1說(shuō)出電極化率的4種對(duì)易對(duì)稱性，并說(shuō)明滿足的條件？

本征對(duì)易對(duì)稱性（不需要任何條件）、完全對(duì)易對(duì)稱性（介質(zhì)無(wú)耗）、時(shí)間反演對(duì)稱性（介

質(zhì)無(wú)耗）、空間對(duì)稱性x⑴是對(duì)稱張量（介質(zhì)無(wú)耗）；

2說(shuō)出下式的物理意義：

弟曙z（練，，卬紇（%嗎（叼）4@/）exp[T（"+叼+”

表示由頻率為30,場(chǎng)振動(dòng)方向?yàn)閄方向的場(chǎng)分量瓦（3.）,頻率為3一場(chǎng)振動(dòng)方向?yàn)閥方

向的場(chǎng)分量￡（3”）以及頻率為3”場(chǎng)振動(dòng)方向?yàn)閆方向的場(chǎng)分量￡（%）三者間的非線性

相互作用所引起的在X方向上的三階非線性電極化強(qiáng)度的一個(gè)分量。

3對(duì)于二次諧波和三次諧波相干長(zhǎng)度的物理意義？參量過(guò)程中的位相匹配有和物理意義？

舉例說(shuō)明兩種實(shí)現(xiàn)位相匹配的方法？

l）Lc物理意義：三次諸波強(qiáng)度第一次達(dá)到其最大值的路程長(zhǎng)度，典型值為1?100ml.如

AK=0,Lc為無(wú)窮大<

2）位相匹配的物理意義：在位相匹配條件下，二次諧波和三次諧波等非線性效應(yīng)產(chǎn)生過(guò)

程效率會(huì)大到最高，相應(yīng)的位相不匹配條件下，產(chǎn)生效率會(huì)大大降低。

3）利用晶體的雙折射恃性補(bǔ)償晶體的色散效應(yīng)，實(shí)現(xiàn)相位匹配。

在氣體工作物質(zhì)中，利用緩沖氣體提供必耍的色散，實(shí)現(xiàn)相位匹配。

4為什么參量振蕩器能夠產(chǎn)生連續(xù)輸出頻率，而激光器只能輸出單個(gè)頻率？

能量守恒33=31+32動(dòng)量守恒電33=。131+&32

改變溫度、角度（對(duì)非常光）、電場(chǎng)、壓力等可改變晶體的折射率，從而改變參量振物器的

輸出頻率1,2。因此參量振蕩器可實(shí)現(xiàn)連續(xù)調(diào)諧。

而激光振蕩器是利用原子躍遷的機(jī)理工作的，不能連續(xù)調(diào)諧。這是參量振蕩器和激光振蕩

器的區(qū)別

5在拉曼散射中，為何觀察不到高階斯托克斯散射？在受激拉曼散射中，高階斯托克斯散射

光卻較強(qiáng)？高階斯托克斯光的散射角有什么變化規(guī)律？

由3p,（Ds非線性作用產(chǎn)生。如一級(jí)反斯托克斯散射光CO's=COp+CO尸5+COP-COS由（4,

Sp,M通過(guò)三階非線性產(chǎn)生。

P⑶（戊,廠）=3廝%0（%,4服（%）a（緯皿例><E3p/）￡（4,0￡*3/）exp|X2Kp-A,）r]

代入上式，一級(jí)反斯托克斯散射光只有滿足相位匹配條件：&K=2KK、.K；=0

時(shí)才能有效地產(chǎn)生。

高階斯托克斯光散射角變化規(guī)律：斯托克斯散射光都是沿著與入射光方向成0角的圓錐

角射出，其波矢均滿足一定的矢量關(guān)系，所以斯托克斯光都將相對(duì)于kp以一定的角度

發(fā)射。

6解釋強(qiáng)脈沖通過(guò)介質(zhì)時(shí)的自變陡現(xiàn)象？

光脈沖的自變陡現(xiàn)象：峰值處n上升，光速下降，而在后沿光強(qiáng)下降，n下降，光速

逐漸變大，以至脈沖后面部分的光“趕上”前面部分的光，造成光脈沖后沿變陡。

7你知道哪兒種散射效應(yīng)，都有什么特點(diǎn)？

拉曼散射、布里淵散射、受激拉曼散射、受激布里淵散射，瑞利散射五種散射效應(yīng)

受激拉曼散射：

強(qiáng)激光照射某些介質(zhì)時(shí)，在一定的條件下，散射光具有受激的性質(zhì)。

?特點(diǎn)：相干輻射；強(qiáng).

