1、第三章 礦井通風(fēng)阻力 黑龍江科技大學(xué) 2012.31溫故而知新3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用上一章我們已經(jīng)解決的問題：1.描述空氣流動用到哪些參數(shù)？2.空氣流動的內(nèi)在原因是什么？3.如何描述空氣流動的基本規(guī)律？4.這些基本規(guī)律如何指導(dǎo)礦井通風(fēng)？本章需要解決的問題：1.空氣在井巷中流動的阻力是如何產(chǎn)生的？2.如何評價礦井通風(fēng)系統(tǒng)的通風(fēng)狀況？3.如何改善礦井通風(fēng)系統(tǒng)的通風(fēng)狀況？2本章主要內(nèi)容1 、井巷斷面上風(fēng)速分布-風(fēng)流流態(tài)-井巷斷面風(fēng)速分布2 、摩擦風(fēng)阻與阻力-摩擦阻力- 摩擦阻力系數(shù)- 摩擦風(fēng)

2、阻-阻力計算-阻力測定3 、局部風(fēng)阻與阻力-局部阻力及計算-阻力系數(shù)-局部風(fēng)阻4 、礦井總風(fēng)阻與礦井等積孔-阻力特性-礦井總風(fēng)阻-礦井等積孔5 、降低礦井通風(fēng)阻力措施6、通風(fēng)阻力的測量7、流體相似理論與應(yīng)用3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用33.1風(fēng)流的流動狀態(tài)井巷通風(fēng)阻力可分為兩類：摩擦阻力(也稱為沿程阻力)和局部阻力。 一、風(fēng)流流態(tài)1、管道流當(dāng)流速較低時，流體質(zhì)點互不混雜，沿著與管軸平行的方向作層狀運動，稱為層流(或滯流)。當(dāng)流速較大時，流體質(zhì)點的運動速度在大小和方向上都隨時發(fā)生變化，成為互相

3、混雜的紊亂流動，稱為紊流(或湍流)。 3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用4（）雷諾數(shù)Re 式中：平均流速v、管道直徑d和流體的運動粘性系數(shù) 。在實際工程計算中，為簡便起見，通常以Re=2000作為管道流動流態(tài)的判定準數(shù)，即： Re2000 層流 ，2000Re100000完全紊流。3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)5雷諾實驗 實驗裝置實驗方法通過調(diào)節(jié)閥門調(diào)節(jié)管內(nèi)流速，觀察和測定不同

4、流速下管內(nèi)流體流動形態(tài)及速度流量和阻力損失換用不同管徑的管道重復(fù)上述實驗換用不同流體介質(zhì)重復(fù)上述實驗水箱紅墨水測壓管閥門測試觀察管段針型管6（）當(dāng)量直徑 對于非圓形斷面的井巷，Re數(shù)中的管道直徑d應(yīng)以井巷斷面的當(dāng)量直徑de來表示： 因此，非圓形斷面井巷的雷諾數(shù)可用下式表示： 對于不同形狀的井巷斷面，其周長U與斷面積S的關(guān)系，可用下式表示： 式中：C斷面形狀系數(shù)：梯形C=4.16；三心拱C=3.85；半圓拱C=3.903 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)72、孔隙介質(zhì)流 在采空區(qū)和

5、煤層等多孔介質(zhì)中風(fēng)流的流態(tài)判別準數(shù)為： 式中：K冒落帶滲流系數(shù)，m2； l濾流帶粗糙度系數(shù)，m。 層流，Re0.25； 紊流，Re2.5； 過渡流 0.25Re，砂粒凸起高度幾乎全暴露在紊流核心中，故Re對值的影響極小，略去不計，相對糙度成為的唯一影響因素。故在該區(qū)段，與Re無關(guān)，而只與相對糙度有關(guān)。摩擦阻力與流速平方成正比，故稱為阻力平方區(qū)，尼古拉茲公式：3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用172層流摩擦阻力當(dāng)流體在圓形管道中作層流流動時，從理論上可以導(dǎo)出摩擦阻力計算式： = 可得圓管層流時的沿程

