1、第8章 電磁波輻射 81 滯后位 82 電偶極子天線的輻射 83 磁偶極子天線的輻射 831 電與磁的對(duì)偶性 832 磁偶極子天線的輻射 84 天線的輻射特性和基本參數(shù) 85 接收天線 86 常用的線天線,電磁輻射的問(wèn)題，實(shí)際上是已知某區(qū)域中的時(shí)變電流或時(shí)變電荷，求空間中的電磁場(chǎng)分布以及電磁波在空間中的傳播問(wèn)題。,電磁輻射基本概念,1. 什么是輻射？ 輻射：隨時(shí)間變化的電磁場(chǎng)離開(kāi)波源向空間傳播的現(xiàn)象。 產(chǎn)生輻射的源稱為天線。,天線是電磁輻射的基本裝置，因此，電磁輻射的問(wèn)題又是已知天線上的電流分布，求解空間中的電磁場(chǎng)分布以及其電磁波在空間傳播的問(wèn)題。,3. 影響輻射強(qiáng)弱的原因 （1）源電路尺寸與

2、輻射波的波長(zhǎng)相比擬時(shí)輻射較為明顯。 （2）源電路越開(kāi)放，輻射就越強(qiáng)。,2. 輻射產(chǎn)生的必要條件 （1）時(shí)變?cè)创嬖凇?（2）源電路是開(kāi)放的。,81 滯后位,在第六章中介紹了時(shí)變電磁場(chǎng)的矢量位、標(biāo)量位和達(dá)朗貝爾方程，本章中將利用這些理論來(lái)分析電磁波的輻射問(wèn)題。矢量位和標(biāo)量位滿足的微分方程（達(dá)朗貝爾方程）為 （8.1） （8.2） 復(fù)數(shù)形式為 （8.4） 其中 。,簡(jiǎn)諧變化,用嚴(yán)格的方法求解（8.3）和（8.4）式十分繁雜。我們利用推理的方法來(lái)解，既能得到正確的結(jié)論，又能加深理解其中的物理意義。（8.3）和（8.4）式形式上相同，首先求解標(biāo)量方程（8.4）式，先考慮兩種特例： 在恒定電場(chǎng)中，標(biāo)量電位

3、滿足泊松方程 泊松方程的解為 （8.6） 在時(shí)變場(chǎng)的無(wú)源區(qū)，標(biāo)量位滿足齊次方程 討論沿r 方向傳播的均勻球面波，在球坐標(biāo)系中， ，代入（8.7）式可得,令 ，上式可以改寫為 上式是一個(gè)二階齊次常微分方程，解可以寫為 其中第一項(xiàng)表示沿rz 軸正方向傳播的入射波，第二項(xiàng)表示沿rx軸負(fù)方向傳播的反射波。討論電磁波的輻射，不考慮反射波，所以 考慮以上兩種特例，（8.4）式的解應(yīng)與（8.6）式形式上相似，因?yàn)槎际怯呻姾杉ぐl(fā)的；討論沿r方向傳播的時(shí)變場(chǎng)，（8.4）式的解中應(yīng)含有相位因子 。所以（8.4）式的解可以寫為,加上時(shí)間項(xiàng) ，上式可以寫為 （8.11） 其中 。（8.3）和（8.4）式形式上相同，由

4、（8.11）式可以寫出（8.3）式的解 （8.12） 對(duì)于線電流,由電磁輻射公式可以看出：空間中P點(diǎn)t 時(shí)刻的位不是取決于t 時(shí)刻的源分布，而是取決于 的源分布，其時(shí)間差t rv,正好是時(shí)變電磁場(chǎng)以速度 從源點(diǎn)傳播到P點(diǎn)所需的時(shí)間。因此， P點(diǎn)t 時(shí)刻的位為各源在 時(shí)刻激勵(lì)的位，以速度 傳播到P點(diǎn)迭加的結(jié)果。也就是說(shuō)，觀察點(diǎn)的位場(chǎng)的變化滯后于源的變化，滯后的時(shí)間trv 正是電磁波傳播距離所需要的時(shí)間。由于這種位場(chǎng)滯后，故上述標(biāo)量電位和矢量磁位被稱為滯后位。這說(shuō)明時(shí)變?cè)醇?lì)時(shí)變,場(chǎng)點(diǎn)r處的A和變化的相位較其源J和落后 。,電磁場(chǎng)，并以一定的速度向遠(yuǎn)方傳播，這樣的時(shí)變電磁場(chǎng)就是電磁波。,達(dá)朗貝爾方

