1、第十一章 機(jī)械系統(tǒng)動(dòng)力學(xué),目 錄,1 概述 2 多自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析 3 單自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析 4 機(jī)械的速度波動(dòng)及其調(diào)節(jié) 5 飛輪設(shè)計(jì),1 概述,一、作用在機(jī)械上的力,驅(qū)動(dòng)力 原動(dòng)機(jī)輸出并驅(qū)使原動(dòng)件運(yùn)動(dòng)的力，其變化規(guī)律取 決于原動(dòng)機(jī)的機(jī)械特性。 生產(chǎn)阻力 機(jī)械完成有用功需克服的工作負(fù)荷，其變化規(guī)律取 決于機(jī)械的工藝特點(diǎn)。,概述,二、機(jī)械的運(yùn)轉(zhuǎn)過(guò)程,特 征 啟動(dòng)階段 穩(wěn)定運(yùn)轉(zhuǎn)階段 停車階段,概述,2 多自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析,一、拉格朗日方程,機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)方程 外力與運(yùn)動(dòng)參數(shù)（位移、速度等）之間的函數(shù)關(guān)系式,多自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析,以能量觀點(diǎn)來(lái)研究機(jī)械系統(tǒng)的真實(shí)運(yùn)

2、動(dòng)規(guī)律； 解決具有理想約束的機(jī)械系統(tǒng)動(dòng)力學(xué)問(wèn)題的普遍方程； 求解步驟規(guī)范、統(tǒng)一（確定廣義坐標(biāo)，列出動(dòng)能、勢(shì)能和廣義力的表達(dá)式，代入上式即可）； 方程中不含未知的約束反力，克服了牛頓第二運(yùn)動(dòng)定律的缺點(diǎn)。,二、二自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析,多自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析,多自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析,若不計(jì)運(yùn)動(dòng)構(gòu)件的重量與彈性，則勢(shì)能 U 不必計(jì)算。,1. 系統(tǒng)動(dòng)能的確定,多自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析,系統(tǒng)動(dòng)能的求解步驟：,位移分析,速度分析,系統(tǒng)動(dòng)能,多自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析,等效轉(zhuǎn)動(dòng)慣量,2. 廣義力的確定,多自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析,3. 動(dòng)力學(xué)方程,求解二階非線性方程組，獲得廣義坐標(biāo)

3、q1 與 q2 ，進(jìn)而獲得二自由度機(jī)械系統(tǒng)的真實(shí)運(yùn)動(dòng)規(guī)律。,多自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析,3 單自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析,一、基于拉格朗日方程的動(dòng)力學(xué)方程,若 q1 為位移，則 J11 稱為等效質(zhì)量 ( me )，F(xiàn)e1稱為等 效力 ( Fe ) ； 若 q1 為角位移，則 J11 稱為等效轉(zhuǎn)動(dòng)慣量 ( Je )，F(xiàn)e1 稱為等效力矩 ( Me ) 。,單自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析,“” 取決于 M k 與 的方向是否相同，相同為“”， 相反則為“”,1. 等效動(dòng)力學(xué)模型,二、基于等效動(dòng)力學(xué)模型的動(dòng)力學(xué)方程,單自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析,單自由度機(jī)械系統(tǒng)僅有一個(gè)廣義坐標(biāo)，無(wú)論其組成如何復(fù)雜，