G）明顯的閾值性:即只有當(dāng)入射激光束的光強(qiáng)或功率密度超過(guò)一定激勵(lì)閾值后，才能

產(chǎn)生受激喇曼散射效應(yīng)。

（b）明顯的定向性:即當(dāng)入射激光超過(guò)一定的閥值后，散射光束的空間發(fā)散角明顯變小，

可達(dá)到與入射激光相近的發(fā)散角。

（c）高單色性:當(dāng)超過(guò)一定的激勵(lì)閾值后，散射光譜的寬度明顯變窄，可達(dá)到與人射激

光單色性相當(dāng)或更您的程度。

（d）高強(qiáng)度性:受激喇曼散射光強(qiáng)或功率可以達(dá)到與入射激光束相比擬的程度（60~70蛤.

（。）隨時(shí)間的變化特性:與入射激光隨時(shí)間變化的特性相類(lèi)似，受激散射光脈沖時(shí)間可

遠(yuǎn)短于入射激光脈沖的持續(xù)時(shí)間。

受激布里淵散射

①方向：聲波和散射光波沿著特定方向——聲波與強(qiáng)光波場(chǎng)①的方向相同，散射光助與

強(qiáng)光波場(chǎng)電，的方向相反（此時(shí)，增益最大）。

②SBS有閾值性（與受激拉曼散射相同）。

③受激布里淵散射也是非參量過(guò)程。SBS同樣可通過(guò)耦合波理論獲得，仿照（6.7-DSRS

的寫(xiě)法，有：整=警XSBSSMpf皿）國(guó)「罵

瑞利散射

瑞利散射是指散射粒子線度比波長(zhǎng)小得多的粒子對(duì)光波的散射，其特點(diǎn):

1、散射光強(qiáng)與入射波長(zhǎng)的四次方成反比；

2、散射光強(qiáng)隨觀察方向而變，在不同的觀察方向上，散射光強(qiáng)不同；

3、散射光具有偏振性，其偏振程度決定于散射光與偶極矩方向的夾角。

瑞利散射規(guī)律適用于微粒線度在卜分之一波長(zhǎng)以下的極小微粒。

8相位共挽波的定義？三波混頻前向四波混頻和后向四波混頻哪一個(gè)更重要？為什么？四

波混頻有哪些重要的應(yīng)用？

設(shè)光波場(chǎng)的復(fù)振幅Es(r)為W(r)_

相位共舸波復(fù)振幅Ep(r)為E(r)=E*(r)=/(r)/必”

結(jié)論：相位共施波并不是該光通勿總表示式儲(chǔ)復(fù)振幅，而只是其復(fù)振幅的復(fù)共挽，完全不

涉及光場(chǎng)表示式中的時(shí)間因子。

注：⑴即%⑺—⑺，仍表明EP(r,t),ES(r,t)是共軻

關(guān)系。

(2)(p(r)由介質(zhì)的不均勻性決定，即與折射率的變化即有關(guān)；A(r)主要與光吸收

和光散射有關(guān)。

背向四波混頻更重要;

將DFWM相位共趣與THM相位共物比較：在DFWM中，若泵浦光品￡彼此反向傳播，散射

光上就必然地沿入射信號(hào)光瓦的反向傳播，也就是說(shuō)對(duì)于任意方向的入射光，DFWM過(guò)程

皆可自動(dòng)地滿足相位匹配條件，所產(chǎn)生的散射光總是入射信號(hào)光的背向相位共輒光。而TWU

相位共枕中，對(duì)相位匹配條件有苛刻的要求。

而前向四波混頻只適用于薄樣品，并且只有波矢滿足K4=2K1,2-K3的散射光才能產(chǎn)生(即

需滿足相位匹配)。故背向四波混頻更重要。

應(yīng)用：相位共捌諧振腔、自適應(yīng)光學(xué)、圖像傳遞、無(wú)透鏡成像、實(shí)時(shí)空間相關(guān)和卷枳

9你認(rèn)為二階非線性效應(yīng)中的哪一個(gè)效應(yīng)最為重要？三階非線性效應(yīng)中哪一個(gè)最為重

要？實(shí)際應(yīng)用中，作為光開(kāi)關(guān)人們一般利用Pockels效應(yīng)還是0Pticalkerr效應(yīng)？

二階非線性效應(yīng)中，線性電光效應(yīng)最重要。三階非線性效應(yīng)中，克爾效應(yīng)最重要。

作為光開(kāi)關(guān)，(書(shū)上174頁(yè)，第5章三階非線性光學(xué)效應(yīng)5.1節(jié)克爾效應(yīng)與光克爾效應(yīng))

