīng)用。理論和應(yīng)用實(shí)際成果都有表明先用龐大的疊前數(shù)據(jù)分別形成遠(yuǎn)近不同偏移距的疊加數(shù)據(jù)再進(jìn)行AVO處理能夠有效預(yù)測(cè)儲(chǔ)層特性，并且具有推廣和實(shí)用的價(jià)值。1.1.3.3疊前地震反演隨著地球油藏勘探的不斷深入，油氣勘探不斷向深層推進(jìn)，深層的油氣勘探是地球物理油氣勘探領(lǐng)域的熱點(diǎn)。基于地震振幅信息的反演方法是常用的儲(chǔ)層預(yù)測(cè)方法。可靠的地震反演技術(shù)能夠有效提高精度、降低生產(chǎn)成本，對(duì)油氣勘探有著重大意義。地震反演方法根據(jù)疊加順序可以分為疊前反演。常規(guī)的疊后反演是在自激自收的假設(shè)條件下針對(duì)水平疊加處理后的地震數(shù)據(jù)進(jìn)行方法分析，得到的信息主要是地下波阻抗的分布特征，所以如果地下介質(zhì)分布情況復(fù)雜該方法將難以滿足任務(wù)要求。而疊前反演方法中所使用的地震數(shù)據(jù)則是水平疊加之前的部分角度道集數(shù)據(jù)，在道集數(shù)據(jù)中包含了隨偏移距變化而變化的AVO信息，通過(guò)對(duì)這部分道集疊加數(shù)據(jù)進(jìn)行疊前反演可以提取到縱橫波阻抗、縱橫波速度、密度和泊松比等疊后反演得不到的巖石彈性參數(shù)，為頁(yè)巖油氣勘探提供更多的有用信息。1.1.3.4薄層AVO分析AVO是一種分析疊前地震反射波振幅隨偏移距的變化規(guī)律，預(yù)測(cè)和劃分儲(chǔ)層巖性的勘探技術(shù)，常用于識(shí)別油氣藏異常。但是薄互層的存在及其特殊性一直是改變AVO的變化規(guī)律的痛點(diǎn)。地震勘探中薄互層的概念是相對(duì)的，是主要以縱向分辨率為判斷依據(jù)的，所以由于不同的勘探任務(wù)中子波的頻率、延續(xù)長(zhǎng)度和波長(zhǎng)都是不確定的所以就此而言薄互層的厚度也是相對(duì)的。通常來(lái)講根據(jù)子波對(duì)薄互層進(jìn)行定義，即△h<λ/4，將公式兩邊同時(shí)除以v：△h/v<λ/4v，即τ=T/2就這個(gè)變形我們也可以將薄互層定義為子波在薄層內(nèi)傳播的雙程旅行時(shí)長(zhǎng)小于波的半個(gè)周期條件下的地層。從薄互層的定義出發(fā)，因?yàn)閱螌雍穸刃∮谧硬úㄩL(zhǎng)，而對(duì)于薄互層中的每一個(gè)界面都同時(shí)存在著反射現(xiàn)象和透射現(xiàn)象同時(shí)存在的現(xiàn)象，同時(shí)也有多次反射和單次轉(zhuǎn)換波現(xiàn)象的存在。但是這些波動(dòng)都是可以在地面被接受到的。所以地面上記錄的是所有的震動(dòng)疊加總和。這種反射波在同薄層內(nèi)部多次反射波相互疊加產(chǎn)生的效應(yīng)就是薄層的疊加干涉效應(yīng)。由于干涉效應(yīng)的存在，接收到的地震反射波就有可能產(chǎn)生畸變導(dǎo)致無(wú)法準(zhǔn)確表示地下的地質(zhì)構(gòu)造由此產(chǎn)生多解性或者誤解?！?.2本文主要研究?jī)?nèi)容和意義本文主要根據(jù)實(shí)際地質(zhì)概況，以利用疊前數(shù)據(jù)的手段為主，根據(jù)文中所述的工作處理所得到巖石的相關(guān)資料，對(duì)目的區(qū)進(jìn)行油氣預(yù)測(cè)。具體為利用geoview軟件對(duì)疊前地震資料進(jìn)行AVO反演，由此得到反演結(jié)果，以利用疊前地震數(shù)據(jù)進(jìn)行儲(chǔ)層預(yù)測(cè)。本文研究的地區(qū)為南襄盆地泌陽(yáng)凹陷區(qū)域內(nèi)的某三個(gè)井區(qū)。經(jīng)過(guò)多年勘探，此地雖然已經(jīng)發(fā)現(xiàn)了多個(gè)油田。但近年來(lái)，泌陽(yáng)凹陷地區(qū)的勘探難度越來(lái)越大，南陽(yáng)油田增儲(chǔ)穩(wěn)產(chǎn)的壓力亦日益加劇。本文主要是針對(duì)泌陽(yáng)凹陷實(shí)際特點(diǎn)，將地震資料與疊前反演方法相結(jié)合來(lái)開(kāi)展儲(chǔ)層反演研究，體現(xiàn)疊前反演在泌陽(yáng)凹陷地區(qū)儲(chǔ)層上的運(yùn)用，從而達(dá)到預(yù)測(cè)油氣儲(chǔ)層的目的。第二章AVO方法原理§2.1AVO理論基礎(chǔ)2.1.1AVO的基本概念A(yù)VO是振幅隨偏移距變化(AmplitudeVariationwithOffset)的英文縮寫或振幅與隨偏移距關(guān)系(AmplitudeVersusOffset)的英文縮寫，AVA是振幅隨入射角變化(AmplitudeVariationwithIncidentAngle)的英文縮寫。在地震勘探中，可用入射角表示共中心點(diǎn)道集記錄的偏移距，故AVO與AVA等價(jià)。2.1.2Zoeppritz方程（的完全形式）Zoeppritz方程是AVO的理論基礎(chǔ)。Zoe’方程的適用前提是假設(shè)當(dāng)?shù)卣鹂v波以非垂直方式入射到兩側(cè)波阻抗系數(shù)不同的界面時(shí)，波阻抗系數(shù)不同的兩個(gè)空間的分界面上會(huì)產(chǎn)生出反射縱波、反射橫波、透射縱波以及透射橫波等，并且反射S波、P波和入射S波、P波的波速和方向都由界面兩側(cè)的波阻抗參數(shù)和入射波唯一確定?？梢?jiàn)圖2—1。透射S波,透射S波,,,P,,,透射P波入射P波反射P波反射S波圖2—1入射波、反射波和透射波的關(guān)系Zoe’方程的理論基礎(chǔ)在于介質(zhì)分界面上的空間連續(xù)性。反射界面只是在法向上分劃了空間。