1、第一，以長音響波、一維雙原子鏈為例進(jìn)行討論。1 .音響地?cái)〉那闆r下，2。對于連續(xù)介質(zhì)，考慮介質(zhì)中x和(x dx)之間的長度為dx的部分，用一維介質(zhì)的線密度，牙齒介質(zhì)的運(yùn)動(dòng)方程：4.3.2光學(xué)和聲學(xué)紙，偏振上的符號代替，恢復(fù)力，常識用于一維雙打。變形是um 1和um牙齒分別是m 1和M第一個(gè)原子的位移，A是m 1和M第一個(gè)原子平衡時(shí)的間隔。然后，對于一維復(fù)式晶格，顯然密度為：也就是說，彈性波的波速與長音波的波速完全相同。換句話說，長波與彈性波相同。長音學(xué)波，激波可以看作連續(xù)波，晶體可以看作連續(xù)介質(zhì)。在長波、半波長范圍內(nèi)，正離子分別向相反的方向移動(dòng)，電荷不再均勻分布，以波長為周期的正電荷集中的區(qū)域

2、出現(xiàn)。波長大，晶體宏觀極化，所以長波也稱為極化波。由兩種不同離子組成的一維復(fù)合晶格。1 .黃昆方程，2。離子晶體中的長光波、離子晶體中的極化、離子變位極化、電子變位極化、長光波的情況下，在相當(dāng)?shù)姆秶鷥?nèi)，相同原子的位移相同，因此離子變位極化強(qiáng)度產(chǎn)生的電子變位極化強(qiáng)度為：在這里，原始細(xì)胞的體積分別是正負(fù)離子的電位差極化率，總極化強(qiáng)度為。會(huì)被取代。結(jié)果：=-，除了作用于離子的準(zhǔn)彈性恢復(fù)力外，還考慮了有效電場的作用。嗯，負(fù)離子的運(yùn)動(dòng)方程：離子運(yùn)動(dòng)方程，一維復(fù)式晶格方程，上面：引入變位參數(shù)，-黃昆方程，(1)表達(dá)式振動(dòng)方程，(1)右側(cè)第一個(gè)表示準(zhǔn)彈性恢復(fù)力，第二個(gè)表示電場進(jìn)一步恢復(fù)，(2)表達(dá)式表示極化

3、方程，作為離子位移，晶體內(nèi)沒有自由電荷。電場分為旋轉(zhuǎn)場和無旋轉(zhuǎn)場兩部分，2 .除以LST關(guān)系(LyddaneSachsTeller關(guān)系)，然后賦值黃岡方程。常識的成立條件是通過黃岡方程得到的。常識有回旋處。在光州波數(shù)振動(dòng)的情況下，離子的慣性已經(jīng)這樣跟不上高頻的振動(dòng)了，其變位W=0由黃岡方程(2)得出。冷是離子晶體的光頻傳記常數(shù)。和-著名的LST關(guān)系，光頻率遺傳常數(shù)，靜電遺傳常數(shù)，一些晶體在任何溫度下，(2)鐵電軟模(光學(xué)軟模)，相當(dāng)于彈簧振動(dòng)子系統(tǒng)中的彈簧失去彈性。也就是說，彈簧變軟了。振動(dòng)模式稱為鐵電軟模式(或光學(xué)軟模式)。3 .極化波論和電磁波論、長波是極化波，只有張光宗波伴隨著宏觀極化電場，因此張光宗波波波波波波