5、程的解（8.11）（8.13）式表示以速度v沿r方向傳播的波；可以看出，空間某一點(diǎn)t 時(shí)刻的 、A是由 時(shí)刻、J的分布決定的，即場(chǎng)源、J的作用要經(jīng)過(guò)trv后才能傳到該點(diǎn)，或者說(shuō)該點(diǎn) 、A的變化滯后于、J的變化，稱為滯后位（或推遲位）。滯后的時(shí)間t就是電磁波從源點(diǎn)傳到該點(diǎn)需要的時(shí)間。,82 電偶極子天線的輻射,電偶極子天線就是一段長(zhǎng)為l的載流導(dǎo)線，中心饋電，如圖8.1所示。電偶極子天線本質(zhì)上是一個(gè)LC振蕩電路(電偶極子天線本質(zhì)上是由一個(gè)LC振蕩電路演變而來(lái)），振蕩頻率為,1電偶極子天線（元天線）,（8.14）,圖8.1 偶極子天線,為了有效地向外輻射電磁能量，要提高振蕩頻率，根據(jù)(8.14)式，

6、就要減小L、C，即減少線圈的匝數(shù)、減小電容器極板的面積、,增大板間距離，這樣閉合的LC振蕩電路就演變?yōu)殚_(kāi)放的電路，進(jìn)而演變?yōu)檎袷幣紭O子，如圖8.2所示。,電偶極子天線的電特性： 偶極子天線的長(zhǎng)度l 遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于工作波長(zhǎng)，所以l上各點(diǎn)的電流（包括相位）可以看作是相等的； l也遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于場(chǎng)點(diǎn)P到偶極子天線中心的距離r，所以l上各點(diǎn)到P點(diǎn)的距離，可以看作是相等的。實(shí)際的線狀天線可看成是許多電偶極子天線的串聯(lián)組合。,2電偶極子天線的輻射 輻射場(chǎng)表達(dá)式,圖8. 2 閉合的LC振蕩電路演變?yōu)檎袷幣紭O子, 設(shè)偶極子天線上的電流為 ，在空間產(chǎn)生的矢量位（達(dá)朗貝爾方程的解） （8.15） 由偶極子天線的電特性、，上式

7、可以寫為 所以 （8.16） （8.17） （8.18） （8.19）,在球坐標(biāo)系中，如圖8.1所示，矢量位的三個(gè)分量為, 由 ，所以 ，把（8.17）（8.19）式代入可得 由 ，把（8.20）式代 入可得 （8.21）,（8.23）,（8.22）, 討論 若 （或 ），這是在天線的近區(qū)，（8.20）（8.22）式中 ，所以 （8.24） （8.25） 其中 （8.26）,可以看出（8.25）、（8.26）式與靜電場(chǎng)中電偶極子產(chǎn)生的電場(chǎng)的表達(dá)式相同（2.38）式，（8.24）與恒定磁場(chǎng)中電流元產(chǎn)生的磁場(chǎng)的表達(dá)式相同（畢奧薩伐爾定律）。所以近區(qū)的電場(chǎng)是偶,極子上的瞬時(shí)偶極子產(chǎn)生的，與靜電場(chǎng)分布

8、相似；近區(qū)的磁場(chǎng)是偶極子上的瞬時(shí)電流元產(chǎn)生的，與恒定磁場(chǎng)分布相似；因此天線近區(qū)是感應(yīng)場(chǎng)。由（8.24）（8.26）式可以看出近區(qū)電場(chǎng)E與磁場(chǎng)H 相位相差/2，近區(qū)中的平均能流密度矢量 上式表明偶極子天線的近區(qū)沒(méi)有能量的傳輸，顯然是不合理的。原因是由于在由（8.20）（8.22）式推導(dǎo)（8.24）（8.26）式的過(guò)程中，略去了一些小項(xiàng)，實(shí)際上在天線的近區(qū)是能量交換（電場(chǎng)磁場(chǎng)）遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于傳輸?shù)哪芰俊? 若 （或 ），這是在天線的遠(yuǎn)區(qū)，由（8.20）（8.22）式可得場(chǎng)強(qiáng)的表達(dá)式 （8.27） （8.28） （8.29）,由于 ，而 ，在天線的遠(yuǎn)區(qū)，r很大，所以 。,可以看出，在電偶極子天線的遠(yuǎn)區(qū)，電