所以切向上空間依然是連續(xù)的并符合連續(xù)性條件，這一點(diǎn)參考多元函數(shù)在分界面上的連續(xù)性原理，即因?yàn)榉纸缑孀詭нB續(xù)性所以在分界面內(nèi)任意一點(diǎn)向分界面內(nèi)的任意切向位移都具有連續(xù)性所以同一分界面對(duì)空間的分劃不影響切向上的連續(xù)性。從而我們可以得出一個(gè)結(jié)論就是彈性波在非垂直射入反射界面時(shí)切向上的分量依然連續(xù)。同時(shí)因?yàn)榻缑鎯蓚?cè)質(zhì)點(diǎn)所受的正應(yīng)力切應(yīng)力相等，我們可以得出各種波型在介質(zhì)中傳播的運(yùn)動(dòng)學(xué)關(guān)系服從幾何光學(xué)的斯奈爾定理：式中、——縱波、橫波的反射角；、——縱波、橫波的透射角；、——反射界面上下介質(zhì)的縱波速度；、——反射界面上下介質(zhì)的橫波速度。此時(shí)，反射系數(shù)的變化與偏移距的變化有關(guān)，反射系數(shù)的計(jì)算需要解下面的矩陣方程：（2-2）這就是Zoeppritz方程的完整表達(dá)式式中，、——上層介質(zhì)的縱、橫波速度；、——下層介質(zhì)的縱、橫波速度；、——上、下層介質(zhì)密度；、——縱波入射角和透射角；、——橫波反射角和透射角。在Zoe’方程完整表達(dá)式中，以入射角為函數(shù)，給出了平面波的反射系數(shù)，以及發(fā)射系數(shù)與6個(gè)彈性參數(shù)之間的關(guān)系。其中分別表示反射P波、反射SV波、透射P波、透射SV波的反射系數(shù)以及透射系數(shù)。該方程即為當(dāng)一個(gè)平面波射到聲阻抗分界面時(shí)能量分布的方程。在Zoe’方程式中，揭示了反射系數(shù)，與入射角及界面兩側(cè)介質(zhì)之間的物理性質(zhì)關(guān)系。當(dāng)?shù)卣鸩ㄈ肷浣菫榱?即零偏移距)時(shí)，根據(jù)斯奈爾定理，對(duì)Zoeppritz方程求解可以得到：(2-3)實(shí)際觀測(cè)所得的反射波振幅，與通過(guò)Zoeppritz方程所得出的反射系數(shù)，有一定的差別，主要因?yàn)椋?1)Zoeppritz方程的假設(shè)前提是針對(duì)平面波，而實(shí)際產(chǎn)生的地震波主要是球面波；(2)Zoeppritz方程所給出的反射系數(shù)，波是沿傳播方向反射，與實(shí)際觀測(cè)不同；(3)Zoeppritz方程所給出的反射系數(shù)，是兩個(gè)半無(wú)限空間界面的反射，各個(gè)界面的反射子波之間，存在相互干涉；(4)Zoeppritz方程的計(jì)算，是在不考慮各種影響因素的情況下所得的測(cè)量值，如透射損失、反射波的衰減、檢波器的方向等等影響因素，并沒(méi)有反映出來(lái)。由此，Zoeppritz方程計(jì)算所得的反射系數(shù)，只是對(duì)地震響應(yīng)的一種近似解釋。2.1.3Zoeppritz方程近似表達(dá)式Zoeppritz方程的表達(dá)式比較復(fù)雜，并且對(duì)于物理概念難以給出清楚的解釋，因此難以直接利用，所以近年時(shí)間里，地球物理學(xué)家根據(jù)一些假設(shè)條件，將方程進(jìn)行簡(jiǎn)化，得到了許多近似方程，在理解上更為容易，對(duì)物理意義的解釋更明顯，主要的有以下幾種：（1）Aki&Rechards近似方程一般情況下認(rèn)為，相鄰的兩層介質(zhì)，其彈性參數(shù)的變化相對(duì)較小，即、、和其它值相比，是小值，因此，對(duì)其高次項(xiàng)可以忽略，縱波的反射系數(shù)，近似表示為：（2-4）其中表示界面兩側(cè)介質(zhì)的縱波速度、表示橫波速度、表示密度的平均值，即表示介質(zhì)的縱波速度、表示介質(zhì)的橫波速度、表示介質(zhì)的密度差值，即為縱波入射角與縱波透射角的平均值，即通過(guò)(2-4)式可以說(shuō)明，縱波反射系數(shù)，不僅與縱波的速度和密度有關(guān)，同時(shí)與波的入射角以及透射角也有關(guān)，還與橫波速度具有相關(guān)關(guān)系。因此，在疊前的CDP道集信息中，非零炮檢距的反射系數(shù)包含有橫波的信息，因此，可以判定AVO屬性中包含有橫波與泊松比的信息。對(duì)AVO特征的利用，就相當(dāng)于聯(lián)合縱、橫波來(lái)對(duì)巖性進(jìn)行解釋，這樣的方法對(duì)油氣的檢測(cè)準(zhǔn)確性也就更高。（2）Shuey近似方程在AVO分析中，Shuey(1985)簡(jiǎn)化方程是目前最為常用的，shuey是（2-4）的簡(jiǎn)化方程，為將代替Vs，修改式如下：，(2-5)最后得到Shuey近似方程:(2-6)其中表示介質(zhì)泊松比的平均值，表示介質(zhì)泊松比的差值，即，（3）Gray近似方程Gray利用拉梅系數(shù)、剪切模量、體積模量與縱橫波速度及密度的關(guān)系，將Shuey近似式改寫為：（2-7）（4）Bortfeld[[]BortfeldR..Approximationtothereflectionandtransmissioncoefficientsofplanelongitudinalandtransversewaves[J].GeophysicalProspecting,1961,9:485-502[]BortfeldR..Approximationtothereflectionandtransmissioncoefficientsofplanelongitudinalandtransversewaves[J].GeophysicalProspecting,1961,9:485-502（2-8）1983年，Hiltermen對(duì)Boltfield做了改進(jìn)，得到新的反射振幅表達(dá)式：（2-9）該式的第一項(xiàng)中，只包含介質(zhì)的縱波速度以及密度，在第二項(xiàng)中，包含有介質(zhì)的縱橫波速度以及密度，第一項(xiàng)中不包含橫波，因此將其稱為流體因子，稱第二項(xiàng)為剛體因子。