介紹了光克爾開(kāi)關(guān)，可以寫(xiě)人們一般利用光克爾開(kāi)關(guān)

【答疑結(jié)果：實(shí)際應(yīng)用中多用前者，因?yàn)楹笳呤侨A非線性效應(yīng)，而且要求廣場(chǎng)能量必

須非常高，這樣就非常容易打壞器件材料！而前者是利用電場(chǎng)，技術(shù)成熟而且不會(huì)對(duì)

器件材料造成損傷！】

光克爾效應(yīng)可用于構(gòu)造一種超快光開(kāi)關(guān)，（其原理如圖見(jiàn)書(shū)）在政教片真氣之間放置光克

爾介質(zhì)（樣品），不加強(qiáng)激光脈沖（開(kāi)關(guān)光束）時(shí)，任何光場(chǎng)都無(wú)法通過(guò)檢偏器，開(kāi)關(guān)處

于關(guān)閉狀態(tài)；一旦加上開(kāi)關(guān)激光脈沖，由于感應(yīng)雙折射，探測(cè)光通過(guò)長(zhǎng)度為1的光克爾介

質(zhì)時(shí)，在與開(kāi)關(guān)光偏振方向平行和垂直方向的分量間產(chǎn)生相位差：

△0=（A/7,y-△%）1

使得入射線偏振光變?yōu)橄鄨A偏振光，該光可以通過(guò)檢偏器輸出，開(kāi)關(guān)處于開(kāi)啟狀態(tài)。（可

以把后面的性質(zhì)、應(yīng)用也寫(xiě)上）

以下是網(wǎng)上資料簡(jiǎn)述

普克爾效應(yīng)開(kāi)關(guān):

在鋸酸鋰中制造的高速馬赫-曾德?tīng)栒{(diào)制器，作為已經(jīng)有商品供給的普克爾效應(yīng)開(kāi)關(guān)，是

通過(guò)修整盡緣緩沖層的電性能，或通過(guò)用沒(méi)有直流偏置來(lái)調(diào)整器件運(yùn)行，己經(jīng)給器件提出

了電壓穩(wěn)定性題目。

克爾效應(yīng)開(kāi)關(guān)：

克爾效應(yīng)，亦即由光強(qiáng)度通過(guò)材料中的三階光非線性度直接控制折射率，逐一提供光信號(hào)

的直接控制。它支撐著在目前還是研究課題的甚高速光邏輯器件的技術(shù)發(fā)展?，F(xiàn)在能很輕

易產(chǎn)生的甚短（fs）、甚強(qiáng)的多種光信號(hào)，可直接在光纖或半導(dǎo)體波導(dǎo)中相互影響，已經(jīng)達(dá)

到了數(shù)百Gb/s的光數(shù)字式運(yùn)行?？墒?，由于強(qiáng)度拖累，克爾效應(yīng)開(kāi)關(guān)在廣泛使用的帶寬

與強(qiáng)度的路由光信號(hào)方面并沒(méi)有作用。

10飛秒激光器入射在玻璃中，我們能觀察到什么現(xiàn)象？說(shuō)明理由？

光線的自聚焦效應(yīng)，一束強(qiáng)激光本身就有的光克爾效應(yīng)。

在中心處的折射率為最大或最小，由三階非線性極化率是正或負(fù)所決定。正透鏡效應(yīng)一使

光束本身愈來(lái)愈向高強(qiáng)度區(qū)域聚集，這叫做自聚焦效應(yīng)。但截面較小的光束還要發(fā)生衍射

效應(yīng)，只有自聚焦效應(yīng)強(qiáng)于衍射效應(yīng)時(shí)，光才郎表現(xiàn)出自聚焦現(xiàn)象。

自聚焦效應(yīng)正比于，衍射效應(yīng)/〃（與光束焦點(diǎn)處的束腰半徑平方

成反比）。因此，由于自聚焦作用，自聚焦效應(yīng)和衍射效應(yīng)同時(shí)增強(qiáng)。如果后者增強(qiáng)得較

快，則在某一點(diǎn)處，光束將出現(xiàn)衍射現(xiàn)象。但大多數(shù)情況下，一旦自聚焦作用開(kāi)始，自聚

焦效應(yīng)總是強(qiáng)于衍射效應(yīng)，自聚焦作用一直進(jìn)行著（焦點(diǎn)位置不變）。當(dāng)自聚焦效應(yīng)和衍射

