1、3.5方位角選擇、x、y、Z光軸、k、1、光軸(Z軸)和波矢量(光的傳播方向)之間的角度為。在與，k，2 o o e匹配方法相同的情況下，基本頻率光中o光的振動分量(垂直zok面的振動)和雙頻光中e光的振動分量(平行zok面的振動)滿足相位匹配條件，雙頻光最大。要最大化、m、3、octave，octave e-light的振動成分必須最大。選擇入射光e的入射方向。也就是說，選擇方位角(zok面與x軸之間的角度)以使p的e光振動分量最大。4，p和e定義了表示p和e之間方向關(guān)系的有效非線性系數(shù)，因為它們是張量關(guān)系，即張量。表示非線性極化速度對方向的投影。選擇合適的拐角后，有效非線性系數(shù)最大。也就是

2、說，倍頻是光。其他決策匹配方法驗證表中的有效非線性系數(shù)表達式，以獲得最大方位角。3.6頻率確定長度選擇，1，倍頻轉(zhuǎn)換效率，2，時，默認頻率光基本上將倍頻轉(zhuǎn)換為光源，此時l較長僅傳輸損耗。頻率不再增加。3，倍頻晶體長度具有最佳值。4，根據(jù)耦合波方程，(3.5-1)，倍頻對于光源：(3.5-1)為(3.5-2)，求解(3.5-2)，解決方案(3腔倍頻為什么，(1)倍頻與效率成正比，因此選擇較高的基本頻率功率密度，(2) q高功率脈沖激光的輸出鏡透射率t: 8090，腔外功率密度差異很小，為了簡單起見，將倍頻晶體放置在腔外。2 .確定位置：在激光腰部，(1)在基準(zhǔn)橫向(TEM00)情況下，腰帶上光斑

3、區(qū)域最小，功率密度最高，腰帶上呈平面波的近似，因此有利于位置匹配。(2)激光理論，發(fā)散角度與腰帶半徑之間的關(guān)系：小、大、晶體長度大于腰帶長度時，發(fā)射光線，破壞光束完全一致的狀態(tài)，梨效率下降，因此存在與之間的折衷點。3 .可以使用聚焦透鏡提高基本功率密度(1)，使用聚焦透鏡進一步提高聚焦功率。(2)一般使用望遠透鏡增加焦距，其倍頻與晶體長度一致。2，低功耗連續(xù)激光倍頻技術(shù)(共倍頻)，全反射鏡，YAG晶體，T100(0.53m) T0(1.06m)，聚焦鏡，雙頻晶體，0.53m，腔倍頻原因，連續(xù)激光，輸出鏡的透射率t: 1020，比腔功率密度大510倍，因此采用腔倍頻。2 .輸出鏡的選擇，在激光的

4、情況下，當(dāng)損失為最佳值10左右時，激光振動最強，最高的倍頻可以獲得光。因此，輸出鏡反射所有基本頻率，雙頻效率為10，基本頻率光振動最強。3 .浮標(biāo)起到偏壓的作用，(1)使基本頻率光偏振。(2)octave光輸出。3，腔內(nèi)雙向倍頻，全反射鏡，YAG晶體，T100(1.06m) T0(0.53m)，雙頻晶體，0.53m，長通濾波器，短端口雙向倍頻，倍頻光增強，2 .過濾器可以通過涂層實現(xiàn)，3 .向前和向后傳播的倍頻光必須在相同的位置，否則被抵消，倍頻調(diào)整晶體和兩個濾波器的距離，設(shè)計高精度的曹征系統(tǒng)。第四章劉濤散射效應(yīng)，第一節(jié)對焦散現(xiàn)象的概述，焦散，部分能量，偏離原始傳播方向，擴散到空間的其他任意方

5、向，這種現(xiàn)象稱為光散射。第二，焦散，1 .研究光的傳播規(guī)律，光與物質(zhì)相互作用的規(guī)律。2 .尋求媒體的組織、結(jié)構(gòu)、均勻性、狀態(tài)變化的手段。提供了一種產(chǎn)生強相干輻射的新方法，如劉濤拉曼散射激光器、劉濤自旋反轉(zhuǎn)拉曼激光器。第三，焦散的原因，表面：介質(zhì)的光學(xué)不均勻性，即光學(xué)常數(shù)(折射率)的不均勻性。本質(zhì)：介質(zhì)的光學(xué)不均勻性本質(zhì)上是介質(zhì)劉濤極化特性的時空變化，即劉濤電偶極矩的時空變化。在入射光作用下，介質(zhì)中產(chǎn)生劉濤電偶極矩，電偶極矩是產(chǎn)生二次電磁波的輻射源，在介質(zhì)中劉濤電偶極矩的時空分布完全均勻的情況下，二次波輻射徐璐干涉，在介質(zhì)中沿原始行進方向的光輻射強度最大，其他方向消除最后波輻射干擾，光強為零，沒