9、磁場(chǎng)只有 、 兩個(gè)分量，是橫電磁波（TEM波）； 和 同頻率、同相位；空間r相等的各點(diǎn)相位相等，是球面波。電偶極子天線遠(yuǎn)區(qū)的場(chǎng)稱為輻射場(chǎng)。 電偶極子天線的遠(yuǎn)區(qū)的波阻抗為 （8.30） 就是空間媒質(zhì)的波阻抗，對(duì)于自由空間， 。 天線遠(yuǎn)區(qū)的平均能流密度矢量,把（8.27）、（8.28）代入可得 （8.31）,其中 ，I是Im的有效值。, 輻射功率和輻射電阻 自由空間無(wú)損耗，以偶極子天線為中心作一球面，天線輻射出去的功率P等于平均能流密度Sav沿球面的積分 天線輻射的功率可看作被一個(gè)等效電阻“吸收”，稱為輻射電阻，定義式為 （8.33） 把（8.32）式代入（8.33）式可得偶極子天線的輻射電阻為

10、（8.34）,例題8.1：某發(fā)射電臺(tái)輻射功率10KW，用偶極子天線發(fā)射，求在天線的垂直平分面上距離天線1km處的Sav和E；在與天線的垂直平分面成何角度時(shí)，Sav減小一半？ 解：由 其中120，/2，由以上兩式消去 可得,，E、H 同頻率、同相位，所以,（1）,（2）,由（1）式， ，所以,83 磁偶極子天線的輻射,831 電與磁的對(duì)偶性 按照現(xiàn)有的電磁理論,電場(chǎng)是由電荷產(chǎn)生的,電荷定向運(yùn)動(dòng)形成電流，電流是產(chǎn)生磁場(chǎng)的源。與此對(duì)應(yīng)還有一種磁荷理論，認(rèn)為磁場(chǎng)是由磁荷產(chǎn)生的，磁荷定向運(yùn)動(dòng)形成磁流，而磁流是產(chǎn)生電場(chǎng)的源。雖然迄今為止在自然界中還沒(méi)有發(fā)現(xiàn)真實(shí)的磁荷、磁流，但是引入磁荷和磁流，有時(shí)可以大大

11、簡(jiǎn)化問(wèn)題的分析計(jì)算。 引入磁荷和磁流，麥克斯韋方程組就變成完全對(duì)稱的形式,其中下標(biāo)e表示“電量”，下標(biāo)m表示磁量。m是磁荷密度，單位是Wb/m3（韋伯/米3）；Jm是磁流密度，單位是V/m2。（8.35）式右邊是正號(hào)，表示電流與磁場(chǎng)之間滿足右手關(guān)系；（8.36）式右邊是負(fù)號(hào)，表示磁流與電場(chǎng)之間滿足左手關(guān)系。 空間的電場(chǎng)E（或磁場(chǎng)H）就可以看成是由e、Je產(chǎn)生的電場(chǎng)Ee（或磁場(chǎng)He）與由m、Jm產(chǎn)生的電場(chǎng)Em（或磁場(chǎng)Hm）的疊加 把上式代入（8.35）（8.38）式，就可以得到兩組方程，一組是只有電荷、電流存在時(shí)，由它們產(chǎn)生的Ee、He滿足的方程 （8.40）,（8.39）,另一組是只有磁荷、磁

12、流存在時(shí)，由它們產(chǎn)生的Em、Hm滿足的方程 （8.41） 由（8.40）式和（8.41）式可以看出電與磁具有對(duì)偶性，只要作如下的代換 （8.42） 方程組（8.40）就變換為方程組（8.41），反之亦然。當(dāng)然，方程組（8.40）和方程組（8.41）的解也具有對(duì)偶性。,832 磁偶極子天線的輻射,磁偶極子天線的實(shí)際模型是一個(gè)小電流環(huán)，如圖8.3所示，它的周長(zhǎng)遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于波長(zhǎng)，所以環(huán)上的各點(diǎn)的電流 （包括相位）可以看作是相等的，它的半徑遠(yuǎn)遠(yuǎn)小于場(chǎng)點(diǎn)P到磁偶極子天線中心,的距離。小電流環(huán)的磁矩為 （8.43） 其中，S為環(huán)面積矢量，方向與環(huán)電流I成右手關(guān)系。 若求小電流環(huán)遠(yuǎn)區(qū)的輻射場(chǎng)，可以把小電流環(huán)看成