4、均可將其簡(jiǎn)化為一個(gè)等效構(gòu)件。等效構(gòu)件的角位移(位移)即為系統(tǒng)的廣義坐標(biāo)。 等效構(gòu)件的等效質(zhì)量(等效轉(zhuǎn)動(dòng)慣量)所具有的動(dòng)能，應(yīng)等于機(jī)械系統(tǒng)的總動(dòng)能；等效構(gòu)件上的等效力(等效力矩)所產(chǎn)生的功率，應(yīng)等于機(jī)械系統(tǒng)的所有外力與外力矩所產(chǎn)生的總功率。,單自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析,定軸轉(zhuǎn)動(dòng)構(gòu)件 直線移動(dòng)構(gòu)件,求出位移 S 或角位移 的變化規(guī)律，即可獲得系統(tǒng)中各構(gòu)件的真實(shí)運(yùn)動(dòng)。,等效量不僅與各運(yùn)動(dòng)構(gòu)件的質(zhì)量、轉(zhuǎn)動(dòng)慣量及作用于系統(tǒng)的外力、外力矩有關(guān)，而且與各運(yùn)動(dòng)構(gòu)件與等效構(gòu)件的速比有關(guān)，但與機(jī)械系統(tǒng)的真實(shí)運(yùn)動(dòng)無(wú)關(guān)； 等效力（等效力矩）只是一個(gè)假想的力（力矩），并非作用于系統(tǒng)的所有外力的合力（外力矩的合力矩）；

5、等效質(zhì)量（等效轉(zhuǎn)動(dòng)慣量）也只是一個(gè)假想的質(zhì)量（或轉(zhuǎn)動(dòng)慣量），它并不是系統(tǒng)中各構(gòu)件的質(zhì)量（或轉(zhuǎn)動(dòng)慣量）的總和。,單自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析,力矩形式（微分形式）,2. 動(dòng)力學(xué)方程的形式,單自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析,與利用拉格朗日方程建立的動(dòng)力學(xué)方程一致,若 me 與 Je 為常數(shù)，則,單自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析,能量形式（積分形式）,若等效構(gòu)件為定軸轉(zhuǎn)動(dòng)構(gòu)件,且 均已知。,3. 動(dòng)力學(xué)方程的求解,單自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析,采用能量形式的動(dòng)力學(xué)方程,單自由度機(jī)械系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)分析,4 機(jī)械的速度波動(dòng)及其調(diào)節(jié),一、周期性速度波動(dòng)及其調(diào)節(jié),1. 周期性速度波動(dòng)產(chǎn)生的原因,勻速穩(wěn)定運(yùn)轉(zhuǎn) Je 為

6、常數(shù)且 Me 為零。 變速穩(wěn)定運(yùn)轉(zhuǎn) Je 、Me 均為等效構(gòu)件角位移的周 期性函數(shù)。,機(jī)械的速度波動(dòng)及其調(diào)節(jié),機(jī)械的速度波動(dòng)及其調(diào)節(jié),盈虧功,動(dòng)能增量,若Je、Me均為等效構(gòu)件角位移的周期性函數(shù)，則在其變化的公共周期內(nèi)，Med與Mer作功相等，機(jī)械的動(dòng)能增量為零。,經(jīng)過(guò)Je與Me變化的一個(gè)公共周期，等效構(gòu)件的角速度將恢復(fù)到原來(lái)的數(shù)值。因此，在穩(wěn)定運(yùn)轉(zhuǎn)階段，等效構(gòu)件的加速度將呈現(xiàn)周期性的波動(dòng)。,2. 速度波動(dòng)程度的衡量指標(biāo),機(jī)械的速度波動(dòng)及其調(diào)節(jié),速度波動(dòng)系數(shù),設(shè)計(jì)時(shí)必須保證,3. 周期性速度波動(dòng)的調(diào)節(jié)方法,機(jī)械的速度波動(dòng)及其調(diào)節(jié),所謂飛輪，就是一個(gè)具有較大轉(zhuǎn)動(dòng)慣量的盤狀零件。 當(dāng)系統(tǒng)出現(xiàn)盈功時(shí)