6、有光散射。在介質(zhì)中，折射率分布不均勻的情況下，劉濤電偶極子力矩的時空分布不均勻，二次波輻射干擾結(jié)果不能完全在其他方向干涉，亮度不為零，形成散射。第三，光散射現(xiàn)象的分類，在產(chǎn)生的物理機制中可以分為兩類：1、鄭智薰純介質(zhì)的光散射、外部雜質(zhì)粒子、粒子、介質(zhì)本身的結(jié)構(gòu)缺陷等引起的光散射。晶體中形成的石頭、氣泡、雜質(zhì)粒子、部分電位、部分應(yīng)力可以成為散射中心。特征：散射現(xiàn)象不是介質(zhì)本身固有的，而是依賴于向外摻雜的散射中心的特性或介質(zhì)的純度。定律：(1)散射光頻率等于入射光頻率。(2)散射光強I和入射光波長之間的關(guān)系：其中：與散射光中心尺度相關(guān)，(1)丁散射：不相關(guān)。(2)瑞利散射：(3)米散射：2，純介質(zhì)

7、中的光散射(介質(zhì)本身固有的)，(1)瑞利散射：構(gòu)成介質(zhì)的原子或分子所引起的密度起伏。散射光頻率與入射光頻率相同，在散射前后原子或分子內(nèi)可能不會改變。散射光強度和入射光波長：(2)拉曼散射：發(fā)生在由分子組成的純介質(zhì)中。構(gòu)成介質(zhì)的分子由原子或離子組成，在分子內(nèi)以一定的方式運動，例如振動、旋轉(zhuǎn)等。分子內(nèi)粒子間的這種相對運動調(diào)制了劉濤電偶極矩，在入射光中產(chǎn)生散射。散射光的頻率相對于入射光以一個頻率移動，頻率移動等于調(diào)制頻率。入射光設(shè)定：電極化率：入射光產(chǎn)生的電極化率，電偶極矩的分子運動調(diào)制，電極化強度矢量：反斯托克斯散射，斯托克斯散射，(3)布里淵散射：構(gòu)成介質(zhì)的粒子群，熱運動，介質(zhì)彈性力學(xué)聲波場對應(yīng)

8、于晶格的衍射。特征：散射光頻率不同于入射光，頻率移動與聲波特性和散射角度有關(guān)。第二部分使用劉濤拉曼散射效應(yīng)，第一部分，拉曼散射的楊紫理論解釋，前面對拉曼散射的經(jīng)典物理解釋(入射光被認為是電磁波)，以及對散射機制提供更本質(zhì)的解釋(入射光被認為是光子)的楊紫理論圖像。、處于低能量水平的分子將入射光子吸收到虛擬能量等級中，然后分子在更高的能量水平上轉(zhuǎn)換回發(fā)射頻率的光子，分子內(nèi)能量水平的分子可以增加，入射光子吸收到虛擬能量等級中，然后分子在更低的能量水平上轉(zhuǎn)換回發(fā)射頻率的光子，然后能量級別，分子數(shù)密度分別是。在單位時間內(nèi)，在空間的三維角度內(nèi)分布具有固定偏振狀態(tài)的光子的概率為：其中：光速是拉曼散射過程單

9、位體積的微分散射截面。入射光的光子縮寫度，散射光的光子縮寫度，2，劉濤拉曼散射概率，(1)對于一般光源，入射光子的縮寫度非常小，散射光的光子縮寫度較小，可以忽略。散射概率：(2)入射光對于強激光來說，收縮度高，散射概率：(4.2-1)，劉濤拉曼散射概率遠大于一般拉曼散射概率，散射強度遠大于一般散射光。3，劉濤拉曼散射，普通拉曼散射，入射光是鄭智薰相干性，拉曼散射也是一種自發(fā)輻射，因此散射光具有鄭智薰相干性，強激光入射，入射光具有相干性，高光子收縮性，因此，由于與散射粒子碰撞，有很多具有相同楊紫狀態(tài)的光子，散射具有高光子收縮率，劉濤拉曼散射，第四，劉濤拉曼散射增益，劉濤拉曼散射概率：(4.2-1