該近似式和Zoeppritz方程比較而言，增加了反射系數(shù)和角度之間的線性化關(guān)系，而且可以區(qū)分流體和固體。（5）Smith和Gidlow近似方程（2-10）其中g(shù)為指數(shù)。（6）Fatti近似方程其中（2-12）（2-13）假如密度變化很小，則可以忽略最后一項(xiàng)，由此得到兩參數(shù)的近似方程為：（2-14）式（2-11）為三項(xiàng)fatti近似式，式（2-14）為兩項(xiàng)fatti近似式。2.1.4AVO分析的基本思想Zoe’方程的理論基礎(chǔ)在于，如果一個(gè)空間內(nèi)某面兩側(cè)的兩個(gè)區(qū)域的波阻抗不同，這個(gè)面就會(huì)因?yàn)閮蓚?cè)的波阻抗差異而形成一個(gè)反射面。波在射入該反射面會(huì)發(fā)生反射現(xiàn)象、透射現(xiàn)象。而只要界面兩側(cè)的波阻抗確定，縱橫波的反射波、透射波和折射波也就由入射波的角度、頻率和振幅唯一確定。利用zoe’方程的表述內(nèi)容，即用入射角與介質(zhì)地震參數(shù)之間的關(guān)系替代振幅，根據(jù)巖石參數(shù)的不同，其振幅也隨入射角的變化而反映出不同的特征，對(duì)不同巖石參數(shù)組合進(jìn)行正演模擬，對(duì)不同含氣、含油、含水及不同巖性的特征進(jìn)行分析，與從實(shí)際地震中提取的屬性對(duì)比來(lái)識(shí)別儲(chǔ)層，對(duì)儲(chǔ)層進(jìn)行定性認(rèn)識(shí)。第三章疊前反演理論基礎(chǔ)§3.1疊前AVO聯(lián)合反演AVO聯(lián)合反演也稱AVO同步反演。用疊前資料進(jìn)行反演，地震P波入射角不再是0°，P波以一定的角度射向界面時(shí)，產(chǎn)生反射和折射P波同時(shí)還會(huì)產(chǎn)生反射和折射S波，即轉(zhuǎn)換S波。用本文第二章介紹的zoeppritz方程原理，可以計(jì)算出反射波與轉(zhuǎn)換波的振幅?；趜oeppritz方程的Fatti近似方程：其中可將疊前的P波與S波聯(lián)合反演，得到相應(yīng)的縱波、橫波還有密度的反射系數(shù)，進(jìn)一步得到縱波阻抗Zp、橫波阻抗Zs以及振波的密度Den。疊前AVO聯(lián)合反演也是現(xiàn)在較為精確的反演技術(shù)。本文即利用該反演方法對(duì)實(shí)際的角道集進(jìn)行基于模型反演，得到相應(yīng)的數(shù)據(jù)，然后進(jìn)行分析再做進(jìn)一步的油氣預(yù)測(cè)?！?.2LMR反演方法由巖石物理性質(zhì)知:拉梅系數(shù)在反映孔隙流體時(shí)比對(duì)骨架的更為敏感,而骨架連通性對(duì)剪切模量的影響更大;密度參數(shù)更能敏感反映出含氣儲(chǔ)層。拉梅常數(shù)與密度參數(shù)進(jìn)行組合，對(duì)天然氣更具敏感性,對(duì)含氣儲(chǔ)層的識(shí)別更有效。目前，在彈性阻抗的基礎(chǔ)上，已經(jīng)發(fā)展出拉梅參數(shù)間接反演方法和直接反演方法。由于一些客觀因素的限制，目前，這些方法都存在一定程度上的誤差。1997年，Goodway[[]GoodwayBChenTandDowntonJ.ImprovedAVOfluiddetectionandlithologydiscriminationusingLamepetrophysicalparameters,“λ”,“μ”and“λfluidstack”,fromPandSinversions[A].CSEGExpandedAbstracts[C],1997:148～151]利用拉梅常數(shù)，給出近似反射系數(shù)。LMR反演就是在AVO聯(lián)合反演基礎(chǔ)上利用與孔隙流體的壓縮性有關(guān)的值，還有與巖石基質(zhì)剛性有關(guān)的值以及密度，分別計(jì)算與來(lái)進(jìn)行反演。[]GoodwayBChenTandDowntonJ.ImprovedAVOfluiddetectionandlithologydiscriminationusingLamepetrophysicalparameters,“λ”,“μ”and“λfluidstack”,fromPandSinversions[A].CSEGExpandedAbstracts[C],1997:148～151Lambda和剪切模量定義為縱橫波速度與Lambda、Mu的相互關(guān)系：,又所以故LMR反演的一般步驟為[[]王麗萍.地震疊前屬性技術(shù)在某井區(qū)的應(yīng)用研究.中國(guó)地質(zhì)大學(xué)碩士學(xué)位論文.2012]：（1）從地震數(shù)據(jù)中，計(jì)算得出縱波反射系數(shù)以及橫波反射系數(shù)；（2）利用AVO反演，得出地震縱、橫波阻抗；（3）利用拉梅系數(shù)與縱、橫波阻抗之間的關(guān)系，分別計(jì)算出、（4）將與進(jìn)行交匯，根據(jù)儲(chǔ)層和圍巖數(shù)值分布范圍的差異來(lái)識(shí)別儲(chǔ)層。[]王麗萍.地震疊前屬性技術(shù)在某井區(qū)的應(yīng)用研究.中國(guó)地質(zhì)大學(xué)碩士學(xué)位論文.2012第四章泌陽(yáng)凹陷井區(qū)地質(zhì)概況§4.1工區(qū)地質(zhì)簡(jiǎn)況泌陽(yáng)凹陷位于我國(guó)的南襄盆地，其基底屬于秦嶺褶皺基底。泌陽(yáng)凹陷的形成，主要是受唐河-栗園斷裂以及栗園-泌陽(yáng)斷裂的控制。泌陽(yáng)凹陷的沉積沉降中心在東南部邊界的巖層斷裂交匯處，空間形態(tài)呈現(xiàn)為南陡北緩的扇形箕狀斷陷形態(tài)。