1、重要知識點回材料力學(xué)的一些基本一、4種變形形式：拉伸壓縮、剪切、扭轉(zhuǎn)、彎二、變形固體的基本重要知識點回材料力學(xué)的一些基本一、4種變形形式：拉伸壓縮、剪切、扭轉(zhuǎn)、彎二、變形固體的基本假設(shè)：連續(xù)性、均勻性、各向同性小變形原三、應(yīng)力與應(yīng)變：正應(yīng)力與切應(yīng)力，線應(yīng)變與角應(yīng)1、本構(gòu)方程（強(qiáng)度 M , M AAWEIw2、本構(gòu)方程（剛度M(x)dx dxx12l FNT180EI M( x)dxGI 重要的知識點 、強(qiáng)度校核驗證不等式是否成max F 重要的知識點 、強(qiáng)度校核驗證不等式是否成max F AbsAA 180max W、截面尺寸設(shè)計計算最小截面尺幾何性質(zhì) 、確荷載：計算最大（1）本構(gòu)方（1）本構(gòu)

2、方程（2）如需要變形，則可以列廣1、彎曲正應(yīng)力和正應(yīng)力強(qiáng)1、彎曲正應(yīng)力和正應(yīng)力強(qiáng)度條件彎曲2、彎曲剪應(yīng)力和剪應(yīng)力強(qiáng)度條件3、梁的4、彎曲中心的概念掌握橫截面上正應(yīng)力的分布規(guī)律及其計算公式，明確彎曲正應(yīng)力公式的熟悉工程上常用截面的軸慣性矩、抗彎截面系數(shù)的計算公式；熟悉中性了解梁的合理截面形狀，了中心的概彎曲1、梁的撓度2、積分法計算3、用疊加法求上次課程熟悉列出 曲線近似微分方用積分法求解梁的位移時，能正確寫出梁的邊界條件和連續(xù)條件利用 簡單荷載下的變位結(jié)5.1軸向拉 5.2剪5.1軸向拉 5.2剪 5.3扭 5.4截面圖形的幾何性學(xué)1、應(yīng)力狀態(tài)4、一點的最大最大5 5.7組合變6本節(jié)課（一）應(yīng)

3、力狀態(tài)分本節(jié)課（一）應(yīng)力狀態(tài)分了解一點應(yīng)力狀態(tài)的最大了解各向同性材料的克定法、一定（二）強(qiáng)度理熟悉材料的兩種破壞形論的強(qiáng)度條用范1、彎曲正應(yīng)力和正應(yīng)力強(qiáng)1、彎曲正應(yīng)力和正應(yīng)力強(qiáng)度條件彎曲2、彎曲剪應(yīng)力和剪應(yīng)力強(qiáng)度條件3、梁的4、彎曲中心的概念掌握橫截面上正應(yīng)力的分布規(guī)律及其計算公式，明確彎曲正應(yīng)力公式的熟悉工程上常用截面的軸慣性矩、抗彎截面系數(shù)的計算公式；熟悉中性了解梁的合理截面形狀，了中心的概彎曲1、梁的撓度2、積分法計算3、用疊加法求上次課程熟悉列出 曲線近似微分方用積分法求解梁的位移時，能正確寫出梁的邊界條件和連續(xù)條件利用 簡單荷載下的變位結(jié)5.1 5.2剪 5.3扭轉(zhuǎn) 5.4截5.1

4、5.2剪 5.3扭轉(zhuǎn) 5.4截面圖形的幾何性質(zhì)學(xué)1、應(yīng)力狀2、平面應(yīng)力狀態(tài)分析法3、平面應(yīng)力狀態(tài)分析的應(yīng)力圓法4、一點的最大正力和最大彎 5.7組合變 5.8壓桿穩(wěn)5、廣6、強(qiáng)度定本節(jié)法定本節(jié)法定5.6.1一、前邊幾個問5.6.1一、前邊幾個問題的回顧以前研究過簡單拉壓、扭轉(zhuǎn)和平面彎曲變形，并掌扭轉(zhuǎn)桿任意截面上都存在應(yīng)力，但橫截面上僅存在對于強(qiáng)度條件max，僅適用于單向拉伸。對于強(qiáng)度條件max ，僅適用于純剪切。應(yīng)用強(qiáng)度校核公式就可直接判定桿件的強(qiáng)度。但此判定的點都是只有一個應(yīng)力，而另一個應(yīng)力為零第439如果點的某一個截面上正應(yīng)力和切如果點的某一個截面上正應(yīng)力和切應(yīng)力都存在，有的強(qiáng)度條件還適用