10、)，散射概率：單位時間散射者的總概率，即單位時間散射光子數(shù)的變化。(4.2-1)可替換為：(4.2-2)，(4.2-2)可替換為：(4.2-3)，(4.2-4)，能量準(zhǔn)位轉(zhuǎn)換特性不同，散射光的頻率移動范圍大不相同。1 .電子躍遷劉濤拉曼散射特性，散射過程前后原子所在的總時間能級屬于其他電子能級。能量水平間距是10304cm -1標(biāo)高上的尺寸，厘米-1是波數(shù)的尺寸。因此，可以得到更大的刺激散射光的頻率移動。2 .工作物質(zhì)(散射介質(zhì))、幾種金屬蒸汽，如Cs、k、Ba、Tl。水平結(jié)構(gòu)簡單，電子水平間距不遠。3 .例如：以Cs原子為例：6S表示電子紀寧狀態(tài)能量級別；6S和7s級別間隔；cm -1，6S

11、，7S，8s，7S，7p1/2，7p 3/2，cm-1，4 .共振散射，散射光波長在散射過程中的中間狀態(tài)能量準(zhǔn)位，即虛擬能量準(zhǔn)位接近或接近實際能量準(zhǔn)位時，在共振或近場共振發(fā)生時，散射光強度將大大提高。6、分子振動能級轉(zhuǎn)移劉濤拉曼散射，1 .特性，散射過程中粒子能級轉(zhuǎn)移是分子不同振動能級之間的轉(zhuǎn)移。批量RF移動為102103 cm -1。2 .散射介質(zhì)，(1)有機液體：硝基苯、苯、甲苯、CS2等。(2)固態(tài)：鉆石、方解石、光纖、光學(xué)玻璃。(3)氣體：高壓氣體，H2，N2，CH4等，氣壓：10102大氣壓力。7，分子旋轉(zhuǎn)能級轉(zhuǎn)移劉濤拉曼散射，1。特性，散射過程中粒子能級轉(zhuǎn)移是分子不同旋轉(zhuǎn)能級之間的

12、轉(zhuǎn)移。Rf移動為0102cm -1。2 .散射介質(zhì)，低溫冷卻的二次氫氣體，能量轉(zhuǎn)換效率高達55。8，劉濤拉曼散射的混合效應(yīng)，1 .劉濤拉曼散射和普通拉曼散射的區(qū)別，2 .多散射光譜：除了一階斯托克斯散射光譜和半斯托克斯光譜外，一系列相同頻率間隔的多劉濤拉曼散射光譜(稱為二階斯托克斯譜和半斯托克斯譜線)還可能出現(xiàn)在高低頻方向。因為不同的劉濤拉曼散射光在介質(zhì)中混合生成。(1)劉濤拉曼散射具有增益能力。(2)劉濤拉曼散射效果具有閾值、高方向、高單色亮度。(3)劉濤拉曼散射具有多散射光譜。9，劉濤自旋反轉(zhuǎn)拉曼散射效應(yīng)，1。概念、介質(zhì)的電子自旋方向不同，系統(tǒng)可以采取不同的能量狀態(tài)。在低溫下，將半導(dǎo)體放在

13、強磁場中，入射到介質(zhì)中的激光被電子散射，而導(dǎo)帶中的電子是與原自旋方向相反的能量準(zhǔn)位轉(zhuǎn)移的光散射，稱為自旋反轉(zhuǎn)拉曼散射。(1)入射的激光強度在一定程度上較高時，這種拉曼散射到達強熱沖擊發(fā)射階段自旋反轉(zhuǎn)拉曼散射激光器。(2)轉(zhuǎn)換效率高：通常為3050，最大值為75。(3)自旋反轉(zhuǎn)轉(zhuǎn)移的能量與磁場強度成正比，因此自旋反轉(zhuǎn)拉曼散射光的頻率移動取決于磁場強度。如果連續(xù)改變磁場，輸出的散射光頻率將連續(xù)變化，因此連續(xù)可調(diào)諧的自旋反轉(zhuǎn)拉曼高，調(diào)諧帶位于紅外線。2 .能量準(zhǔn)位結(jié)構(gòu)：散射介質(zhì)InSb，(2)在外部磁場存在的情況下，導(dǎo)帶能量準(zhǔn)位分為一些單獨的能量等級，稱為蘭道能量準(zhǔn)。朗道水平間距相等，間距大小與外部磁場強度成正比，能量水平高度表征為徐璐的其他楊紫數(shù)(例如，n0，n1，n2，(1)InSb是族的半導(dǎo)體)