摻鉺光纖放大器的增益平坦化方法劉儉輝1,2，葛春風(fēng)1（1天津大學(xué)精密儀器與光電子工程學(xué)院光電信息技術(shù)科學(xué)教育部重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，

天津，300072；2遼寧財(cái)政高等?？茖W(xué)校計(jì)算中心，遼寧丹東，118001）摘要：摻鉗光纖放大器是光纖通信系統(tǒng)中的重要器件，但其增益不平坦性影響了它在高速率WDM系統(tǒng)中的應(yīng)用。本文就增益均衡器和改進(jìn)光纖成分兩方面綜述了國(guó)際上對(duì)EDFA增益平坦化處理的常用方法。關(guān)鍵詞：WDM，EDFA，增益平坦1引言摻鉗光纖放大器（Erbium-DopedFiberAmplifier，簡(jiǎn)稱EDFA）的出現(xiàn)引起了光纖通信技術(shù)的一場(chǎng)革命，它是80?90年代光電子領(lǐng)域的一項(xiàng)重大技術(shù)突破 ［1］，是光纖通信系統(tǒng)中最成功的技術(shù)之一。隨著 EDFA的不斷完善和發(fā)展，它的應(yīng)用前景會(huì)更加廣闊。EDFA具有增益高、帶寬大、插入損耗小、噪聲低、增益特性與光偏振態(tài)無(wú)關(guān)、對(duì)數(shù)據(jù)率及其格式透明等特點(diǎn)，且有在多路系統(tǒng)中信道交叉串?dāng)_通?？梢院雎缘膬?yōu)點(diǎn)，可以用于接收機(jī)前置放大、中繼放大、功率放大器和光孤子通信等。但在通信系統(tǒng)中，尤其是在波分或頻分復(fù)用系統(tǒng)中應(yīng)用 EDFA時(shí)，除要求EDFA有足夠高的增益，還要求EDFA有足夠的帶寬。而隨著WDM通信速率的提高和網(wǎng)絡(luò)技術(shù)的發(fā)展，EDFA的性能缺陷一一增益譜非均勻性和噪聲等對(duì)系統(tǒng)特性的影響也愈加明顯地暴露出來(lái)。盡管由于摻鉗玻璃中基態(tài)和亞穩(wěn)態(tài)能級(jí)的斯塔克裂變效應(yīng)使EDFA具有很寬的譜帶，但一般的摻鉗光纖放大器，其本身的增益輪廓是不平坦的，它們?cè)?532nm和1550nm附近有兩個(gè)明顯的峰值，致使EDFA的平坦區(qū)域僅為10nm左右，并且，如果避開放大器的峰值增益波長(zhǎng)，讓放大器在后面平臺(tái)處進(jìn)行工作，又會(huì)存在增長(zhǎng)的噪聲和峰值激光效應(yīng)等多種缺陷，當(dāng)WDM系統(tǒng)包含多個(gè)EDFA時(shí)，不同波長(zhǎng)處積累的增益差異會(huì)超過(guò)接收器的動(dòng)態(tài)范圍，從而造成大的傳輸誤差，因此，必須對(duì)EDFA的增益譜進(jìn)行平坦化處理，使波分復(fù)用系統(tǒng)（WDM）不是僅限制在一個(gè)很窄的帶寬內(nèi)使用，從而提高通信通道數(shù)，使通信系統(tǒng)的容量大大增加。2摻鉺光纖放大器的各種增益平坦化技術(shù)國(guó)外從九十年代初就開始進(jìn)行摻鉗光纖放大器增益平坦化的研究， 早期曾有過(guò)利用光凹槽濾波器濾波的方法⑵，通過(guò)被動(dòng)濾波，在38mW的980nm泵浦下，增益為27dB時(shí)，EDFA的3dB帶寬達(dá)33nm。后來(lái)又有聲光濾波的方法【3,4］，其結(jié)果是15nm帶寬范圍內(nèi)增益變化小于1dB，但由于聲光濾波器不能集成到光纖上，并且連接技術(shù)復(fù)雜，因此在實(shí)際應(yīng)用中受到很大的限制。目前，對(duì)摻鉗光纖放大器進(jìn)行增益平坦化的操作，主要是通過(guò)使用增益均衡器和改變摻雜光纖的基質(zhì)材料、摻雜物質(zhì)來(lái)實(shí)現(xiàn)的。2.1使用增益均衡器進(jìn)行增益平坦化處理2.1.1光纖光柵增益平坦濾波器在EDFA中插入損耗譜與EDFA增益譜相反的光纖光柵增益平坦濾波器是比較常用的一種增益平坦技術(shù)。