5、么? 如果不適用，用什么方法研究該點上的應(yīng)力？ 是否通過直接試驗的方法研究？：原有的強(qiáng)度條件不適用；也不能通過直接試驗的方法研究。因為它處于復(fù)雜應(yīng)力狀態(tài)，應(yīng)力的組合有無限多種可能。二、一點應(yīng)力狀態(tài)的描1.微元（又稱應(yīng)力單元體(1). 正六面體(2). 各邊長為無窮小各面應(yīng)力均勻分布用應(yīng)力單元體表示一點用應(yīng)力單元體表示一點應(yīng)力yxz用應(yīng)力單元體表示一點應(yīng)力y用應(yīng)力單元體表示一點應(yīng)力yxz用應(yīng)力單元體表示一點應(yīng)力yxx用應(yīng)力單元體表示一點應(yīng)力yxxz用應(yīng)力單元體表示一點應(yīng)力yxxz用應(yīng)力單元體表示一點應(yīng)力yxxz三、怎樣取微FytadtstsAx三、怎樣取微FytadtstsAxcbz四、平面應(yīng)力

6、狀態(tài)的應(yīng)力分析 主應(yīng)1 平面應(yīng)力狀態(tài)的一般四、平面應(yīng)力狀態(tài)的應(yīng)力分析 主應(yīng)1 平面應(yīng)力狀態(tài)的一般情2、斜截面上的已知如下圖a（或圖b）所示的一平面應(yīng)力狀態(tài)：yynabdexxfcyz五、空間應(yīng)力狀態(tài)的y五、空間應(yīng)力狀態(tài)的yxxy圖中x平面有圖中y平面有,xyx圖中 平面有,zzz在切應(yīng)力的下標(biāo)中，第一個表示所在平面，第二個應(yīng)力的方向空間應(yīng)力狀態(tài)共有18個分量，然而，根據(jù)切應(yīng)力空間應(yīng)力狀態(tài)共有18個分量，然而，根據(jù)切應(yīng)力等定理可知，獨立的分量只有6個，xyzxyyz可以證明，對上述應(yīng)力狀態(tài)一定可找到一個單元體其三對相互垂直的面都是主平面，其上應(yīng)力分別為1,2該單元體稱為主單元體單向應(yīng)力狀態(tài)：只有

7、一個主應(yīng)力不等于零空間應(yīng)力狀態(tài)共有18個分量，然而，根據(jù)切應(yīng)力互等定理可知，獨立的分量只有6個，即：x空間應(yīng)力狀態(tài)共有18個分量，然而，根據(jù)切應(yīng)力互等定理可知，獨立的分量只有6個，即：xyzxyyz可以證明，對上述應(yīng)力狀態(tài)一定可找到一個單元體，其三對相互垂直的面都是主平面，其上應(yīng)力分別為：1,2該單元體稱為主單元體空間（三向）應(yīng)力狀態(tài)：三個主應(yīng)力都不等于零；平面（二向）應(yīng)力狀態(tài)：兩個主應(yīng)力不等于零；單向（單向）應(yīng)力狀態(tài)：只有一個主應(yīng)力不等于零。一、斜截面上的法已知如下圖a（或圖b）所示的一平面應(yīng)力狀態(tài)：yy一、斜截面上的法已知如下圖a（或圖b）所示的一平面應(yīng)力狀態(tài)：yynabdexxxfcyz

8、可由截面法求與前、后兩平面垂直的斜截面上應(yīng)力。如應(yīng)力的正負(fù)和斜截面夾角的符號規(guī)定：正應(yīng)力應(yīng)力的正負(fù)和斜截面夾角的符號規(guī)定：正應(yīng)力拉為正切應(yīng)力使單元體產(chǎn)生順時針旋轉(zhuǎn)趨勢為正；反之為負(fù)對角，x軸逆時針旋轉(zhuǎn)這一角度而與斜截面外法線重合，其值為正；反之為負(fù)（到角的概念）取下圖（c）所示分離體進(jìn)行分析。圖（c）中所示斜截面上應(yīng)力和斜截面夾角均為正。enbftn0dAxdAcossinn0dAxdAcossin xdAcosdAsincos dAsinsin yyt 0 dAxdAcossin xdAcosdAsincos dAsinsin yy其中dA為斜截面ef的面由，任一斜截面上的應(yīng)力分量為x x