效應(yīng)平衡時(shí)，光束在介質(zhì)中傳播較長(zhǎng)的距離，光束直徑不變--自陷：光絲

吸收和散射將引起激光強(qiáng)度減弱，破壞自聚焦和衍射之間的平衡，引起光束衍射。

以下非線性光學(xué)作用使自聚焦作用中止:受激拉曼散射；受激布利淵散射；雙光子吸收;

光損傷。

11光折變效應(yīng)在引起折射率變化上有什么特點(diǎn)？

1）光折變效應(yīng)與光強(qiáng)無(wú)關(guān)，光強(qiáng)僅影響光折變過(guò)程的速度。通過(guò)均勻光照或加熱（使電

荷重新恢復(fù)均勻分布，折射率變化消失）可以消除光折變，使晶體恢復(fù)初態(tài)。

2）光折變響應(yīng)是非局域的，通過(guò)光折變效應(yīng)建立的折射率相位光柵在時(shí)間上滯后：在空

間上非局域響應(yīng)，即折射率變化最大處并非光照的最強(qiáng)處。

12偏振光沿著光軸方向通過(guò)石英晶體是可能發(fā)生的現(xiàn)象？說(shuō)明理由？

當(dāng)一束線偏振光沿光粕方向通過(guò)石英晶體可能會(huì)發(fā)生旋光效應(yīng)，其偏振面旋轉(zhuǎn)的角度與材

料的厚度成正比。非涅耳解釋?zhuān)赫J(rèn)為入射的平面偏振光是旋轉(zhuǎn)方向相反的兩個(gè)圓偏振光之

和，并假定圓偏振光逋過(guò)上述那些介質(zhì)時(shí)是不變的，但右旋圓偏振光與左旋圓偏振光在介

質(zhì)中傳播速度稍有不同，這兩個(gè)旋轉(zhuǎn)方向相反的圓偏振光在通過(guò)介質(zhì)后，一個(gè)光波的相位

相對(duì)于另一個(gè)便有了相移。因此，當(dāng)兩個(gè)圓偏振光在介質(zhì)出射面處重新組合時(shí)，偏振面便

產(chǎn)生了旋轉(zhuǎn)。

13光在非線性介質(zhì)中傳播時(shí)，相應(yīng)的電位移矢量和電場(chǎng)矢量方向能否相同？

正常情況下不能，特殊情況下能。理由O

I為什么參量振蕩器能過(guò)改變輸出頻率？在參量振蕩器中是否有更高的泵浦光的頻率？

為什么？如果有，較高頻率的輻射和較低頻率的輻射哪一個(gè)更強(qiáng)？為什么？

【答疑結(jié)果】

（1）參量振蕩器能改變輸出頻率大家都知道原因；

（2）能產(chǎn)生高于泵浦光頻率的光，

（3）較低頻率的更強(qiáng)；

因?yàn)樵谥C振腔內(nèi)的光在滿足倍頻或者和頻的條件時(shí)將會(huì)有可能產(chǎn)生更高頻率的光,

但是較高頻率的光產(chǎn)生條件是:在滿足參量振蕩的前提下還要滿足和頻或者倍頻等

額外條件，因此要求更多，實(shí)現(xiàn)更不容易！

2在拉曼散射中，為何觀察不到高階斯托克斯散射？在受激拉曼散射中，高階斯托克斯散射

光卻較強(qiáng)？高階斯托克斯光的散射角有什么變化規(guī)律？

3為什么強(qiáng)光脈沖通過(guò)豐線性晶體時(shí)脈沖寬度要增加？

群速色散，△V.△1^1。通過(guò)非線性晶體后，Av減小，At增加，脈沖寬度增加。

4參量過(guò)程中位相匹配有何意義？相干長(zhǎng)度的物理意義？舉例說(shuō)明實(shí)現(xiàn)兩種位相匹配的

方法？

5在位相共輒波的定義？畫(huà)圖說(shuō)明共挽反射鏡消除波前畸變的過(guò)程？三波混頻前向匹波混

頻和后向四波混頻罵一個(gè)更重要？為什么？四波混頻有哪些重要的應(yīng)用？

6你認(rèn)為二階非線性效應(yīng)中的哪一個(gè)效應(yīng)最為重要？三階非線性效應(yīng)中哪一個(gè)最為重

要？實(shí)際應(yīng)用中，作為光開(kāi)關(guān)人們一般利用Pockcis效應(yīng)還是opticalkcrr效應(yīng)？