所用的光纖光柵，可以是閃耀光柵或閃耀光柵的復(fù)合體，也可以是長(zhǎng)周期光柵。對(duì)于通過(guò)光纖中閃耀光柵的信號(hào)，可從光纖芯區(qū)的導(dǎo)模耦合到后向傳播的包層?；蜉椛淠Ｖ幸莩龉饫w，通過(guò)選擇合適的光柵參數(shù)，如閃耀角、周期等，就可使光纖放大器的增益譜峰值減小， 從而達(dá)到平坦化的目的。1993年，英國(guó)的R.Kashyap等人首先在光敏光纖的一端利用紫外光側(cè)寫制作了一個(gè)3mm的閃耀光柵，閃耀角6約8度，在1550nm窗口處，35nm至40nm的帶寬內(nèi)，可使ASE（放大的自發(fā)發(fā)射）譜的平坦度達(dá)到土0.5dB[5]。1993年，R.Kashyap等人在光纖內(nèi)寫入多個(gè)側(cè)向分接頭（side-tap）布喇格光柵，通過(guò)調(diào)整光柵的個(gè)數(shù)及光柵本身的參數(shù)，可以在所需不同波長(zhǎng)處引入任意大小的損耗，最終達(dá)到平坦化的目的。他們把 8個(gè)不同參數(shù)的閃耀光柵做在了一起，形成一個(gè)濾波器，最終結(jié)果使放大器從1532.5?1565.5nm的33nm范圍內(nèi)達(dá)到土0.3dB的平坦度⑹。1999年，M.Rockette等人使用短周期布拉格光柵進(jìn)行EDFA的增益平坦實(shí)驗(yàn)，實(shí)驗(yàn)是雙級(jí)放大結(jié)構(gòu)，如圖1所示。在兩級(jí)放大之間使用的濾波器采用了圖 2中的a?d四種結(jié)構(gòu)，其中，a是一個(gè)光隔離器（OI），b是一個(gè)OI和一個(gè)寬帶布拉格光柵（WBG），c是在兩個(gè)OI中間的一個(gè)WBG，d是一個(gè)光學(xué)環(huán)形器和級(jí)連窄帶布拉格光柵。結(jié)果發(fā)現(xiàn)，使用方案b和方案c都可以獲得比較好的增益平坦度，在32nm的帶寬范圍內(nèi)增益變化不超過(guò)土0.3dB，且c方案由于去掉了反向傳播的ASE引起的二次放大噪聲，因此具有更好的增益水平和更低的噪聲指數(shù)（NF）；使用方案d時(shí)，可以獲得更好的增益平坦度，在32nm的帶寬范圍內(nèi)增益變化不超過(guò)土 0.1dB[7]。nj.Jtnj.Jt圖1中間含有特殊光柵濾波器的雙級(jí)放大器圖2中間濾波器結(jié)構(gòu)a）OI；b）WBG和1個(gè)OI；c）WBG和2個(gè)OI；d）NBG和1個(gè)OC長(zhǎng)周期光纖光柵（LPFG）也有比較好的增益平坦的濾波效果。通過(guò)選擇長(zhǎng)周期光柵的周期，光纖中傳播的基?？神詈系角跋騻鬏?shù)陌鼘幽＃@種耦合是波長(zhǎng)選擇性的，所以長(zhǎng)周期光柵可作為依賴波長(zhǎng)的損耗元件，從而可利用它進(jìn)行增益平坦化。1996年，AshishM.Vengsarkar等利用兩個(gè)長(zhǎng)周期光柵串接，使EDFA在25nm?30nm帶寬內(nèi)，平坦增益變化小于0.2dB兇。1997年，PaulF.Wysocki等人又

利用長(zhǎng)周期光柵對(duì)級(jí)聯(lián)EDFA進(jìn)行增益平坦化，通過(guò)精確選擇長(zhǎng)周期光纖光柵濾波器的長(zhǎng)度和透過(guò)譜形狀，可使此EDFA輸出功率接近+15dBm時(shí)，在40nm范圍內(nèi)增益變化小于1dB，噪聲指數(shù)低于4.0dB［9］。1999年，M.K.Pandit等人在EDFA中使用長(zhǎng)周期光柵獲得了更好的增益平坦效果US。需要說(shuō)明的是，基于光纖光柵的增益平坦技術(shù)是一種靜態(tài)增益平坦技術(shù)，當(dāng)EDFA的使用條件發(fā)生變化時(shí)，放大器的增益曲線會(huì)發(fā)生變化，光纖光柵的損耗曲線不再與EDFA的增益曲線匹配，從而使放大器的增益平坦度降低。