9、cos2sinx22二、主平面與主1、主平面二、主平面與主1、主平面切應(yīng)力等于一般情況下，一點處有三個主平面，且互相垂直。2、主應(yīng)力主平面上的一點處一般有三個主應(yīng)力，記為1排列1 2 33。按代數(shù)x tan2 二、主平面與主1、主平面切應(yīng)力等于一般情況下，一點處有三二、主平面與主1、主平面切應(yīng)力等于一般情況下，一點處有三個主平面，且互相垂直。2、主應(yīng)力主平面上的一點處一般有三個主應(yīng)力，記為3。按代數(shù)排列1x tan2 d sin2cos2 xyx tan2 二、主平面與主1、主平面切應(yīng)力等于零的平面一般情況下，一二、主平面與主1、主平面切應(yīng)力等于零的平面一般情況下，一點處有三個主平面，且互相垂

10、直。2、主應(yīng)力主平面上的正應(yīng)力一點處一般有三個主應(yīng)力，記為3。按代數(shù)排列1x tan2 d sin2cos2 xyx tan2 主平面的主應(yīng)力1、應(yīng)力圓由以1、應(yīng)力圓由以下兩公式變1、應(yīng)力圓由以下兩公1、應(yīng)力圓由以下兩公式變1、應(yīng)力圓由以下兩公式變1、應(yīng)力圓由以下兩公式變應(yīng)力-一點應(yīng)力狀態(tài)的另一種表示第一應(yīng)力-一點應(yīng)力狀態(tài)的另一種表示第一第二2RCOx y21 22主應(yīng)1 22主應(yīng)23 220(主平面定義2主方tan xy2 主應(yīng)力排面內(nèi) 面內(nèi)最大切應(yīng)力。與主平面夾角4c考慮圖a所示主單元體中斜截ab的應(yīng)力對與 平行的斜截c考慮圖a所示主單元體中斜截ab的應(yīng)力對與 平行的斜截3由圖可知，該面上

11、應(yīng)力、3無關(guān)，由1、2來確定應(yīng)力同理：和2平行的斜截面上應(yīng)力與2無關(guān)，由1、3的應(yīng)力圓確定；和1平行的斜截面上應(yīng)力與1無關(guān)，進(jìn)一步研究表明，一般斜截面面上應(yīng)力位于圖c所示的陰影部分313x因為BD3所以，由1、3的應(yīng)力AO最大， max作用點位于該圓上，且x因為BD3所以，由1、3的應(yīng)力AO最大， max作用點位于該圓上，且有1 2max作用面為與2平行，與1或3成5角的斜截1作用面上，0注意1、各向同性材料的廣1）單向應(yīng)力狀態(tài)定1、各向同性材料的廣1）單向應(yīng)力狀態(tài)定 E時x橫向線應(yīng)yzEE1、各向同性材料的廣1）單向應(yīng)力狀定 E時x橫向線1、各向同性材料的廣1）單向應(yīng)力狀定 E時x橫向線應(yīng)y

12、zEE2）純剪應(yīng) 時PxG3）空間應(yīng)力狀y對圖示空間應(yīng)力狀六個應(yīng)力分量3）空間應(yīng)力狀y對圖示空間應(yīng)力狀六個應(yīng)力分量xx,y, z,xy, yz, xz正負(fù)號規(guī)定：正應(yīng)力分量同前，拉為正、壓為負(fù)；切應(yīng)力分量重定，正面（外法線與坐標(biāo)軸指向一致）上切應(yīng)力矢與坐標(biāo)軸正向一致或上切應(yīng)力矢與坐標(biāo)軸負(fù)向一致時，切應(yīng)力為正，反之為負(fù)yzxyyz對應(yīng)的六個應(yīng)變分量,x正負(fù)號規(guī)定：線應(yīng)變分量以伸長正、縮短為負(fù)；切應(yīng)正負(fù)號規(guī)定：線應(yīng)變分量以伸長正、縮短為負(fù)；切應(yīng)對各向同性材料彈性、小變形條件下，正應(yīng)力引起線應(yīng)變，切應(yīng)力只引起切應(yīng)變，應(yīng)力分量和應(yīng)變分量的關(guān)系可由疊加原理求得：三個正應(yīng)力分量單獨作用時，x方向的線應(yīng)變?yōu)?/p>