13、是一個(gè)時(shí)變的磁偶極子，由一對(duì)磁荷 組成，它們之間的距離是 ，磁荷之間有假想的磁流 ，以滿足磁流的連續(xù)性，則磁矩可表示為 （8.44） 比較(8.43)式和(8.44)式可得 ，則等效磁流為,圖8.3磁偶極子天線,(8.45),用復(fù)數(shù)可以寫為,(8.46),利用電與磁的對(duì)偶關(guān)系，可得磁偶極子天線的遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng) 把（8.46）式代入以上兩式可得 （8.47） （8.48）,在8.2節(jié)中介紹了電偶極子天線的輻射場(chǎng),輻射功率是 （8.50） 輻射電阻是 （8.51）,平均能流密度矢量為 （8.49）,84 天線的輻射特性和基本參數(shù),1輻射方向性 由電偶極子天線遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng)強(qiáng)表達(dá)式（8.27）、（8.28）式可以看

14、出， 、 正比于sin，與無(wú)關(guān)，表明輻射具有一定的方向性：在天線所在的平面內(nèi)，輻射場(chǎng)強(qiáng)正比于sin，0時(shí)，場(chǎng)強(qiáng)為0；/2時(shí)，場(chǎng)強(qiáng)最大;在垂直于天線的平面內(nèi)無(wú)方向性。 天線的輻射方向性可以用方向圖函數(shù)定量地描述，方向圖函數(shù)定義為 其中 是任意方向的輻射場(chǎng)強(qiáng)， 是相同距離處最大輻射方向的場(chǎng)強(qiáng)。由（8.28）式可以導(dǎo)出電偶極子天線的方向圖函數(shù) f（）sin （8.53） 按方向圖函數(shù)f（，）繪出的圖形稱為方向圖。由(8.53)式繪出的偶極子天線的方向圖如圖8.4所示。,（8.52）,方向圖直觀地表示出天線在不同方向上，相同距離處輻射場(chǎng)強(qiáng)的相對(duì)大小。例如圖8.4 (a)中P1、P2兩點(diǎn)表示天線在不同方

15、向上，相同距離處輻射場(chǎng)強(qiáng)的相對(duì)大小。P1點(diǎn)在最大輻射方向上，設(shè)Emax1；P2點(diǎn)在任意角度方向上，可以看出Esin。 為了描述天線輻射功率的空間分布狀況，可以用功率方向圖函數(shù)FP（，），與場(chǎng)強(qiáng)方向圖函數(shù)f（，）的關(guān)系為 FP（，）f2（，） （8.54）,(a) 側(cè)視圖（E面） (b) 俯視圖（H面） (c)三維方向圖 圖8.4 偶極子天線的方向圖,2方向圖參數(shù) 實(shí)際天線的方向圖通常有多個(gè)波瓣，分別稱為主瓣、副瓣和后瓣，, 主辯寬度：主辯寬度可用零功率點(diǎn)波瓣寬度和半功率點(diǎn)波瓣寬度描述。 零功率波瓣寬度 、 （下標(biāo)E、H分別表示E、H面）是指主瓣最大值兩邊兩個(gè)零輻射方向之間的夾角。半功率波瓣寬度

16、 、 是指主瓣最大值兩邊功率密度下降到最大功率密度的一半（或場(chǎng)強(qiáng)下降到最大值的 倍）的兩輻射方向之間的夾角，也稱3分貝波瓣寬度。主瓣寬度愈小，說(shuō)明天線輻射的電磁能量越集中，方向性越好。,如圖8.5所示。主瓣是指包含最大輻射方向的波瓣，除主瓣外的其余波瓣統(tǒng)稱為副瓣，把位于主瓣正后方的波瓣稱為后瓣。用來(lái)描述方向圖特性的參數(shù)通常有主瓣寬度、旁瓣電平、前后比等。,圖8.4.2 方向圖參數(shù), 副瓣電平：副瓣最大輻射方向上的功率密度 （或場(chǎng)強(qiáng)最大值 的平方）與主瓣最大輻射方向上的功率密度 （或 的平方）之比的對(duì)數(shù)值，稱為副瓣電平 （8.55） 副瓣一般指向不需要輻射的區(qū)域，因此要求天線的副瓣電平應(yīng)盡可能地