6、阻力系數(shù)：古拉茲實驗所得到的層流時與Re的關(guān)系，與理論分析得到的關(guān)系完全相同，理論與實驗的正確性得到相互的驗證。層流摩擦阻力和平均流速的一次方成正比。3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.2 摩擦阻力183、紊流摩擦阻力 對于紊流運動，=f (Re，k/r)，關(guān)系比較復(fù)雜。用當(dāng)量直徑de=4S/U代替d，代入阻力通式，則得到紊流狀態(tài)下井巷的摩擦阻力計算式：3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.2 摩擦

7、阻力19二、摩擦阻力系數(shù)與摩擦風(fēng)阻1摩擦阻力系數(shù)礦井中大多數(shù)通風(fēng)井巷風(fēng)流的Re值已進入阻力平方區(qū)，值只與相對糙度有關(guān)，對于幾何尺寸和支護已定型的井巷，相對糙度一定，則可視為定值；在標準狀態(tài)下空氣密度=1.2kg/m3。 對上式， 令：稱為摩擦阻力系數(shù)，單位為 kg/m3 或 N.s2/m4。 則得到紊流狀態(tài)下井巷的摩擦阻力計算式寫為： 3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.2 摩擦阻力20標準摩擦阻力系數(shù)：通過大量實驗和實測所得的、在標準狀態(tài)（0=1.2kg/m3）條件下的井巷的摩擦阻力系數(shù)，即所

8、謂標準值0值，當(dāng)井巷中空氣密度1.2kg/m3時，其值應(yīng)按下式修正：3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.2 摩擦阻力212摩擦風(fēng)阻Rf對于已給定的井巷，L、U、S都為已知數(shù)，故可把上式中的、L、U、S 歸結(jié)為一個參數(shù)Rf： Rf 稱為巷道的摩擦風(fēng)阻，其單位為：kg/m7 或 N.s2/m8。在正常條件下當(dāng)某一段井巷中的空氣密度一般變化不大時，可將R f 看作是反映井巷幾何特征的參數(shù)。則得到紊流狀態(tài)下井巷的摩擦阻力計算式寫為：此式就是完全紊流(進入阻力平方區(qū))下的摩擦阻力定律。3.2 摩擦阻力3

9、礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用22三、井巷摩擦阻力計算方法新建礦井：查表得0 Rf hf 生產(chǎn)礦井：hf Rf 0 3.2 摩擦阻力3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用23例題：某設(shè)計巷道為梯形斷面，S=8m2，L=1000m，采用工字鋼棚支護，支架截面高度d0=14cm，縱口徑=5，計劃通過風(fēng)量Q=1200m3/min，預(yù)計巷道中空氣密度=1.25kg/m3，求該段巷道的通風(fēng)阻力。解 根據(jù)所給的d0、

10、S值，由附表3-4查得: 0 =284.21040.88=0.025Ns2/m4則：巷道實際摩擦阻力系數(shù)巷道摩擦風(fēng)阻巷道摩擦阻力3.2 摩擦阻力3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用24降低礦井通風(fēng)阻力，對保證礦井安全生產(chǎn)和提高經(jīng)濟效益具有重要意義降低井巷摩擦阻力措施1減小摩擦阻力系數(shù)。2保證有足夠大的井巷斷面。在其它參數(shù)不變時，井巷斷面擴大33%，Rf值可減少50%。3選用周長較小的井巷。在井巷斷面相同的條件下，圓形斷面的周長最小，拱形斷面次之，矩形、梯形斷面的周長較大。4減少巷道長度。5避免巷道內(nèi)