2.1.2利用光纖環(huán)鏡進(jìn)行增益平坦化由于光纖的彎曲損耗隨工作波長(zhǎng)(<1580nm)的增加而增大，因此，可以利用光纖彎曲損耗這一特性對(duì)放大器增益進(jìn)行平坦化處理，這種方法操作簡(jiǎn)單，工作性能穩(wěn)定。1997年，A.H.Liang等人使用色散位移光纖(DSF)做環(huán)形鏡進(jìn)行了增益平坦化實(shí)驗(yàn)，實(shí)驗(yàn)中，將一個(gè)周期性彎曲的色散位移光纖 (DSF)插入在EDF之間，實(shí)驗(yàn)裝置如圖3所示。實(shí)驗(yàn)表明，在10nm的帶寬范圍內(nèi)增益在14到28dB之間均可達(dá)到低于1dB的不平坦度［⑴。probe-TLS圖3變曲的DF-EDFA增益平坦化實(shí)驗(yàn)同年，J.X.Cai等人利用光纖環(huán)鏡(FLM)對(duì)級(jí)聯(lián)EDFA的增益不均勻性進(jìn)行補(bǔ)償處理，即用FLM作全光纖在線均衡光濾波器。他們的結(jié)果是：對(duì)覆蓋9nm波長(zhǎng)范圍的三個(gè)WDM信道，在傳輸1500公里后，功率差值由30dB降為2dB【12］。FLM中有一個(gè)2X2耦合器、兩個(gè)光纖偏振控制器(PC)、10.5km零色散波長(zhǎng)為1552nm的色散位移光纖(DSF)及輸入和輸出端連接的隔離器。入射光在 FLM輸出口的偏振方向和位因此，這種FLM可以用做可移條件決定了其通過(guò)FLM時(shí)是被反射還是被傳輸，而使用PC可以改變偏振方向和位移條件，以獲得某個(gè)波長(zhǎng)的最大輸出或最小輸出調(diào)濾波器。實(shí)驗(yàn)中使用的FLM結(jié)構(gòu)如圖因此，這種FLM可以用做可2x2CouplerOutputEalor10.5-kmDSFFiber2x2CouplerOutputEalor10.5-kmDSFFiber圖4FLM結(jié)構(gòu)2001年，S.P.Li等人提出利用高雙折射光纖環(huán)行鏡 (HiBi-FLM)進(jìn)行EDFA的增益平坦實(shí)驗(yàn)，其實(shí)驗(yàn)裝置如圖5所示。在環(huán)行鏡中，使用多段HiBi光纖和PC，HiBi-FML

的反射譜可以通過(guò)PC來(lái)調(diào)節(jié)，EDFA的增益平坦輸出可以通過(guò)環(huán)行器輸出，不需要隔離器。實(shí)驗(yàn)中分別使用了一段和兩段HiBi光纖，實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明，使用兩段Hibi光纖比一段具有更好的增益平坦效果，在33nm的帶寬范圍內(nèi)，增益變化為土0.9dB[⑶。圖5圖5基于HiBi-FLM的增益平坦EDFA2.1.3使用微光干涉儀進(jìn)行增益平坦化2000年，TaichiKogure等人提出了一種基于微光干涉儀的新型自適應(yīng)增益曲線均衡器(AGPEQ)，其結(jié)構(gòu)如圖6(a)所示，它包含兩個(gè)光纖準(zhǔn)直器(Collimator)、一個(gè)偏振分束器(PBS)、一個(gè)半波片(HWP)、一個(gè)可變法拉第旋轉(zhuǎn)器(VFR)、一組雙折射走離晶體以及一個(gè)相位延遲片或標(biāo)準(zhǔn)具。將這種AGPEQ用于EDFA的增益平坦處理，實(shí)驗(yàn)裝置如圖6(b)所示，可以獲得比只使用兩個(gè)固定增益均衡器(GEQ)更好的增值益平坦度：在32nm的帶寬范圍內(nèi)增益變化小于0.7dBM。Walk-offcrystalHWP'VFR PhaseplateorEtalon(a)980nmPUMPLDWalk-offcrystalHWP'VFR PhaseplateorEtalon(a)980nmPUMPLD(b)圖6(a)AGPEQ原理結(jié)構(gòu)圖(b)使用AGPEO的增益平坦EDFA2.1.4使用全光纖聲光可調(diào)濾波器進(jìn)行增益平坦化AOTF)是近幾年才出現(xiàn)的全光纖聲光可調(diào)濾波器(AOTF)是近幾年才出現(xiàn)的動(dòng)態(tài)增益平坦化技術(shù)。