第四章黏性流體的一維流動一、本章的教學(xué)目的及基本要求二．本章各節(jié)的教學(xué)內(nèi)容及分鐘分配三、本章教學(xué)內(nèi)容的重點和難點四、本章教學(xué)內(nèi)容的深化和拓寬應(yīng)用，恒定總流動量方程在實際工程中的應(yīng)用，恒定平面勢流的實五、本章教學(xué)方式（手段）及教學(xué)過程中應(yīng)注意的問題教學(xué)方式：講授——提問——講授——習(xí)題課—六、本章的主要參考書目七、本章教學(xué)方式（手段）及教學(xué)過程中應(yīng)注意的問題教學(xué)方式：講授——提問——講授——習(xí)題—六、本章的思考題和習(xí)題一、包含教材章節(jié)二、本單元教學(xué)內(nèi)容（具體到各知識點）三、本單元的教學(xué)方式（手段）四、本單元師生活動設(shè)計五、本單元的講課提綱、板書設(shè)計（電子教案）六、本單元的作業(yè)布置七、課后總結(jié)一、包含教材章節(jié)二、本單元教學(xué)內(nèi)容（具體到各知識點）三、本單元的教學(xué)方式（手段）四、本單元師生活動設(shè)計五、本單元的講課提綱、板書設(shè)計（電子教案）六、本單元的作業(yè)布置一、包含教材章節(jié)二、本單元教學(xué)內(nèi)容（具體到各知識點）2）由時均速度引出湍流流動的時均速度結(jié)構(gòu)，著重介紹據(jù)雷諾數(shù)大小說明水力光滑流動、水力粗糙流動是湍流流動的兩種三、本單元的教學(xué)方式（手段）四、本單元師生活動設(shè)計五、本單元的講課提綱、板書設(shè)計（電子教案）六、本單元的作業(yè)布置一、包含教材章節(jié)二、本單元教學(xué)內(nèi)容（具體到各知識點）例題與課堂練習(xí)三、本單元的教學(xué)方式（手段）四、本單元師生活動設(shè)計五、本單元的講課提綱、板書設(shè)計（電子教案）六、本單元的作業(yè)布置一、包含教材章節(jié)二、本單元教學(xué)內(nèi)容（具體到各知識點）三、本單元的教學(xué)方式（手段）四、本單元師生活動設(shè)計五、本單元的講課提綱、板書設(shè)計（電子教案）六、本單元的作業(yè)布置七、課后總結(jié)一、包含教材章節(jié)二、本單元教學(xué)內(nèi)容（具體到各知識點）三、本單元的教學(xué)方式（手段）四、本單元師生活動設(shè)計：五、本單元的講課提綱、板書設(shè)計（電子教案）六、本單元的作業(yè)布置七、課后總結(jié)第四章粘性流體的一維流動l4.1粘性流體總流的伯努里方程一、粘性流體微元流束的伯努里方程能，因而流體微團(tuán)在流動過程中，其總機(jī)械稱為水頭損失則粘性流體微元流束的伯努里方程為實際總水頭線沿微元流束下降，而靜水頭線則隨流束的形狀上升或下降。1、總流有效截面上各點的z+=常數(shù)的條件有效截面附近處是緩變流動它滿足下列兩個條件：2、粘性流體總流的伯努里方程表達(dá)式w表示總流有效截面1和有效截面2之間的平均單位重量流體的能量損失后如不加特別說明，都假定a=1，并以V代表平均流速。而對于圓管層流流動a=2。于兩個有效截面之間是否是緩變流則無關(guān)系。如同粘性流體沿微元流束的流動情況一樣，為了克服流動阻力，總流的總機(jī)械能即實際總水頭線也是沿流線方向逐漸減少的，如圖4一3三、例題講解l4.2流體流動的狀態(tài)粘性流體的流動存在著兩種不同的流型，即層流（laminarflow一、雷諾實驗2、實驗結(jié)論：①當(dāng)流速大于上臨界流速時為紊流；當(dāng)流速小于下臨界流速時為層流；當(dāng)流速介于不過實踐證明，是紊流的可能性更多些。②在相同的玻璃管徑下用不同的液體進(jìn)行實驗，所測得的臨界流速也不同，粘性大的液體二、雷諾數(shù)（Reynoldsnumber)即下臨界雷諾數(shù)Re。作為判別流動狀態(tài)是層流或4、雷諾數(shù)的形式(流體在任意形狀截面的管道中流動時)對于充滿流體的圓形管道（直徑為d）流動對非圓形管道，上臨界雷諾數(shù)和下臨界雷諾數(shù)為粘性流體流動時受到慣性力（inertiaforce）和粘性兩個力用量綱可分別表示為動便處于紊流狀態(tài)。三、能量損失與平均流速的關(guān)系c四、例題講解l4.3流體流動的能量損失與流動阻力響因素很復(fù)雜，通?？砂ㄕ承宰枇υ斐傻恼承該p失hf和一、沿程阻力與沿程損失單位重量流體的沿程損失稱為沿程水頭損失，以hf表示，單位體積流體的沿程損失，又在管道流動中時沿程損失可用下式求得本章第六節(jié)進(jìn)行討論；V―管道中有效截面上的平均流速，m/s。二、局部阻力與局部損失到阻礙，由于這種阻礙是發(fā)生在局部的急變流動區(qū)段，所以稱為局部阻力（minorresis-在管道流動中局部損失可用下式求得三、總阻力與總能量損失于各段沿程損失和局部損失的總和，即上述公式稱為能量損失的疊加原理。l4.4圓管中流體的層流流動體在等直徑圓管中作定常層流流動時，在其有效截面上切應(yīng)力和流速的分布規(guī)律。一、數(shù)學(xué)模型二、速度分布表明在有效截面上各點的流速u與點所在的半徑r成二次拋物線關(guān)系，如圖4一11三、流量及平均流速通過圓管有效截面上的流量為中流體作層流流動時，