11、風(fēng)量過于集中。3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.2 摩擦阻力25由于井巷斷面、方向變化以及分岔或匯合等原因，使均勻流動在局部地區(qū)受到影響而破壞，從而引起風(fēng)流速度場分布變化和產(chǎn)生渦流等，造成風(fēng)流的能量損失，這種阻力稱為局部阻力。一、局部阻力及其計算和摩擦阻力類似，局部阻力hl一般也用動壓的倍數(shù)來表示：式中：局部阻力系數(shù)，無因次。計算局部阻力，關(guān)鍵是局部阻力系數(shù)確定，因v=Q/S,當(dāng)確定后，便可用 3.3 局部阻力3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和

12、特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用26幾種常見的局部阻力產(chǎn)生的類型：、突變紊流通過突變部分時，由于慣性作用，出現(xiàn)主流與邊壁脫離的現(xiàn)象，在主流與邊壁之間形成渦漩區(qū)，從而增加能量損失。、漸變主要是由于沿流動方向出現(xiàn)減速增壓現(xiàn)象，在邊壁附近產(chǎn)生渦漩。因為V hv p ，壓差的作用方向與流動方向相反，使邊壁附近，流速本來就小，趨于0, 在這些地方主流與邊壁面脫離，出現(xiàn)與主流相反的流動，出現(xiàn)渦漩。3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.3 局部阻力27、轉(zhuǎn)彎處 流體質(zhì)點在轉(zhuǎn)彎處受到離心力作用，在

13、外側(cè)出現(xiàn)減速增壓，出現(xiàn)渦漩。、分岔與會合 上述的綜合。 局部阻力的產(chǎn)生主要是與渦漩區(qū)有關(guān)，渦漩區(qū)愈大，能量損失愈多，局部阻力愈大。3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.3 局部阻力28二、局部阻力系數(shù)和局部風(fēng)阻(一) 局部阻力系數(shù)紊流局部阻力系數(shù)一般主要取決于局部阻力物的形狀，而邊壁的粗糙程度為次要因素。1突然擴大或式中： v1、v2分別為小斷面和大斷面的平均流速，m/s；S1、S2分別為小斷面和大斷面的面積，m；m空氣平均密度，kg/m3。對于粗糙度較大的井巷，可進行修正 3 礦井通風(fēng)阻力3.1

14、風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.3 局部阻力292突然縮小對應(yīng)于小斷面的動壓 ，值可按下式計算： 考慮到巷道粗糙度的影響：3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.3 局部阻力303逐漸擴大逐漸擴大的局部阻力比突然擴大小得多，其能量損失可認為由摩擦損失和擴張損失兩部分組成。當(dāng)20時，漸擴段的局部阻力系數(shù)可用下式求算：式中 風(fēng)道的摩擦阻力系數(shù)，Ns2/m4； n風(fēng)道大、小斷面積之比，即21； 擴張角。3 礦井通風(fēng)阻力3.1

15、風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.3 局部阻力314轉(zhuǎn)彎巷道轉(zhuǎn)彎時的局部阻力系數(shù)(考慮巷道粗糙程度)可按下式計算：當(dāng)巷高與巷寬之比H/b=0.21.0 時， 當(dāng) H/b=12.5 時式中 0假定邊壁完全光滑時，90轉(zhuǎn)彎的局部阻力系數(shù)； 巷道的摩擦阻力系數(shù)，N.s2/m4； 巷道轉(zhuǎn)彎角度影響系數(shù)。3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.3 局部阻力323 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通

16、風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.3 局部阻力333.3 局部阻力5風(fēng)流分叉與匯合1) 風(fēng)流分叉 典型的分叉巷道如圖所示，12段的局部阻力hl2和13段的局部阻力hl3分別用下式計算：231233 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用342) 風(fēng)流匯合 如圖所示，13段和23段的局部阻力hl3、hl23分別按下式計算：式中：3.3 局部阻力123 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用

17、35(二) 局部風(fēng)阻在局部阻力計算式中，令 ， 則有： 式中Rl稱為局部風(fēng)阻，其單位為N.s2/m8或kg/m7。此式表明，在紊流條件下局部阻力也與風(fēng)量的平方成正比3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.3 局部阻力363 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.3 局部阻力 各種巷道突然增大與突然縮小的S1S2V1S1S2V1S1/S210.90.80.70.60.50.40.30.20.10.01000.