7、，它以動(dòng)能的形式將多余能量?jī)?chǔ)存起來(lái)，從而使等效構(gòu)件角速度上升的幅度減??；反之出現(xiàn)虧功時(shí)，飛輪又可釋放出其儲(chǔ)存的能量，使等效構(gòu)件角速度下降的幅度減小。 飛輪在系統(tǒng)中的作用相當(dāng)于一個(gè)容量較大的儲(chǔ)能器。,1. 非周期性速度波動(dòng)產(chǎn)生的原因,二、非周期性速度波動(dòng)及其調(diào)節(jié),機(jī)械的速度波動(dòng)及其調(diào)節(jié),若等效力矩呈非周期性變化，則機(jī)械的穩(wěn)定運(yùn)轉(zhuǎn)狀態(tài)將遭到破壞，此時(shí)出現(xiàn)的速度波動(dòng)稱為非周期性速度波動(dòng)。 多是由于生產(chǎn)阻力或驅(qū)動(dòng)力在運(yùn)轉(zhuǎn)過(guò)程中發(fā)生突變，使系統(tǒng)的輸入、輸出能量在較長(zhǎng)時(shí)間內(nèi)失衡造成的。,對(duì)于非周期性速度波動(dòng)，安裝飛輪不能達(dá)到調(diào)節(jié)目的，因?yàn)轱w輪的作用只是“吸收”和“釋放”能量，它既不能創(chuàng)造能量，也不能消耗能

8、量。,2. 非周期性速度波動(dòng)的調(diào)節(jié)方法,機(jī)械的速度波動(dòng)及其調(diào)節(jié),Med是 的函數(shù)且隨 增大而減小,具有自動(dòng)調(diào)節(jié)非周期性速度波動(dòng)的能力自調(diào)性。,無(wú)自調(diào)性或自調(diào)性較差的機(jī)械系統(tǒng),機(jī)械的速度波動(dòng)及其調(diào)節(jié),安裝調(diào)速器,5 飛輪設(shè)計(jì),一、Med與Mer均為等效構(gòu)件角位移的函數(shù),最大盈虧功,飛輪設(shè)計(jì),設(shè) Je 為常數(shù)，則 、 。,設(shè)飛輪的等效轉(zhuǎn)動(dòng)慣量為 JF ，則,安裝飛輪后，系統(tǒng)的速度波動(dòng)系數(shù)為,為使 ，必須,當(dāng) Wn 與 一定時(shí)，若增大 JF ， 將減小，可降低機(jī)械的 速度波動(dòng)程度。 若 取值很小，則JF 將很大。有限的JF ，不可能使 。 故不應(yīng)過(guò)分追求機(jī)械運(yùn)轉(zhuǎn)速度的均勻性，否則會(huì)導(dǎo)致飛輪 過(guò)于笨重

9、。 當(dāng) Wn 與 一定時(shí)， JF 與 的平方成反比。因此，為減 小飛輪的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量，最好將飛輪安裝在機(jī)械的高速軸上。,飛輪設(shè)計(jì),飛輪設(shè)計(jì),Wn 的求解,a)確定 與 出現(xiàn)的位置( 與 兩曲線的交點(diǎn)處)。 若 、 以 的函數(shù)表達(dá)式的形式給出，則可由 直接積分求得各交點(diǎn)處的 。 若 、 均以線圖或數(shù)值表格的形式給出，則可通過(guò) 計(jì)算 與 之間所包含的各塊面積來(lái)計(jì)算各交點(diǎn)處的盈 虧功 。,b)找到 、 及其所在位置后，即可求得 。,飛輪設(shè)計(jì),Wn 的求解,任取一點(diǎn)為起點(diǎn)，按一定的比例用矢量依次表示相應(yīng)位置處 Med 與 Mer 之間所包含的各塊面積。盈功為正，箭頭向上；虧功為負(fù)，箭頭向下。一個(gè)周期始末位置的動(dòng)能相等，能量指示圖的首尾應(yīng)在同一水平線上。顯然，系統(tǒng)在 b 點(diǎn)動(dòng)能最小，而在 c 點(diǎn)動(dòng)能最大；圖中折線最高、最低點(diǎn)的距離 Amax 所代表的盈虧功即為 Wn 。,能量指示圖,Mer,飛輪設(shè)計(jì),二、Med 為 的函數(shù)，Mer 為 的函數(shù),此類機(jī)械的 往往較大，安裝飛輪主要是為了解決機(jī)械的高峰負(fù)荷問(wèn)題。,可按