13、xxEyxEzxE則：1 xxyzE 1 則：1 xxyzE 1 同：yyxzE 1 zzxyE對切應(yīng)力分量與切應(yīng)變的關(guān)系，有：GGG上述六個關(guān)系式即為空間應(yīng)力狀態(tài)下，線彈性和小形條件下各向同性材料的廣定律對平上述六個關(guān)系式即為空間應(yīng)力狀態(tài)下，線彈性和小形條件下各向同性材料的廣定律對平面應(yīng)力狀態(tài)：設(shè)z=0，xz=0，yz=0 1 1 xxyyyxEE1G zxyE而且各向同性材EG 21若用主應(yīng)力和主應(yīng)變來表示廣定律，有 1 1123E1132E 若用主應(yīng)力和主應(yīng)變來表示廣定律，有 1 1123E1132E 1 二向3312E 1 112E 0, 設(shè) 1 3 221E123E可見，即使3 =0

14、，但為了建立空間應(yīng)力狀態(tài)下材料的強(qiáng)度條件，需要尋求導(dǎo)致材料破壞的規(guī)律，即研究強(qiáng)度理論。由材料在拉伸、壓縮以及扭轉(zhuǎn)等試驗中發(fā)生的破壞現(xiàn)象，發(fā)現(xiàn)材料破壞的基本形式有兩種類型：一類是在沒有明顯的塑性變形情況下突然斷裂，稱為脆性斷裂。如鑄鐵試樣在拉伸時沿橫截面的斷裂和鑄鐵圓試樣在扭轉(zhuǎn)時沿斜截面的斷裂都屬于這種類型。為了建立空間應(yīng)力狀態(tài)下材料的強(qiáng)度條件，需要尋求導(dǎo)致材料破壞的規(guī)律，即研究強(qiáng)度理論。由材料在拉伸、壓縮以及扭轉(zhuǎn)等試驗中發(fā)生的破壞現(xiàn)象，發(fā)現(xiàn)材料破壞的基本形式有兩種類型：一類是在沒有明顯的塑性變形情況下突然斷裂，稱為脆性斷裂。如鑄鐵試樣在拉伸時沿橫截面的斷裂和鑄鐵圓試樣在扭轉(zhuǎn)時沿斜截面的斷裂都屬

15、于這種類型。工作能力，稱為塑性屈服。如低碳鋼試樣在拉伸(壓縮)或扭轉(zhuǎn)長期以來，通過長期以來，通過生產(chǎn)實踐和科學(xué)研究對這兩類破壞在工程中常用的四個強(qiáng)度理論的假設(shè)，下面主要介一、最大拉應(yīng)力最大拉應(yīng)力理論一、最大拉應(yīng)力最大拉應(yīng)力理論也稱為第一強(qiáng)度理論。這一理論的假是：最大拉應(yīng)力是引起材料脆斷破壞。也就是認(rèn)為論在什么樣的應(yīng)力狀態(tài)下，只要構(gòu)件內(nèi)一點處的三個主應(yīng)中最大的拉應(yīng)力，達(dá)到材料的極限應(yīng)力u，材料就發(fā)生脆性 u建立的強(qiáng)度條1 二、最大伸長線應(yīng)變理論最大伸長線應(yīng)變理二、最大伸長線應(yīng)變理論最大伸長線應(yīng)變理論也稱為第二強(qiáng)度理論設(shè)：最大伸長線應(yīng)變是引起材料脆性斷裂，也就是認(rèn)不論在什么樣的應(yīng)力狀態(tài)下，只要構(gòu)件