1998年，SeokHyunYun等人使用全光纖AOTF進(jìn)行了EDFA的增益平坦化實(shí)驗(yàn)，其實(shí)驗(yàn)裝置如圖 7所示。實(shí)驗(yàn)證明，在不同增益水平下，通過(guò)電調(diào)諧濾波器的光譜形態(tài)，可以在35nm的帶寬范圍內(nèi)達(dá)到小于0.7dB的增益平坦度［15］。1999年，SeokHyunYun等人對(duì)原有的實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)進(jìn)行了改進(jìn)，獲得更好的增益平坦度：在30nm的帶寬范圍內(nèi)增益變化小于0.6dBU6］。圖7(a)全光纖AOTF(b)動(dòng)態(tài)增益平坦AOTF-EDFA2.2在摻雜光纖上做文章理論和研究發(fā)現(xiàn)，在摻鉺光纖中，改變摻鉺硅玻璃光纖的基質(zhì)材料，如改用氟基玻璃或多成分玻璃等，或者在摻鉺硅玻璃光纖中加入 Al2O3和P2O5等作為共摻雜物質(zhì)，可以有效地改善EDFA的增益平坦度。2.2.1氟基摻鉺光纖放大器(F-EDFA)1994年，法國(guó)的D.Bayart等人研究發(fā)現(xiàn)，采用氟化物光纖制成的EDFA具有很大的平坦增益帶寬。它們使用7.1米長(zhǎng)雙向泵浦的氟基摻鉺的光纖放大器(F-EDFA)，同時(shí)監(jiān)視放大器的后向ASE，通過(guò)調(diào)整泵浦源的電流，使EDFA最后平坦度低于0.5dB(未平坦前為4.5dB)［切。1996年，MakotoYanada等人對(duì)氟基摻鉺光纖放大器進(jìn)行了進(jìn)一步研究，他們的實(shí)驗(yàn)證明：對(duì)于8個(gè)通道的WDM系統(tǒng)，位于1532-1560nm范圍的信號(hào)，不同通道的增益差異小于1.5dB；F-EDFA在1534-1542nm波長(zhǎng)范圍內(nèi)具有很好的平坦度，對(duì)于WDM信號(hào)增益差異小于0.2dB【18］。2.2.2碲基摻鉺光纖放大器(T-EDFA)1997年，NTT公司在OFC’9上報(bào)道了其研制的一種新型碲基(Te)EDFA，由于碲基玻璃具有高的穩(wěn)定性、耐腐蝕性和稀土離子可溶性，因此是一種非常好的 EDF的基質(zhì)材料。碲基玻璃中的鉺離子可以在很大的帶寬范圍內(nèi)具有較大的受激發(fā)射截面，尤其在1600nm波長(zhǎng)附近時(shí)，鉺離子仍有較大的受激發(fā)射截面，它的上限波長(zhǎng)達(dá)1634nm。實(shí)驗(yàn)表明，在80nm(1530nm?1610nm)的帶寬范圍內(nèi)，可以保持20dB的較高增益，而增益變化小于1.5dB［19］。2000年，A.Mori等人又進(jìn)行了專門的L帶碲基摻鉺光纖放大器(EDTFA)的增益平坦化實(shí)驗(yàn)，其實(shí)驗(yàn)裝置如圖8所示。實(shí)驗(yàn)中使用了兩級(jí)碲基摻鉺光纖(EDTF)，并使用了一個(gè)增益均衡器GEQ。實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明，在1581nm?1616nm的L波段，EDTF平均增益為28dB，增益變化小于1dB，且噪聲系數(shù)小于6dB【2。］。圖8增益平坦EDTFA2.2.3摻鋁的EDFA理論和實(shí)驗(yàn)研究表明，在摻鉺光纖中同時(shí)摻雜鋁離子時(shí)，由于高濃度的鋁可以很好地吸收1550nm的增益峰，因此可以使EDFA的增益獲得好的平坦度。1994年，M.Yamada等人利用摻鉺SiO2-Al2O3光纖和摻鉺多成分光纖連接在一起，在1543-1558nm帶寬范圍內(nèi)達(dá)到了很好的平坦度，信號(hào)增益26dB，噪聲小于6dB刖。