泌陽(yáng)凹陷為典型殘留型盆地，現(xiàn)有總面積為1000km，巖層厚度的最深部位達(dá)到了8km以上?，F(xiàn)在有效的勘探面積為800km，其中油源巖的最大厚度為2200m。自下而上，凹陷由玉皇頂組、大倉(cāng)房組、核桃園組以及廖莊組所組成?，F(xiàn)今構(gòu)造格局可劃分為三個(gè)帶：北部為斜坡帶；中部為深凹帶；南部為陡坡帶。中部的深凹帶，是整個(gè)巖層的生油中心。本項(xiàng)目的工區(qū)范圍，為泌陽(yáng)凹陷東南部地區(qū)（圖4-1），面積約有120km。在該區(qū)目前已發(fā)現(xiàn)趙凹-安棚、栗園和梨樹凹等3個(gè)含油區(qū)塊，這些含油區(qū)塊均分布在邊界斷裂的下降盤。上升盤的油氣勘探程度雖相對(duì)較低，但在邊界斷裂也發(fā)現(xiàn)多處油氣苗及泌102、泌129等出油井點(diǎn)，近幾年，隨著對(duì)隱蔽油氣藏的深入勘探，在南部斷裂帶的油氣勘探方面，也取得了突破進(jìn)展，泌301井鉆更是拓寬了對(duì)泌陽(yáng)凹陷的勘探。此次主要針對(duì)位于下降盤勘探空白帶的中小型砂礫巖體展開(kāi)工作。圖4-1泌陽(yáng)凹陷深凹區(qū)三維地理位置圖工區(qū)深層地震地質(zhì)條件為：深凹區(qū)位于泌陽(yáng)凹陷沉積的主體上，自下而上顯示出比較完整的沉積地貌。下第三系核桃園組的核二、核三段為主要目的層，最大埋深約為4000m、最淺埋深約700m。構(gòu)造簡(jiǎn)單，整體看是一個(gè)呈北北西向延伸的向斜構(gòu)造、其間發(fā)育微幅度構(gòu)造、少數(shù)小斷裂及與巖性遮擋有關(guān)的圈閉。區(qū)內(nèi)巖性多樣、橫向變化快，在核二段～核三上段中，白云巖層系最為集中，核二段是尋找白云巖縫洞型圈閉、核三段是尋找地層巖性圈閉油藏的有利地區(qū)。剖面上主要有T1、T2、T3、T4等標(biāo)準(zhǔn)地震反射層；T52-T55核三上段，這一段的地震反射層位，具有明顯的波阻特征，反射能量強(qiáng)，且同相軸連續(xù)性好，而T56-T58核三段下段反射差、能量弱、反射軸錯(cuò)斷雜亂（圖4-2）。圖4-2過(guò)B159偏移剖面§4.2儲(chǔ)層特征根據(jù)現(xiàn)有資料顯示，研究區(qū)的儲(chǔ)層，主要來(lái)自南部的扇三角洲中的沉積體系，受平氏扇三角洲、楊橋扇三角洲以及栗園扇三角洲所共同控制(圖4-3)。通過(guò)對(duì)研究區(qū)區(qū)塊的巖心進(jìn)行觀察，發(fā)現(xiàn)該塊含油目的層段的泥巖（或礫巖）顏色從邊界斷層向北逐漸變深，呈現(xiàn)為灰白-灰色-深灰色的漸變過(guò)程，表明水深逐步加深。灰色和深灰色泥巖有機(jī)質(zhì)含量豐富，是長(zhǎng)期處于深水的還原環(huán)境的結(jié)果。因此，研究區(qū)主體位于深湖的背景環(huán)境中，僅在邊界斷層附近泥巖顏色呈灰白色，反映有機(jī)質(zhì)含量少，水體較淺。圖4-1泌陽(yáng)凹陷核三段沉積相圖4.2.1儲(chǔ)層巖石學(xué)特征研究區(qū)區(qū)塊儲(chǔ)層巖性粗，結(jié)構(gòu)成熟度低：以中粗砂巖、含礫砂巖、礫狀砂巖及砂礫巖為主；碎屑分選中等偏差，磨圓度次棱-次圓狀；顆粒間以線接觸－凹凸接觸為主；膠結(jié)類型主要為孔隙式,中深層（埋深<3000m）成分成熟度中等，石英含量平均為59.4%，長(zhǎng)石為15.5%，巖屑為24.8%。雜基主要為粘土，膠結(jié)物以碳酸鹽類為主。4.2.2儲(chǔ)層物性特征由于受不同物源控制及埋深的不同，儲(chǔ)層物性有所區(qū)別。趙凹－安棚地區(qū)中深層（埋深<3000m）儲(chǔ)層屬平氏扇三角洲砂體，儲(chǔ)集條件比東南部好，儲(chǔ)層埋深淺，為中孔、中滲儲(chǔ)層。安棚南部地區(qū)中深層（埋深<3000m）砂體屬楊橋和栗園砂體，具近源快速堆積特征，儲(chǔ)層物性較差，屬于低孔、低滲透性儲(chǔ)層；而深層（埋深>3000m）均為特低孔、低滲—特低滲儲(chǔ)層。研究區(qū)核三段Ⅰ～Ⅴ油組大多為低孔、中滲透性儲(chǔ)層，而核三段Ⅵ～Ⅷ油組多為低－特低孔、低滲－特低滲儲(chǔ)層，孔隙度主要分布于3.31-8.09%區(qū)間，部分層段可達(dá)13.82%；滲透率平均值大多數(shù)小于6×10-3μm，但在裂縫發(fā)育段，滲透性會(huì)大大提高，滲透率值可達(dá)到286×10-3μm?！?.3工區(qū)存在的主要問(wèn)題該工區(qū)在勘探開(kāi)發(fā)工作中還面臨著許多問(wèn)題，這些問(wèn)題可能會(huì)對(duì)該地區(qū)的儲(chǔ)層巖石分析結(jié)果造成影響，主要包括如下3個(gè)方面：（1）地震資料品質(zhì)較差，對(duì)反演結(jié)果造成影響本文研究的工區(qū)地質(zhì)條件復(fù)雜，不同屬性地質(zhì)體反射特征不明顯，影響地震資料的收集效果；導(dǎo)致最終反演工作結(jié)果產(chǎn)生，難以進(jìn)行精細(xì)的預(yù)測(cè)解釋，加大了預(yù)測(cè)儲(chǔ)層的難度。（2）對(duì)凹陷地區(qū)的中小型砂礫巖體儲(chǔ)層的展布認(rèn)知不清泌陽(yáng)凹陷東南部地區(qū)物源豐富，工區(qū)內(nèi)各種沉積體系的展布規(guī)律，尤其是儲(chǔ)層規(guī)律認(rèn)識(shí)存在一定的局限性。雖然趙凹-安棚油田以及栗園泌301區(qū)、泌304區(qū)已上交過(guò)三千萬(wàn)噸的探明儲(chǔ)量，前人已在這些區(qū)塊取得了明確的認(rèn)識(shí)，但是在這幾個(gè)油區(qū)中間還存在著勘探的空白帶，在綜合應(yīng)用測(cè)井和地震資料對(duì)這些空白帶的中小型砂礫巖體儲(chǔ)層進(jìn)行有效預(yù)測(cè)方面尚存明顯欠缺。