17、低。 前后比：主瓣最大輻射方向上的功率密度 與后瓣最大輻射方向上的功率密度 之比的對(duì)數(shù)值，稱為前后比 （8.56） 作為定向天線，前后比愈大愈好。,（8.57） 方向系數(shù)描述了天線輻射能量集中的程度，由 可以看出天線在最大輻射方向上的輻射功率密度是輻射功率相同的無(wú)方向性天線在相同距離處輻射功率密度的D倍。 無(wú)方向性天線在r處產(chǎn)生的能流密度為 (8.58) 所以由方向系數(shù)的定義（8.57）得,3方向系數(shù)D 方向系數(shù)定義為：天線在最大輻射方向上的輻射功率密度Smax和輻射功率相同的無(wú)方向性天線（例如理想點(diǎn)源天線，方向圖是一球面）在相同距離處的輻射功率密度S0之比，即,將式（8.60）代入式（8.5

18、9）可得 （8.61） 把電偶極子天線的f（）sin代入（8.61）式可以算出，電偶極子天線的方向系數(shù)D1.5。即輻射功率P一定，電偶極子天線最大輻射方向上輻射強(qiáng)度是無(wú)方向性天線的1.5倍。方向系數(shù)也可用分貝表示D(dB)=10lgD，例如偶極子天線的D1.76dB。,輻射功率Pr等于在半徑為r的球面上對(duì)平均能流密度進(jìn)行面積分,(8.59),其中Pr是輻射功率；Pin是輸入功率，等于輻射功率與損耗功率之和。天線的增益定義為 GD （8.63） 也可用分貝表示 G(dB)=10lgG （8.64） 所以增益G不僅表示了天線輻射能量集中的程度，也包含了天線的損耗。 5輸入阻抗 天線通過(guò)傳輸線與發(fā)射

19、機(jī)（或接收機(jī)）相連，與傳輸線之間存在阻抗匹配問(wèn)題。天線與傳輸線的連接處稱為天線的輸入端，天線的輸入阻抗Zin定義為天線輸入端的電壓與電流之比,4天線的增益 天線的效率定義為,（8.62）,6有效長(zhǎng)度 對(duì)于偶極子天線l,沿天線電流的分布是均勻的。用作發(fā)射天線時(shí)，輻射場(chǎng)強(qiáng)El，Hl（8.27）、（8.28）式；用作接收天線時(shí)，在天線上產(chǎn)生的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì) （8.66）式。 一般線天線不滿足l，沿天線電流的分布不均勻，輻射場(chǎng)強(qiáng)（或接收的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)e）不按比例隨天線長(zhǎng)度變化。為了直觀的描述天線的輻射能力（或接收能力），引入“有效長(zhǎng)度”。一個(gè)實(shí)際的線天線，可用一個(gè)沿天線電流均勻分布，其電流等于輸入點(diǎn)的電流I

20、A（或波腹點(diǎn)的電流Im）的假想天線來(lái)等效，如,(8.65) 其中Rin、Xin分別輸入電阻和輸入電抗。 天線的輸入阻抗決定于天線的結(jié)構(gòu)、工作頻率以及周圍環(huán)境的影響。輸入阻抗的計(jì)算是比較困難的，大多數(shù)天線的輸入阻抗在工程中采用近似計(jì)算或?qū)嶒?yàn)方法測(cè)定。,例如,短天線（l/4）,電流的分布可看成是線性的 ，有效長(zhǎng)度為 7天線的帶寬 天線所有的電參數(shù)都與工作頻率有關(guān)，當(dāng)工作頻率偏離設(shè)計(jì)的中心頻率時(shí)，將會(huì)引起電參數(shù)的變化，例如方向圖畸變、增益降低、輸入阻抗改變等。天線的帶寬是一個(gè)頻率范圍，在這一范圍內(nèi)頻率變化時(shí)，天線的各種參數(shù)不超出允許的變化范圍。,果兩天線在最大輻射方向上的輻射場(chǎng)強(qiáng)相同，則假想天線的長(zhǎng)