1995年，S.Yoshida等人也利用高摻雜Al的光纖對(duì)EDFA進(jìn)行了增益平坦化，他們的結(jié)果是：對(duì)1544-1557nm范圍內(nèi)的WDM信號(hào)，16個(gè)通道間的信號(hào)增益差異小于0.2dB四。1996年，Y.W.Lee等人利用低摻雜Al的Al-Ge摻鉺光纖和M-Z濾波器組合，進(jìn)行增益平坦EDFA實(shí)驗(yàn)，其M-Z濾波器的衰減最大值的位置及消光比均可調(diào)，實(shí)驗(yàn)結(jié)果是：在1542-1552nm帶寬內(nèi)，平均增益為17dB，增益變化小于0.3dB四。1998年，S.T.Hwang等人使用以高含Al的硅酸錯(cuò)鋁作為基質(zhì)的摻鉺光纖和M-Z濾波器組合，進(jìn)行增益平坦EDFA實(shí)驗(yàn)。其實(shí)驗(yàn)結(jié)果是：在15nm(1544nm?1559nm)帶寬范圍內(nèi)可以得到很好的增益平坦度，平均增益接近30dB，增益變化小于0.2dB網(wǎng)。2.2.4摻釤EDFA1996年，Shien-kuei等人在兩段摻鉺光纖中加入一段摻Sm(彩)光纖(SDF)進(jìn)行增益平坦化，由于SDF的吸收譜峰值波長(zhǎng)位于1525nm附近，由其吸收譜形狀可知這種光纖很適合于進(jìn)行平坦化。他們?cè)趦啥?.5m的EDF中間加入一段2.4m的SDF，使放大器在1529nm-1559nm范圍內(nèi)的增益變化小于0.5dB，而未加入時(shí)達(dá)6dB以上㈣。2002年，Uh-ChanRyu等人在放大器中間加入一摻Sm環(huán)形光纖，進(jìn)行了1帶和C+L帶增益平坦化實(shí)驗(yàn)，其實(shí)驗(yàn)裝置如圖9所示。實(shí)驗(yàn)中，通過(guò)優(yōu)化光纖、WDM和放大器的結(jié)構(gòu)，獲得了很好的增益平坦度：在整個(gè)L帶(1570nm?1600nm)，增益水平為21dB時(shí)，增益變化不超過(guò)0.7dB；在。+L帶的50nm范圍內(nèi)，增益水平為11.5dB時(shí)，增益變化不超過(guò)1dB[26]。圖9摻Sm兩級(jí)EDFS2.2.5其他摻雜EDFA1995年，俄羅斯的V.A.Bogatyerov等人在摻鉺的光纖放大器光纖中，摻入了 N,利用N—H鍵的二次諧振吸收，使放大器在 1530—1560nm波長(zhǎng)范圍內(nèi)，其增益變化小于5dB(總增益為30dB)四。1996年，NamkyooPark等人對(duì)鉺鏡共摻光纖放大器 (EYDFA)進(jìn)行了增益平坦化，由于摻鏡后可以改善鉺能級(jí)結(jié)構(gòu)，因此可以有更好的增益平坦度。實(shí)驗(yàn)中，在兩級(jí)EYDF間還加入了一個(gè)中間增益曲線濾波器。其實(shí)驗(yàn)結(jié)果是：在14nm(1546nm?1560nm)帶寬范圍內(nèi)可以達(dá)到高增益的平坦輸出，增益變化小于0.2dB㈣。隨著網(wǎng)絡(luò)技術(shù)的發(fā)展和Internet的普及應(yīng)用，網(wǎng)絡(luò)帶寬需求量也在不斷增長(zhǎng)，為此，人們?cè)谘芯緾帶EDFA的同時(shí)，又開始著手研究L帶EDFA。L帶EDFA增益通常是在原有技術(shù)的基礎(chǔ)上引入C帶種子光或C帶放大自發(fā)輻射(ASE)來(lái)提高平坦度的。2001年，MohdAdzirMahdi等使用環(huán)形光纖激光器作為C帶種子光源作為L(zhǎng)帶放大器的增益平坦器件，獲得1570?1600nm波長(zhǎng)范圍內(nèi)的20dB平坦輸出，增益變化小于1.1dB[29]；2002年，H.B.Choi等人，利用FBG將C帶ASE注入到L帶EDFA中，獲得1570?1600nm波長(zhǎng)范圍內(nèi)的平坦輸出，增益變化不超過(guò) 0.5dB【30]。3.