（3）本文研究地區(qū)的儲(chǔ)層特征仍需進(jìn)一步完善本文所研究的地區(qū)的儲(chǔ)層特征并不清楚，盡管對(duì)工區(qū)附近已探明的井區(qū)有一定的了解，但對(duì)本文所研究的三口井所在地區(qū)的具體儲(chǔ)層特征情況不明確，導(dǎo)致會(huì)對(duì)該工區(qū)進(jìn)行反演后的儲(chǔ)層預(yù)測(cè)工作帶來(lái)困難，無(wú)法進(jìn)行具體的儲(chǔ)層分析研究。第五章實(shí)際地震資料分析§5.1疊前AVO聯(lián)合反演5.1.1AVO聯(lián)合反演的流程在geoview軟件中，要得到能夠進(jìn)行儲(chǔ)層預(yù)測(cè)的縱、橫波阻抗和密度還有其他等彈性參數(shù)，需要經(jīng)過(guò)AVO聯(lián)合反演，本文使用的AVO聯(lián)合反演流程如下：疊前角道集疊前角道集近、遠(yuǎn)角度子波疊前聯(lián)合反演縱波阻抗橫波阻抗密度Vp/Vs圖5-1疊前AVO聯(lián)合反演流程5.1.2AVO的基本概念A(yù)VO是振幅隨偏移距變化(AmplitudeVariationwithOffset)的英文縮寫或振幅與隨偏移距關(guān)系(AmplitudeVersusOffset)的英文縮寫，AVA是振幅隨入射角變化(AmplitudeVariationwithIncidentAngle)的英文縮寫。在地震勘探中，可用入射角表示共中心點(diǎn)道集記錄的偏移距，故AVO與AVA等價(jià)。5.1.3Zoeppritz方程Zoeppritz方程是AVO的理論基礎(chǔ)。設(shè)兩層水平的各向同性介質(zhì)界面，當(dāng)?shù)卣鹂v波以非垂直方式入射時(shí)，分界面上會(huì)產(chǎn)生出反射縱波、反射橫波、透射縱波以及透射橫波等，可見(jiàn)圖2—1。透射S波,透射S波,,,P,,,透射P波入射P波反射P波反射S波圖2—1入射波、反射波和透射波的關(guān)系各種波型在介質(zhì)中傳播的運(yùn)動(dòng)學(xué)關(guān)系服從幾何光學(xué)的斯奈爾定理：式中、——縱波、橫波的反射角；、——縱波、橫波的透射角；、——反射界面上下介質(zhì)的縱波速度；、——反射界面上下介質(zhì)的橫波速度。此時(shí)，反射系數(shù)的變化與偏移距的變化有關(guān)，反射系數(shù)的計(jì)算需要解下面的Zoeppritz方程：（2-2）式中，、——上層介質(zhì)的縱、橫波速度；、——下層介質(zhì)的縱、橫波速度；、——上、下層介質(zhì)密度；、——縱波入射角和透射角；、——橫波反射角和透射角。在方程（2-2）中，以入射角為函數(shù)，給出了平面波的反射系數(shù)，以及發(fā)射系數(shù)與6個(gè)彈性參數(shù)之間的關(guān)系。其中分別表示反射P波、反射SV波、透射P波、透射SV波的反射系數(shù)以及透射系數(shù)。該方程即為當(dāng)一個(gè)平面波射到聲阻抗分界面時(shí)能量分布的方程。在（2-2）式中，揭示了反射系數(shù)，與入射角及界面兩側(cè)介質(zhì)之間的物理性質(zhì)關(guān)系。當(dāng)?shù)卣鸩ㄈ肷浣菫榱?即零偏移距)時(shí)，根據(jù)斯奈爾定理，對(duì)Zoeppritz方程求解可以得到：(2-3)實(shí)際觀測(cè)所得的反射波振幅，與通過(guò)Zoeppritz方程所得出的反射系數(shù)，有一定的差別，主要因?yàn)椋?1)Zoeppritz方程的假設(shè)前提是針對(duì)平面波，而實(shí)際觀測(cè)的是球面波；(2)Zoeppritz方程所給出的反射系數(shù)，波是沿傳播方向反射，與實(shí)際觀測(cè)不同；(3)Zoeppritz方程所給出的反射系數(shù)，是兩個(gè)半無(wú)限空間界面的反射，各個(gè)界面的反射子波之間，存在相互干涉；(4)Zoeppritz方程的計(jì)算，是在不考慮各種影響因素的情況下所得的測(cè)量值，如透射損失、反射波的衰減、檢波器的方向等等影響因素，并沒(méi)有反映出來(lái)。由此，Zoeppritz方程計(jì)算所得的反射系數(shù)，只是對(duì)地震響應(yīng)的一種近似解釋。5.1.4Zoeppritz方程近似表達(dá)式Zoeppritz方程的表達(dá)式比較復(fù)雜，并且對(duì)于物理概念難以給出清楚的解釋，因此難以直接利用，所以近年時(shí)間里，地球物理學(xué)家根據(jù)一些假設(shè)條件，將方程進(jìn)行簡(jiǎn)化，得到了許多近似方程，在理解上更為容易，對(duì)物理意義的解釋更明顯，主要的有以下幾種：（1）Aki&Rechards近似方程一般情況下認(rèn)為，相鄰的兩層介質(zhì)，其彈性參數(shù)的變化相對(duì)較小，即、、和其它值相比，是小值，因此，對(duì)其高次項(xiàng)可以忽略，縱波的反射系數(shù)，近似表示為：（2-4）其中表示界面兩側(cè)介質(zhì)的縱波速度、表示橫波速度、表示密度的平均值，即表示介質(zhì)的縱波速度、表示介質(zhì)的橫波速度、表示介質(zhì)的密度差值，即為縱波入射角與縱波透射角的平均值，即通過(guò)(2-4)式可以說(shuō)明，縱波反射系數(shù)，不僅與縱波的速度和密度有關(guān)，同時(shí)與波的入射角以及透射角也有關(guān)，還與橫波速度具有相關(guān)關(guān)系。因此，在疊前的CDP道集信息中，非零炮檢距的反射系數(shù)包含有橫波的信息，因此，可以判定AVO屬性中包含有橫波與泊松比的信息。對(duì)AVO特征的利用，就相當(dāng)于聯(lián)合縱、橫波來(lái)對(duì)巖性進(jìn)行解釋，這樣的方法對(duì)油氣的檢測(cè)準(zhǔn)確性也就更高。