7飛秒激光器入射在玻璃中，我們能觀察到什么現(xiàn)象？說(shuō)明理由？

8光折變效應(yīng)在引起折射率變化上有什么特點(diǎn)？

9飽和吸收和反飽和吸收與光強(qiáng)是否有關(guān)？?jī)煞N吸收產(chǎn)生的條件？

吸收系數(shù)隨光強(qiáng)的增加而減小,稱為飽和吸收(SA);吸收系數(shù)隨光強(qiáng)的增加而增加,稱為反

飽和吸收(RSA)°反飽和吸收產(chǎn)生的條件只與吸收截面有關(guān),而反飽和吸收向飽和吸收轉(zhuǎn)

化,不只與吸收截面有關(guān),還受入射光強(qiáng)影響。即使吸收截面滿足轉(zhuǎn)化條件,入射光強(qiáng)沒(méi)有

達(dá)到閾值光強(qiáng)，產(chǎn)生反飽和吸收現(xiàn)象，但不發(fā)生反飽和吸收向飽和吸收轉(zhuǎn)化。轉(zhuǎn)化的閾值光

強(qiáng)由材料的吸收截面、能級(jí)壽命以及飽和光強(qiáng)決定。

10當(dāng)一束線偏振光沿著光軸方向通過(guò)石英晶體是可能發(fā)生的現(xiàn)象？說(shuō)明理由？

11說(shuō)出電極化率的4種對(duì)?易對(duì)稱性，并說(shuō)明滿足的條件？

1受激布里淵散射為什么產(chǎn)生的事背向散射光？根據(jù)位相匹配條件畫(huà)圖分析受激布里淵

散射能否產(chǎn)生反斯托克斯散射光？該散射又和應(yīng)用？假設(shè)受激布里淵散射的聲子

壽命是20ns,那么他在應(yīng)用于光纖溫度傳感技術(shù)中，探測(cè)器能分辨的由溫度引起變化的最

小距離是多少？

1)聲波和散射光波沿著特定方向一一聲波與強(qiáng)光波場(chǎng)⑴的方向相同，散射光⑥，與強(qiáng)

光波場(chǎng)3P的方向相反(此時(shí)增益最大)

2)SBS可產(chǎn)生CD1=8。散射(相當(dāng)于Stokes散射)，能否像SRS那樣,SBS產(chǎn)生①產(chǎn)8+雙皿

的散射光波(相當(dāng)于anti-stokes散射)？

如果認(rèn)為在介質(zhì)中能夠產(chǎn)生電，那么叱應(yīng)由8,劭通過(guò)三階非線性作用產(chǎn)生，即

=co+s尸O相位匹配條件要求：2府-府尸九2。實(shí)際上，co:;很小，有：

8?3:6,即，這三個(gè)光波滿足K：&6心。貝卜

(1)如果皿與8反向的話(增益最大時(shí)):2信-扁=心難以滿足,SBS無(wú)法產(chǎn)生

anti-stokes散射光*,如圖67(a)所示。

Ka2Ka---------------------------*

-------------------------------------------------------------->2KO

(a)(b)

(2)如果劭與0不是反向的話(增益較小時(shí))，兩者只能同向，才能滿足：2隘-治產(chǎn)質(zhì)酎

SBS產(chǎn)生較弱的anti-stokes散射光*,如圖675(b)所示。

3)應(yīng)用：

(1)光纖傳感:當(dāng)溫度或應(yīng)變發(fā)生變化時(shí)，布里淵信號(hào)將改變。

(2)用于相位共規(guī)。

4)L(min)=vt=20*10*(-9)*2*10、(8)=4m

2根據(jù)描述晶體光學(xué)性質(zhì)的基本方程，計(jì)算：縱向運(yùn)行E寸，KDP晶體線性光電效應(yīng)偏振面偏

轉(zhuǎn)90度時(shí)所加的直流電壓？(波長(zhǎng)入線性折射率no二階極化率張量x(2)xyz)