21、度就稱為實(shí)際天線的有效長(zhǎng)度。計(jì)算公式為 其中l(wèi)是天線的真實(shí)長(zhǎng)度。地面上的直立天線，有效長(zhǎng)度也稱為有效高度 。,85 接收天線,1 電磁波的接收 天線用作接收，作用與發(fā)射相反，是把空間電磁波的能量轉(zhuǎn)換為天線上振蕩電流的能量，通過(guò)饋線傳輸?shù)浇邮諜C(jī)。把一單元接收天線（電偶極子天線）放在輻射場(chǎng)中，電場(chǎng)可以分解為兩個(gè)分量 E平行于入射面，E垂直于入射面，如圖8.5.1所示。天線上產(chǎn)生的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì),圖8.5.1 接收天線,一般線天線上的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)可以寫為,（8.67） 其中l(wèi)e是天線的有效長(zhǎng)度。e通過(guò)負(fù)載Zl產(chǎn)生感應(yīng)電流，把信號(hào)傳送給接收機(jī)。 2接收天線的電參數(shù) 同一付天線，用作發(fā)射天線或接收天線時(shí)，電參

22、數(shù)是相同的，只是含義不同。例如同一天線用作發(fā)射、接收天線時(shí)，f（、）和方向圖都相同。對(duì)于發(fā)射天線，f（、）和方向圖表示天線在不同方向上，相同距離處輻射場(chǎng)的相對(duì)大??；對(duì)于接收天線，f（、）和方向圖表示天線對(duì)來(lái)自不同方向，場(chǎng)強(qiáng)相同的電磁波接收能力的相對(duì)大小，電偶極子天線f（、）sin，/2時(shí)接收的信號(hào)最強(qiáng)，0時(shí)，接收的信號(hào)為0。 有效接收面積是描述天線接收電磁波能力的重要參數(shù)。定義為：設(shè)天線的最大接收方向?qū)?zhǔn)來(lái)波方向，天線與負(fù)載匹配且無(wú)損耗，天線的接收功率為Pr，設(shè)想此功率等于穿過(guò)與來(lái)波方向垂直的面積Ae的輻射功率（PrSavAe），則Ae稱為天線的有效接收面積，可以用（8.68）式計(jì)算,3弗利斯

23、（Friis）傳輸公式 設(shè)PT、Prad分別是發(fā)射天線的輸入功率和發(fā)射功率，由（8.57）式，在最大輻射方向上的能流密度 其中GT是發(fā)射天線的增益， 。接收天線接收的功率為 （8.70） 由（8.69）式和（8.70）式可以導(dǎo)出 （8.71） 其中Gr是接收天線的增益，這里設(shè)接收天線的效率為1。（8.71）式稱為弗利斯傳輸公式，描述了接收天線的接收功率與發(fā)射天線的輸入功率之間的關(guān)系。,（8.68）,（8.69）,補(bǔ)充,電基本陣子、電偶極子天線,磁基本陣子、磁偶極子天線,86 常用的線天線,1環(huán)形天線 環(huán)形天線有圓形的，也有方形的。設(shè)環(huán)形天線的面積是S，匝數(shù)是N，環(huán)形天線中的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì) 計(jì)算中

24、，所以環(huán)形天線的有效長(zhǎng)度為,（861）,圖8.6.1 環(huán)形天線的方向圖,環(huán)形天線的方向圖函數(shù)為 （862）,其中 是與天線中心處法線的夾角。方向圖如圖8.6.1所示。,2對(duì)稱振子天線 對(duì)稱振子天線的結(jié)構(gòu)如圖8.6.2所示，歸一化場(chǎng)強(qiáng)的方向圖函數(shù)為 （863） 其中fmax是 的最大值。對(duì)稱振子天線 的方向圖如圖8.6.3所示。對(duì)于半波對(duì)稱天線2l0.5 ， （864）,半波對(duì)稱振子上電流的分布 ，有效長(zhǎng)度為 （865）,圖8.6.2 對(duì)稱振子天線 1 l/0（電偶極子天線），2 l/0.25（半波對(duì)稱振子天線），3 l/0.5，4 l/0.625 圖8.6.3 對(duì)稱的天線方向圖,雙錐天線是一種寬頻帶天