（2）Shuey近似方程在AVO分析中，Shuey(1985)簡(jiǎn)化方程是目前最為常用的，shuey是（2-4）的簡(jiǎn)化方程，為將代替Vs，修改式如下：，(2-5)最后得到Shuey近似方程:(2-6)其中表示介質(zhì)泊松比的平均值，表示介質(zhì)泊松比的差值，即，（3）Gray近似方程Gray利用拉梅系數(shù)、剪切模量、體積模量與縱橫波速度及密度的關(guān)系，將Shuey近似式改寫為：（2-7）（4）Bortfeld[[]BortfeldR..Approximationtothereflectionandtransmissioncoefficientsofplanelongitudinalandtransversewaves[J].GeophysicalProspecting,1961,9:485-502[]BortfeldR..Approximationtothereflectionandtransmissioncoefficientsofplanelongitudinalandtransversewaves[J].GeophysicalProspecting,1961,9:485-502（2-8）1983年，Hiltermen對(duì)Boltfield做了改進(jìn)，得到新的反射振幅表達(dá)式：（2-9）該式的第一項(xiàng)中，只包含介質(zhì)的縱波速度以及密度，在第二項(xiàng)中，包含有介質(zhì)的縱橫波速度以及密度，第一項(xiàng)中不包含橫波，因此將其稱為流體因子，稱第二項(xiàng)為剛體因子。該近似式和Zoeppritz方程比較而言，增加了反射系數(shù)和角度之間的線性化關(guān)系，而且可以區(qū)分流體和固體。（5）Smith和Gidlow近似方程（2-10）其中g(shù)為指數(shù)。（6）Fatti近似方程其中（2-12）（2-13）假如密度變化很小，則可以忽略最后一項(xiàng)，由此得到兩參數(shù)的近似方程為：（2-14）式（2-11）為三項(xiàng)fatti近似式，式（2-14）為兩項(xiàng)fatti近似式。5.1.5AVO分析的基本思想利用zoeppritz方程的表述內(nèi)容，即用入射角與介質(zhì)地震參數(shù)之間的關(guān)系替代振幅，根據(jù)巖石參數(shù)的不同，其振幅也隨入射角的變化而反映出不同的特征，對(duì)不同巖石參數(shù)組合進(jìn)行正演模擬，對(duì)不同含氣、含油、含水及不同巖性的特征進(jìn)行分析，與從實(shí)際地震中提取的屬性對(duì)比來(lái)識(shí)別儲(chǔ)層，對(duì)儲(chǔ)層進(jìn)行定性認(rèn)識(shí)?！?.2S1井區(qū)疊前縫洞型儲(chǔ)層預(yù)測(cè)研究研究工區(qū)毗鄰滿加爾坳陷成藏系統(tǒng)，位于塔中NE向構(gòu)造調(diào)節(jié)帶發(fā)育區(qū)，發(fā)育加里東中期Ⅰ幕（T74面）風(fēng)化殼溶蝕作用面，具備良好的油氣成藏地質(zhì)條件。S1井三維區(qū)域奧陶系自上而下發(fā)育有卻爾卻克組、恰爾巴克組、一間房組、鷹山組以及蓬萊壩組。S1井鉆井揭示一間房組頂部Ⅲ類儲(chǔ)層2.5m/1層，鷹山組：Ⅲ類儲(chǔ)層85.5m/12層，鄰區(qū)古城墟隆起西段多口鉆井揭示T74面之下儲(chǔ)層發(fā)育良好。但從S1井的測(cè)井及鉆井取芯結(jié)果來(lái)看，該區(qū)儲(chǔ)層類型為裂縫溶孔型儲(chǔ)層，儲(chǔ)層結(jié)構(gòu)復(fù)雜，孔隙度和滲透率相對(duì)較低，屬于低孔低滲儲(chǔ)層，綜合評(píng)價(jià)為Ⅲ類儲(chǔ)層。由于該區(qū)儲(chǔ)層物性較差，目前還沒(méi)有很好的方法對(duì)該區(qū)的儲(chǔ)層進(jìn)行精確有效的描述和預(yù)測(cè)，使得這類儲(chǔ)層的預(yù)測(cè)與評(píng)價(jià)存在一定的技術(shù)困難。5.2.1S1井地震資料預(yù)處理S1井區(qū)疊前CRP道集信噪比較低，T74目的層同相軸連續(xù)性、相似性都較差（圖5-1-6（a）所示），根據(jù)項(xiàng)目研究需要，對(duì)收集到的資料進(jìn)行三維疊前角道集處理，首先利用50m×50m面元的原始地震數(shù)據(jù)進(jìn)行共偏移距疊加，生成超道集數(shù)據(jù)，初步改善信噪比，提高同相軸連續(xù)性和相似性（圖5-1-6（b）所示）。T74層位以下地震反射同相軸連續(xù)性差，同相軸不明顯，然后通過(guò)去隨機(jī)噪聲、Radon變換去多次波等預(yù)處理，有效提高了原始CRP道集的信噪比，地震數(shù)據(jù)同相軸被拉平，同相軸連續(xù)性和相似度明顯提高（如圖5-1-6（c）所示）。（a）原始CRP道集（b）超道集（c）去噪、去多次波后超道集圖5-1-6S1井疊前道集預(yù)處理5.2.2S1井巖石物理特征分析地震巖石物理學(xué)是巖石物理學(xué)的一個(gè)重要分支，是聯(lián)系巖石物理性質(zhì)與地震響應(yīng)之間的橋梁，在疊前地震反演前，首先基于測(cè)井?dāng)?shù)據(jù)利用屬性交匯的方法來(lái)尋找對(duì)儲(chǔ)層敏感的彈性參數(shù)。儲(chǔ)層特征參數(shù)（巖性、孔隙度、飽和度等）代表了儲(chǔ)層的發(fā)育情況，是識(shí)別儲(chǔ)層的有效參數(shù)，但它們一般與彈性參數(shù)之間沒(méi)有直接的關(guān)系，求取比較困難，我們可以通過(guò)尋找一些地震彈性參數(shù)來(lái)代替儲(chǔ)層特征參數(shù)進(jìn)行儲(chǔ)層特征描述。