例1KDP（KH2PO。中的線性電光效應(yīng)（縱向運(yùn)用）

方法二：利用波法線菲涅爾方程求解

按介電張量微擾來(lái)處理。有效相對(duì)介電張量元素為：

（%）蟒=4a十2焉3,0）與（0）=%十2尤*3,0）心（0）

根據(jù)心類(lèi)晶體（正方晶系）的二階電極化率張量的形式

Fo00XYZXZY0000

00000XZYXYZ00

000000o\ZXYZXY

\YXZ

NonlinearOpticalPheromeiuFtctnSe:ond-

21:0-：50ord?tEltctncPoliazitioci

有效相對(duì)介電張量寫(xiě)成矩陣的形式為

'42播"0)0、

2成E(0)C0

00/

I2)

再將上式代入菲涅耳方程

D=[E-k(kE)]=E

21:0-:512S

2項(xiàng)2感瑪(0)0、(邑3)、

得2篇漢(0)匕0瑪3)

00

‘100]’100、0

n2010號(hào)-n~20100

1。。J山上J

UJWob

(5.3-25a)

NonlinearOpticalPhenomenaFromSecctid-

21:0工51orderElecteePclanzation29

對(duì)于Ez(功分量的方程為

￡?二0

即沿Z方向傳播的波是橫波。

對(duì)區(qū)(①)百(①)分量,

2總無(wú)(0)丫紇)

二0(5.3-25b)

C息”(0),XEy>

NonlmearOpticalPktnomtiuFromSecond-

21:07:51OfdetEleerncPohnzatioxi20

上式有解的條件里的系數(shù)行列式等于零，即

九』2嫖耳（0）

2廷（0）匕-"一

/=成_2媛旦（0）

由此可得(5.3-26)

M=4+2嵩沮（。）

八八;?”0）、

=〃0（1------：~2---------）

或(5.3-27)

?=德)

NoclineirOpticalPhenomenaFromSecond-

21:07:51orderElectricPohazadon31

將"，n；分別代入本征值方程（5.3-25b）式，使可求得相應(yīng)的本征矢為:

引［(5.3-28a)

2

(5.3-28b)

這表示沿z軸（光軸）方向傳播的兩個(gè)偏振方向不同的波有不同的折射率

（￡（。）=0時(shí)，在光軸方向傳播的兩個(gè)偏振方向不同的光波的折射率應(yīng)相

等，都為名）。加上外電場(chǎng)5（0）后，使得沿Z方向傳播的波在經(jīng)過(guò)距離2后

產(chǎn)生相對(duì)相移:

NoidinearOpticalPhenometuFromSecond-

21:0=51orderElect0cPclauzat：on32

2北(巧-巧)4立舞㈤(0)44舄9

(5.3-29)

瑪，芻兩個(gè)線偏振光一般合成橢圓偏振光。當(dāng)(PF時(shí)，線偏振光將旋轉(zhuǎn):

例2晶體電光效應(yīng)(橫向運(yùn)用)——略

NodinearOpticalPhenctneiuFromSecond-

21:0151otdftfEleeuicPolmzition

2推到Rubylaser通過(guò)單軸晶體(KDP)產(chǎn)生的非線性電極化強(qiáng)度?

四、光整流效應(yīng)

定義：光整流效應(yīng)，就是一個(gè)光波電場(chǎng)由于二階非線性電極化的非線性

作用而產(chǎn)生的一個(gè)直流分量R的現(xiàn)象一反電光效應(yīng)。

1962年--

阿姆斯特朗(Armstrong)--理論預(yù)言；巴斯(Bass)?-實(shí)驗(yàn)觀察：

單軸晶體一KDP;光源調(diào)QRubylaser;直流電壓-幾百微伏

KO-axis)-'

Rubylaser(694.3nm)

21:0":51

令光波電場(chǎng)的空間變化部分為（振幅衰減較小）：

E（67）二E^aexp^i—nk-r）(5.4-1)

c

二次非線性效應(yīng)產(chǎn)生的直流分量為

P(co=0)(國(guó)一切：E(co)E*(69)

=2弓\Eof^~\coz-Gi)\aa

寫(xiě)成分量的形式：

.3=0）=2%瓦;尤以（也一⑼:4%

NonbneirOpucilPheccmexuFromSecond。

21:07:51