18、010.040.090.160.250.360.490.640.810.981.000.050.100.150.200.250.300.350.400.450.50373.3 局部阻力 其它幾種局部阻力的 值V1V1DR=0.1DV1V1bbV1bbR1V1bbR1R2V2V1V3S1S3S2V21V1V3V3V2V1V2V1V3V2V3V1V10.60.10.2有導(dǎo)風(fēng)板0.2無導(dǎo)風(fēng)板1.40.75，當(dāng)R1=b/30.52，當(dāng)R1=2b/30.6，當(dāng)R1=b/3， R2=2b/30.3，當(dāng)R1=2b/3， R2=17b/103.6當(dāng)S2=S3，V2=V3時2.0當(dāng)風(fēng)速為V2時1.0當(dāng)V1=V3

19、時1.5當(dāng)風(fēng)速為V2時1.5當(dāng)風(fēng)速為V2時1.0當(dāng)風(fēng)速為V時38降低局部阻力措施盡量避免井巷斷面的突然擴大或突然縮小斷面大小懸殊的井巷，連接處斷面應(yīng)逐漸變化盡可能避免井巷直角轉(zhuǎn)彎或大于90的轉(zhuǎn)彎，拐彎處要做成斜面或者圓弧型，彎曲半徑盡量加大。還可設(shè)置導(dǎo)風(fēng)板。盡量避免風(fēng)流突然分叉或突然匯合。主要巷道內(nèi)不得隨意停放車輛、堆積木料等要加強礦井總回風(fēng)道的維護和管理，對冒頂、片幫和積水處要及時處理。3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.3 局部阻力39一、井巷阻力特性在紊流條件下，摩擦阻力和局部阻力均與風(fēng)量

20、的平方成正比。故可寫成一般形式：hRQ2 Pa 。對于特定井巷，R為定值。用縱坐標表示通風(fēng)阻力(或壓力)，橫坐標表示通過風(fēng)量，當(dāng)風(fēng)阻為R時，則每一風(fēng)量Qi值，便有一阻力hi值與之對應(yīng)，根據(jù)坐標點（Qi,hi）即可畫出一條拋物線。這條曲線就叫該井巷的阻力特性曲線。風(fēng)阻R越大，曲線越陡。QhR3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.4 通風(fēng)阻力定律和特性40二、礦井總風(fēng)阻從入風(fēng)井口到主要通風(fēng)機入口，把順序連接的各段井巷的通風(fēng)阻力累加起來，就得到礦井通風(fēng)總阻力hRm，這就是井巷通風(fēng)阻力的疊加原則。已知礦井

21、通風(fēng)總阻力hRm和礦井總風(fēng)量Q，即可求得礦井總風(fēng)阻： Rm是反映礦井通風(fēng)難易程度的一個指標。Rm越大，礦井通風(fēng)越困難；3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.4 通風(fēng)阻力定律和特性41三、礦井等積孔我國常用礦井等積孔作為衡量礦井通風(fēng)難易程度的指標。假定在無限空間有一薄壁，在薄壁上開一面積為A(m2)的孔口。當(dāng)孔口通過的風(fēng)量等于礦井風(fēng)量，且孔口兩側(cè)的風(fēng)壓差等于礦井通風(fēng)阻力時，則孔口面積A稱為該礦井的等積孔。AIIIP2v2P1v13 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通