圖5-1-7（附圖5-1-2）為基于縱、橫波及密度測(cè)井曲線計(jì)算出的鷹山組儲(chǔ)層段與非儲(chǔ)層段的彈性參數(shù)（拉梅系數(shù)、體積模量、楊氏模量及不同角度的彈性波阻抗等）與孔隙度的交匯圖，藍(lán)色代表儲(chǔ)層段，粉色代表的是非儲(chǔ)層段。對(duì)于S1井鷹山組Ⅲ類儲(chǔ)層而言，Lambda、楊氏模量能有效將儲(chǔ)層與非儲(chǔ)層區(qū)分開(kāi)，且隨著孔隙度的增大，值都減小，所以在進(jìn)行儲(chǔ)層特征描述時(shí)，應(yīng)表現(xiàn)為低值特征。它們與密度的乘積在區(qū)分儲(chǔ)層和非儲(chǔ)層時(shí)效果差不多，這里只給出了Lambda密度乘積（圖5-1-7（d）），這就說(shuō)明可以直接用Lambda密度乘積、楊氏模量與密度的乘積進(jìn)行研究靶區(qū)儲(chǔ)層特征描述。目前疊前反演，密度反演結(jié)果的精度無(wú)法保證，但通過(guò)縱橫波阻抗的計(jì)算，可以得到Lambda密度乘積，進(jìn)而可得到楊氏模量密度乘積，這樣避免了再單獨(dú)求取密度而產(chǎn)生的累積誤差，使儲(chǔ)層描述精度更加準(zhǔn)確。（圖5-1-7（e）、（f）為近角度（6°）和中角度（24°）EI與孔隙度的交匯，從交匯結(jié)果可看出，無(wú)論近角度還是遠(yuǎn)角度，都無(wú)法有效區(qū)分出S1井鷹山組Ⅲ類儲(chǔ)層和非儲(chǔ)層。（a）Lambda-孔隙度交匯（b）楊氏模量-孔隙度交匯（c）剪切模量-孔隙度交匯（d）Lambda密度乘積-孔隙度交匯（e）EI（6°）-孔隙度交匯（f）EI（24°）-孔隙度交匯圖5-1-7S1井鷹山組彈性參數(shù)與儲(chǔ)層特征參數(shù)交匯圖5.2.3S1井區(qū)疊前AVO同步反演從以往的經(jīng)驗(yàn)來(lái)看（彈性波阻抗反演和疊前AVO同步反演兩種反演技術(shù)在YB1井區(qū)的應(yīng)用），疊前AVO同步反演同時(shí)利用到遠(yuǎn)角度、近角度的角道集資料，反演精度優(yōu)于彈性波阻抗反演，且其也能通過(guò)計(jì)算得到拉梅系數(shù)、楊氏模量、體積模量等彈性參數(shù)，可達(dá)到更好的儲(chǔ)層精細(xì)刻畫效果。本章節(jié)將重點(diǎn)介紹疊前AVO同步反演技術(shù)在S1井區(qū)的應(yīng)用，主要從以下三個(gè)方面：（1）利用疊前AVO同步反演技術(shù)優(yōu)選出可用角道集范圍；（2）利用正演模擬，對(duì)理論模型進(jìn)行疊前AVO同步反演和彈性波阻抗反演，對(duì)比反演效果，優(yōu)選出適用于S1井區(qū)的疊前反演技術(shù)方法；（3）S1井區(qū)實(shí)際三維地震數(shù)據(jù)疊前AVO同步反演分析。5.2.3.1疊前AVO同步反演基本原理Shuey三項(xiàng)近似式的表示形式如下：（5-18）上式可簡(jiǎn)寫為：（5-19）某一界面零偏移距縱波反射系數(shù)用上下地層縱波波阻抗可近似表示為：（5-20）則由上式，整個(gè)反射系數(shù)可用矩陣進(jìn)行表示：（5-21）簡(jiǎn)寫為：，其中D為系數(shù)矩陣。則，（5-22）橫波反射系數(shù)為：類似于縱波反射系數(shù)，橫波反射系數(shù)的矩陣形式為：，密度反射系數(shù)為：，密度反射系數(shù)的矩陣形式為：，由上式反射系數(shù)公式有：（5-23）其中，為疊前地震數(shù)據(jù)，為地震子波，為常系數(shù)矩陣。上式寫成矩陣為：（5-24）而，，，所以由反演得到、和就可以得到縱橫波阻抗及密度，同樣通過(guò)彈性參數(shù)之間的相互關(guān)系，可計(jì)算出泊松比、Lambda、體積模量、剪切模量等更多的彈性參數(shù)進(jìn)行儲(chǔ)層預(yù)測(cè)。5.2.3.2S1井區(qū)疊前角道集優(yōu)選及AVO同步反演過(guò)程疊前AVO同步反演是基于角道集進(jìn)行的，所以在進(jìn)行疊前AVO同步反演之前，通過(guò)入射角計(jì)算公式（X為偏移距，d為深度）計(jì)算出原始CRP道集的最大入射角為42°左右（圖5-3-5）。雖然遠(yuǎn)角度地震數(shù)據(jù)包含有更多流體信息，有利于儲(chǔ)層預(yù)測(cè)，但角度越大地震數(shù)據(jù)的質(zhì)量就無(wú)法得到保障。如果只是盲目地將所有數(shù)據(jù)都用于疊前反演，必然對(duì)反演精度造成一定的影響，為了在保證反演準(zhǔn)確性的前提下有效利用最大范圍的角道集數(shù)據(jù)，首先對(duì)角道集數(shù)據(jù)進(jìn)行優(yōu)選分析。對(duì)于疊前AVO同步反演，由式（5-24）可知，只要角道集的角度數(shù)量滿足三個(gè)或三個(gè)以上，就可反演出縱、橫波阻抗及密度。所以我們可將整個(gè)42°的角道集分為三個(gè)范圍3-16°，16-29°，29-42°，每個(gè)范圍內(nèi)的角道集滿足三個(gè)或三個(gè)以上即可，然后分別對(duì)三組角道集數(shù)據(jù)進(jìn)行反演，然后結(jié)合測(cè)井資料解釋、疊后儲(chǔ)層預(yù)測(cè)結(jié)果等對(duì)疊前AVO同步反演結(jié)果進(jìn)行分析，優(yōu)選出反演結(jié)果相吻合的數(shù)據(jù)體。（a）入射角度范圍分析（b）3-42°角道集圖5-3-5S1井角道集分析圖5-3-6分別為3-16°、16-29°、29-42°三組角道集數(shù)據(jù)的疊前AVO同步反演結(jié)果，可以看出，三組角道集數(shù)據(jù)的反演結(jié)果存在一定的差異，3-16°、16-29°角度道集反演結(jié)果相似，均顯示S1井附近T74和T75頂部及T74和T75之間的區(qū)域存在低值異常，對(duì)應(yīng)為一間房組頂部（圖中黑色箭頭所指）及中下部、鷹山組灰?guī)r段頂部?jī)?chǔ)層，而29-42°角道集疊前AVO同步反演結(jié)果T74界面基本沒(méi)有異常，T75界面附近有部分異常。