16、內(nèi)一點處應(yīng)變達(dá)到了材料的極限值，材料就會發(fā)生脆斷破壞。同理，材料的極限值同樣可通過單軸拉伸試樣發(fā)生脆性斷裂的試驗來確定。如果這種材料直到發(fā)生脆性斷裂時都可近似地看作線彈性，即服定律，式就是單軸拉伸試樣在拉斷時其橫截面上的正應(yīng)力。于是，按照這一強(qiáng)度理論脆性斷裂的判據(jù)由廣定律公彈性范圍內(nèi)工作的構(gòu)件，處于復(fù)雜應(yīng)應(yīng)力狀態(tài)下一點處的最大伸長線應(yīng)變?yōu)?由廣定律公彈性范圍內(nèi)工作的構(gòu)件，處于復(fù)雜應(yīng)應(yīng)力狀態(tài)下一點處的最大伸長線應(yīng)變?yōu)? 1123經(jīng)變換123在以上分析了廣定律，所以，按照這一度理論所建立的強(qiáng)度條件應(yīng)該只適用于以下情況，即構(gòu)件到發(fā)生脆斷前都應(yīng)服定律。必須注意，在式上右邊用的許用應(yīng)力是材料在單軸拉伸時

17、發(fā)生脆性斷裂的許用拉實驗表明，實驗表明，這一理論與石料、混凝土等脆性材料在壓縮時縱向開裂的現(xiàn)象是一致的。這一理論考慮了其余兩個主應(yīng)力對材料強(qiáng)度的影響，在形式上較最大拉應(yīng)力理論更為完善。但實際上并不一定總是合理的，如在二軸或三軸受拉情況下，按這一理論反比單軸受拉時不易斷裂，顯然與實際情況并不相符。一般得說，最大拉應(yīng)力理論適用于脆性材料以拉應(yīng)力為主的情況，最大伸長線應(yīng)變理論適用于壓應(yīng)力為主的情況。由于這一理論在應(yīng)用上不如最大拉應(yīng)力理論簡便，故在工程實踐中應(yīng)用較少，但在某些工業(yè)部門(如在 筒設(shè)計中)應(yīng)用較為廣泛。為破壞標(biāo)志的，其中包括最大切應(yīng)力理論為破壞標(biāo)志的，其中包括最大切應(yīng)力理論和形狀改變能密度

18、理論。這些理論都是從9世紀(jì)末葉以來，隨著工程中大量使用像低碳鋼一類塑性材料，并對材料發(fā)生塑性變形的物理本質(zhì)有了較多認(rèn)識后，先后提出和推廣應(yīng)用的。三、最大切應(yīng)力最大切應(yīng)力理論又稱為第三強(qiáng)度理論。這一理論的假設(shè)是大切應(yīng)力是引起材料塑性屈服的，也就是認(rèn)為不論在什么樣的應(yīng)力狀態(tài)下，只要構(gòu)件內(nèi)一點處的最大切應(yīng)力達(dá)到了材料屈服時的極限值，該點處的材料就會發(fā)生屈服。至于材料屈服時切應(yīng)力的極限值，同樣可以通過單軸拉伸試樣發(fā)生屈服的試驗來確定。對于像低碳鋼一類的塑性材料，在單軸拉伸試驗時材料就是沿最大切應(yīng)力所在的45斜截面發(fā)生滑移而出現(xiàn)明顯的屈服現(xiàn)象的。這時試樣在橫截面上的正應(yīng)力就是材料的屈服極限于是，對于這一

19、類材料屈服時切應(yīng)力的極限值為su2所以，按照這一于是，對于這一類材料屈服時切應(yīng)力的極限值為su2所以，按照這一強(qiáng)度理論u213通過轉(zhuǎn)換得強(qiáng)度條件式為應(yīng)該，在上式右邊采用了材料在單軸拉伸時的許應(yīng)力，這只對于在單軸拉伸時發(fā)生屈服的材料才適用。像鑄、大理石這一類脆性材料，不可能通過單軸拉伸試驗得到材料屈服時的極限值，因此，對于這類材料在三軸不等值壓縮的應(yīng)力狀態(tài)下，以上式作為強(qiáng)度條件時，該式右邊的許用應(yīng)力就不能理解為材料在單軸拉伸時的許用拉應(yīng)力。四、形狀改變能密度理論形狀改變能密度四、形狀改變能密度理論形狀改變能密度理論通常也稱為第四強(qiáng)度理論。這一理論的假設(shè)是：形狀改變能密度是引起材，也就為不論在什么