22、風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.4 通風(fēng)阻力定律和特性42設(shè)風(fēng)流從I II，且無能量損失， 則有：得：風(fēng)流收縮處斷面面積A2與孔口面積A之比稱為收縮系數(shù)，由水力學(xué)可知，一般=0.65，故A2=0.65A。則v2=Q/A2=Q/0.65A，代入上式后并整理得：AIIIP2v2P1v13 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.4 通風(fēng)阻力定律和特性43取=1.2kg/m3，則： 因Rm=hm2，故有 由此可見，A是Rm的函數(shù)，故可以表示礦井通風(fēng)的難易程度。當(dāng)A，容易；A -

23、 2，中等；A困難。3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.4 通風(fēng)阻力定律和特性44例題3-7某礦井為中央式通風(fēng)系統(tǒng)，測得礦井通風(fēng)總阻力hRm=2800Pa，礦井總風(fēng)量Q=70m3/s，求礦井總風(fēng)阻Rm和等積孔A，評價其通風(fēng)難易程度。解 可知該礦通風(fēng)難易程度屬中等。3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.4 通風(fēng)阻力定律和特性451、對于多風(fēng)機工作的礦井，應(yīng)根據(jù)各主要通風(fēng)機工作系統(tǒng)的通風(fēng)阻力和風(fēng)量，分別

24、計算各主要通風(fēng)機所擔(dān)負系統(tǒng)的等積孔，進行分析評價。2、必須指出，表3-18所列衡量礦井通風(fēng)難易程度的等積孔值，是1873年繆爾格(Murgue)根據(jù)當(dāng)時的生產(chǎn)情況提出的3，一直沿用至今。由于現(xiàn)代的礦井規(guī)模、開采方法、機械化程度和通風(fēng)機能力等較以前已有很大的發(fā)展和提高，表中的數(shù)據(jù)對小型礦井還有一定的參考價值，對大型礦井或多風(fēng)機通風(fēng)系統(tǒng)的礦井，衡量通風(fēng)難易程度的指標還有待研究。3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.4 通風(fēng)阻力定律和特性463 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻

25、力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.4 通風(fēng)阻力定律和特性474通風(fēng)機的功率風(fēng)機輸出功率： Nt=HtQ10-3 Ns=HsQ10-3風(fēng)機輸入功率： N=Nt/t N=Ns/s電動機輸出功率： Nm=N/tr電動機輸入功率： Nm=Nm/m3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.4 通風(fēng)阻力定律和特性48巷道阻力測定內(nèi)容:風(fēng)阻測算測量摩擦阻力系數(shù)測量通風(fēng)阻力的分配情況3.5 通風(fēng)阻力測量3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻

26、力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用49一、巷道阻力測定1、壓差計法 用壓差計法測定通風(fēng)阻力的實質(zhì)是測量風(fēng)流兩點間的勢能差和動壓差，計算出兩測點間的通阻力。1）布置方式及連接方法z1z23.5 通風(fēng)阻力測量3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用50）阻力計算壓差計“”感受的壓力：壓差計“”感受的壓力：故壓差計所示測值：設(shè) 且與1、2斷面間巷道中空氣平均密度相等，則：式中：Z12為1、2斷面高差，h 值即為1、2兩斷面壓能與位能和的差值。根據(jù)能量方程，則1、2巷道段的通風(fēng)阻力hR12為：把壓差計放在1、2斷面之間，測值是否變化？3 礦井通風(fēng)阻力3.1風(fēng)流的流動狀態(tài)3.2摩擦阻力3.3局部阻力3.4通風(fēng)阻力定律和特性3.5通風(fēng)阻力測量3.6流體的相似理論與應(yīng)用3.5 通風(fēng)阻力測量512、氣壓計法由能量方程：hR12=(P1-P2)+(1v12/2- 2v22/2)+ m12gZ12用精密氣壓計分別測得1，2斷面的靜壓P1，P2用干濕球溫度計測得t1,t2,t1,t2,和1,2，進而計算1， 2用風(fēng)表測定1，2斷面的風(fēng)速v1,v2。m12為1，2斷面的平均密度，若高差不大，就用算術(shù)平均值，若高差