展望隨著高速率、大容量通信系統(tǒng)的不斷發(fā)展，摻鉺光纖放大器的應(yīng)用已越來(lái)越廣泛和重要，用增益平坦的光纖放大器代替復(fù)雜的光中繼器以增長(zhǎng)無(wú)中繼距離，已成為當(dāng)前光纖通信領(lǐng)域中的一個(gè)熱點(diǎn)。隨著 EDFA增益平坦化技術(shù)的不斷改進(jìn)和創(chuàng)新，必將會(huì)進(jìn)一步促進(jìn)WDM系統(tǒng)的光網(wǎng)絡(luò)的發(fā)展。參考文獻(xiàn)：張煦著，現(xiàn)代通信技術(shù)和大學(xué)教育(續(xù)集)，上海交通大學(xué)出版社，1993M.Tachibana,et.al.,IEEEPhotonicsTech.Lett,1991,3(2):118S.F.Su,et,al.,ElectronicsLetters,1993,29(5):477S.H.Huang,et.al.,IEEEPhotonTechnolLett1991,9(6):389R.Kaskyap,et.al.,ElectronicsLetters,1993,29(2):154R.Kaskyap,et.al.,ElectronicsLetters,1993,29(11):1025M.Rochette,M.Guy,GainequalizationofEDFA’swithbragggratings,IEEEPhotonicsTech.Lett.,1999,11(5):536AshishM.Vengsarkar,et.al.OpticsLetters,1996,21(7):336PaulF.Wysocki,et.al.,IEEEPhoto.Tech.Lett,1997,9(10):1343M.K.Pandit,K.S.Chiang,MicrowaveOpt.Technol.Lett.,1999,(25):181A.H.Liang,H.Toda,ElectronicsLett.,1997,33(25):2126J.X.Cai,et.al.IEEEPhoton.Tech.Lett,1997,9(7):916S.P.Li,K.S.Chiang,W.A.Gambling,IEEEPhoton.Tech.Lett.,2001,13(9):942TaichiKogure,2000OpticalsocietyofAmericanHyoSangKim,SeokHyunYun,et.Al.,IEEEPhotonicstech.Lett.,1998,10(6):790SeokHyunYun,et.Al.,IEEEPhotonicstech.Lett.,1999,11(10):1229D.Bayart,et.al.ElectronicsLetters,1994.30(15):1407MakotoYamada,et.al.,IEEEPhotontech.Lett,1996,8(9):882AtsuShiMori,OFC’1997A.Mori,T.Sakamoto,et.al.,ElectronicsLett.,2000,36(7):621M.Yamada,et.al.,Eletron.Lett.,1994,30(17):1762S.Yoshida,et.al.,Electron.Lett.,1995,31(17):1765Y.W.Lee,et.al.,IEEEPhoton.Tech.Lett,1996,8(12):1612S.T.Hwang,et.al.,OFC’1997Shien-KueiLiaw,et.al.,IEEEPhotontech.Lett.,1996,8(9):879Uh-ChanRyu,K.Oh,IEEEJournalofQuantumElectronics,2002,38(2):149V.A.Bogatyrjol,et.al.,ElectronicsLetters,1995,31(1):61NamkyooPark,et.al.,IEEEPhoton.Tech.Lett,1996,8(13):1148MohdAdzirMahdi,HarithAhmad,IEEEJournal