20、樣的應(yīng)力狀態(tài)下，只要構(gòu)件內(nèi)一點處的形狀改變能密度達(dá)到了材料的極限值，該點處的材料就會發(fā)生塑性屈服。對于像低碳鋼一類的塑性材料，因為在拉伸試驗時當(dāng)正應(yīng)力達(dá)到屈服值時就出現(xiàn)明顯的屈服現(xiàn)象，故可通過拉伸試驗來確定材料的形狀改變能密度極限值。為此，可利用下式根據(jù)這一強(qiáng)度的觀點經(jīng)過轉(zhuǎn)換運算得到強(qiáng)1,2,是構(gòu)點的同理，上式右邊采用材料在單軸同理，上式右邊采用材料在單軸拉伸時的許用拉應(yīng)力，因而，只對于在單軸拉伸時發(fā)生屈服的材料才適用。試驗表明，在平面應(yīng)力狀態(tài)下，一般的說，形狀改變能密度理論較最大切應(yīng)力理論更符合試驗。五、r寫 r是根據(jù)不同強(qiáng)度理論所點處三個主應(yīng)的某些組合。從式的形式上來看，這種主應(yīng)力的組合和

21、單軸拉伸時的拉應(yīng)力在安全程度上是相當(dāng)?shù)膔 常稱為相當(dāng)應(yīng)力。號表示四種強(qiáng)度理論的表達(dá)式如下r1(最大拉應(yīng)r1(最大拉應(yīng)力理論（最大伸長線應(yīng)變理論(最大切應(yīng)力理論12 31rr4 1(12)2(23)2 (3 1)22(形狀改變能密六、平面應(yīng)力狀態(tài)已知：和，試寫出最大六、平面應(yīng)力狀態(tài)已知：和，試寫出最大解：首先確定主2 2 23最大24最大241 3 形狀改變能密度理論的相當(dāng)= 23七、各種強(qiáng)度理論的應(yīng)用七、各種強(qiáng)度理論的應(yīng)用理論的建立都需經(jīng)受實驗與實踐的檢驗。強(qiáng)度理論著眼于料的破壞規(guī)律，試驗表明，不同材料的破可能不同而同一種材料在不同的應(yīng)力狀態(tài)下也可能具有不同的破壞素。例如，環(huán)形深切槽的低碳鋼試

22、樣，在單軸拉伸根據(jù)試驗資料根據(jù)試驗資料，各種強(qiáng)度理論應(yīng)用范圍如下1. 僅適用于常溫、靜載條件下的均勻、連續(xù)、各向同性的材不論塑性或脆性材料，在三向拉應(yīng)力狀態(tài)都發(fā)生脆性，宜采用第一強(qiáng)度理論不論塑性或脆性材料，在三向壓應(yīng)力狀態(tài)都發(fā)生屈服失，宜采用第四強(qiáng)度理論對塑性材料，除三向拉應(yīng)力狀態(tài)外都會發(fā)生屈服，宜采用第三或第四強(qiáng)度理論；對于脆性材料，在二向拉應(yīng)力狀態(tài)下宜采用第一強(qiáng)度理論例已知：鑄鐵態(tài)例已知：鑄鐵態(tài)。鑄鐵拉伸許用應(yīng)力。求：試校核該點（MPa （MPa x=10 y=max= 1=確定x x 確定x x 22 10 23 10 23 21122主應(yīng)力1主應(yīng)力129.28 2 3.723max=1

23、=29.28MPat=滿足學(xué)到了什么（一）應(yīng)力狀態(tài)分學(xué)到了什么（一）應(yīng)力狀態(tài)分了解一點應(yīng)力狀態(tài)的最大了解各向同性材料的克定法定（二）強(qiáng)度理熟悉材料的論的強(qiáng)度條用范本節(jié)知識點較多掌握的如何，點ABC希望大家全選O(_)O！有不明的及時通知老師，下節(jié)課會進(jìn)課程5.1軸向拉 課程5.1軸向拉 5.2剪 5.3扭 5.4截面圖形的幾何性學(xué)概組 5.6應(yīng)力狀態(tài)分析和強(qiáng)度理家庭家庭方式最好？（ ）】【家庭2、在等直梁平面彎曲的撓曲線上，曲率最大值發(fā)生在下面哪項的截面上？（）（A）家庭2、在等直梁平面彎曲的撓曲線上，曲率最大值發(fā)生在下面哪項的截面上？（）（A）（C）（B）（D）】【家庭3、矩形截彎曲時，在家庭3、矩形截彎曲時，在