地震反射特征及疊后儲(chǔ)層預(yù)測(cè)結(jié)果均顯示S1井附近一間房組頂部?jī)?chǔ)層較發(fā)育，所以綜合考慮由于遠(yuǎn)角度數(shù)據(jù)信噪比較低及存在拉伸畸變，導(dǎo)致29-42°角道集數(shù)據(jù)疊前AVO同步反演結(jié)果不準(zhǔn)確，為了增加反演精度，我們將遠(yuǎn)角度數(shù)據(jù)去除，只利用3-29°角度數(shù)據(jù)進(jìn)行疊前AVO同步反演。（a）3-16°（b）16-29°（c）29-42°圖5-3-6過(guò)S1井不同角度范圍疊前AVO同步反演結(jié)果（Zp）（Line1613）5.2.3.3基于理論模型AVO同步反演效果分析為了驗(yàn)證AVO同步反演在S1井縫洞型儲(chǔ)層預(yù)測(cè)中的適用性，我們針對(duì)不同層系縫洞型儲(chǔ)層的反射特征，分別以一間房組頂部縫洞型儲(chǔ)層及考慮鷹山組內(nèi)幕縫洞型儲(chǔ)層為例，建立地震地質(zhì)模型，對(duì)比分析兩種不同反演方法在縫洞型儲(chǔ)層預(yù)測(cè)中的效果。首先以一間房組頂部發(fā)育有厚度為10-25m的縫洞型儲(chǔ)層理論模型為例，驗(yàn)證一間房組頂部縫洞型儲(chǔ)層在強(qiáng)波峰振幅干擾的情況下AVO同步反演的效果。一間房組頂部?jī)?chǔ)層主要分布在CDP80-320范圍內(nèi)，孔洞發(fā)育半徑為5m，孔隙度為20%，如圖5-3-7所示。為了與實(shí)際地震資料具有可對(duì)比性，選取3-29°范圍的角道集數(shù)據(jù)進(jìn)行AVO同步反演。（a）一間房組縫洞型儲(chǔ)層模型（b）正演模擬結(jié)果圖5-3-7一間房組縫洞型儲(chǔ)層模型及正演模擬結(jié)果圖5-3-8為一間房組頂部縫洞型儲(chǔ)層模型AVO同步反演結(jié)果，圖（a）、（b）、（c）分別為AVO同步反演的——縱波阻抗、Lambda密度乘積、楊氏模量密度乘積（后兩者是由疊前AVO同步反演出的縱、橫波阻抗計(jì)算而來(lái)）。反演結(jié)果表明：疊前AVO同步反演結(jié)果與模型吻合，顯示出縫洞型儲(chǔ)層發(fā)育范圍內(nèi)對(duì)應(yīng)為低值異常，說(shuō)明該方法在研究區(qū)具有一定的適用性。（a）縱波阻抗屬性剖面（b）Lambda與密度乘積屬性剖面（c）楊氏模量與密度乘積屬性剖面圖5-3-8一間房組縫洞型儲(chǔ)層疊前彈性波阻抗與AVO同步反演結(jié)果對(duì)比鷹山組內(nèi)幕縫洞型儲(chǔ)層由于巖石孔隙度發(fā)育及含流體情況不同，儲(chǔ)層與非儲(chǔ)層存在一定的波阻抗差異，往往在地震剖面上表現(xiàn)為中強(qiáng)振幅異常，我們針對(duì)實(shí)際情況，設(shè)計(jì)出發(fā)育于鷹山組內(nèi)幕的縫洞型儲(chǔ)層地震地質(zhì)模型，如圖5-3-9所示，主要考慮縫洞型儲(chǔ)層發(fā)育在鷹山組灰?guī)r段頂部及中部。（a）鷹山組內(nèi)幕縫洞型儲(chǔ)層模型（b）鷹山組內(nèi)幕縫洞型儲(chǔ)層正演模擬結(jié)果圖5-3-9鷹山組內(nèi)幕縫洞型儲(chǔ)層模型及正演模擬結(jié)果圖5-3-10為疊前AVO同步反演結(jié)果，圖（a）、（b）、（c）分別為AVO同步反演的——縱波阻抗、Lambda與密度乘積、楊氏模量與密度乘積。設(shè)計(jì)的地震地質(zhì)模型中儲(chǔ)層主要發(fā)育在CDP80-400的范圍內(nèi)，對(duì)于鷹山組內(nèi)幕縫洞型儲(chǔ)層而言，反演結(jié)果顯示出模型中的儲(chǔ)層發(fā)育，疊前AVO同步反演結(jié)果反映儲(chǔ)層橫向發(fā)育連續(xù)，縱向分辨率較高，與設(shè)計(jì)的模型更吻合。（a）縱波阻抗屬性剖面（b）Lambda與密度乘積屬性剖面（c）楊氏模量與密度乘積屬性剖面圖5-3-10鷹山組內(nèi)幕縫洞型儲(chǔ)層模型疊前彈性波阻抗與AVO同步反演結(jié)果對(duì)比通過(guò)對(duì)一間房組頂部?jī)?chǔ)層及鷹山組灰?guī)r段內(nèi)幕縫洞型儲(chǔ)層兩種不同反射特征的地震地質(zhì)模型的正反演研究表明，對(duì)S1井區(qū)縫洞型儲(chǔ)層而言，疊前AVO同步反演能有效反演出儲(chǔ)層特征，彈性參數(shù)對(duì)縫洞型儲(chǔ)層的敏感性較高，反演結(jié)果具有較高的精確度，且在強(qiáng)波峰干擾的情況下能識(shí)別出一間房組頂部縫洞型儲(chǔ)層。通過(guò)模型試算證實(shí)了Lambda密度乘積、楊氏模量密度乘積屬性可作為識(shí)別研究靶區(qū)縫洞型儲(chǔ)層的敏感彈性參數(shù)，與前面巖石物理參數(shù)交匯分析得出的結(jié)論一致。5.2.2.4疊前AVO同步反演過(guò)程及結(jié)果分析前面已論證了工區(qū)實(shí)際可用地震記錄的角道集范圍為3-29°，反演前首先利用縱橫波、密度測(cè)井曲線及層位解釋資料建立縱橫波阻抗及密度的三維低頻模型（圖5-3-11（a）），分別對(duì)3-16°及16-29°的角道集提取近角度（9.5°）及中角度（22.5°）統(tǒng)計(jì)子波（圖5-3-11（b），紅色為近角度子波，藍(lán)色為中角度子波），反演時(shí)的合成地震記錄與實(shí)際地震記錄的相關(guān)性，以及反演出的縱橫波速度、密度與實(shí)際測(cè)井?dāng)?shù)據(jù)的誤差大小作為疊前AVO同步反演的質(zhì)量控制，論文中，AVO同步反演合成地震記