等法規(guī)等法規(guī)等飛第一頁，共九十三頁，2022年，8月28日

1-5-7

惠更斯原理

第二頁，共九十三頁，2022年，8月28日

1-5-7

惠更斯原理一.惠更斯原理

第三頁，共九十三頁，2022年，8月28日

1-5-7

惠更斯原理一.惠更斯原理

第四頁，共九十三頁，2022年，8月28日

1-5-7

惠更斯原理一.惠更斯原理惠更斯原理：波動所到達的媒質(zhì)中各點，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時刻這些子波的包跡便是新的波陣面。第五頁，共九十三頁，2022年，8月28日t時刻波陣面

1-5-7

惠更斯原理一.惠更斯原理惠更斯原理：波動所到達的媒質(zhì)中各點，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時刻這些子波的包跡便是新的波陣面。第六頁，共九十三頁，2022年，8月28日t時刻波陣面

1-5-7

惠更斯原理一.惠更斯原理惠更斯原理：波動所到達的媒質(zhì)中各點，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時刻這些子波的包跡便是新的波陣面。第七頁，共九十三頁，2022年，8月28日t+ΔuΔttt時刻波陣面

1-5-7

惠更斯原理一.惠更斯原理惠更斯原理：波動所到達的媒質(zhì)中各點，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時刻這些子波的包跡便是新的波陣面。第八頁，共九十三頁，2022年，8月28日t+ΔuΔttt時刻波陣面t時刻波陣面

1-5-7

惠更斯原理一.惠更斯原理惠更斯原理：波動所到達的媒質(zhì)中各點，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時刻這些子波的包跡便是新的波陣面。第九頁，共九十三頁，2022年，8月28日t+ΔuΔttt時刻波陣面t時刻波陣面

1-5-7

惠更斯原理一.惠更斯原理惠更斯原理：波動所到達的媒質(zhì)中各點，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時刻這些子波的包跡便是新的波陣面。第十頁，共九十三頁，2022年，8月28日

1-5-7

惠更斯原理一.惠更斯原理惠更斯原理：波動所到達的媒質(zhì)中各點，都可以看作為發(fā)射子波的波源，而后一時刻這些子波的包跡便是新的波陣面。t+tΔuΔtΔutt+Δtt時刻波陣面t時刻波陣面第十一頁，共九十三頁，2022年，8月28日二.惠更斯原理的應(yīng)用第十二頁，共九十三頁，2022年，8月28日用惠更斯原理解釋折射定律二.惠更斯原理的應(yīng)用第十三頁，共九十三頁，2022年，8月28日二.惠更斯原理的應(yīng)用用惠更斯原理解釋折射定律inn12A第十四頁，共九十三頁，2022年，8月28日用惠更斯原理解釋折射定律iuΔt1nn12CBAiuΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第十五頁，共九十三頁，2022年，8月28日用惠更斯原理解釋折射定律iuuΔΔt12tnn12CBAiuΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第十六頁，共九十三頁，2022年，8月28日用惠更斯原理解釋折射定律iuuΔΔt12tnn12CBADiuΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第十七頁，共九十三頁，2022年，8月28日用惠更斯原理解釋折射定律iuuΔΔt12tnn12CBADiuΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第十八頁，共九十三頁，2022年，8月28日用惠更斯原理解釋折射定律iuuΔΔt12trnn12CBADiruΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第十九頁，共九十三頁，2022年，8月28日用惠更斯原理解釋折射定律iuuΔΔt12trnn12sinsinir=CBADCBABADABiruΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第二十頁，共九十三頁，2022年，8月28日用惠更斯原理解釋折射定律iuuΔΔt12trnn12sinsinir=CBADCBABADAB=uuΔΔ12irttuΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第二十一頁，共九十三頁，2022年，8月28日用惠更斯原理解釋折射定律iuuΔΔt12trnn12sinsinir=CBADCBABADAB=uuΔΔ112=u2uirttuΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第二十二頁，共九十三頁，2022年，8月28日用惠更斯原理解釋折射定律iuuΔΔt12trnn12sinsinir=CBADCBABADAB=uuΔΔ1122=u2u=nn1irttuΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第二十三頁，共九十三頁，2022年，8月28日用惠更斯原理解釋折射定律iuuΔΔt12trnn12sinsinir=CBADCBABADAB=uuΔΔ1122=u2u==nn1n12irttuΔt12二.惠更斯原理的應(yīng)用第二十四頁，共九十三頁，2022年，8月28日波節(jié)波腹第二十五頁，共九十三頁，2022年，8月28日駐波的特點：

波節(jié)波腹第二十六頁，共九十三頁，2022年，8月28日駐波的特點：

1.有波節(jié)、波腹；

波節(jié)波腹第二十七頁，共九十三頁，2022年，8月28日駐波的特點：

1.有波節(jié)、波腹；

2.波節(jié)兩側(cè)質(zhì)點的振動周相相反，

波節(jié)波腹第二十八頁，共九十三頁，2022年，8月28日駐波的特點：

1.有波節(jié)、波腹；

2.波節(jié)兩側(cè)質(zhì)點的振動周相相反，相鄰兩波節(jié)之間的質(zhì)點振動周相相同。

波節(jié)波腹第二十九頁，共九十三頁，2022年，8月28日駐波的特點：

1.有波節(jié)、波腹；

2.波節(jié)兩側(cè)質(zhì)點的振動周相相反，相鄰兩波節(jié)之間的質(zhì)點振動周相相同。

3.波的強度為零，不發(fā)生能量由近及遠的傳播。波節(jié)波腹第三十頁，共九十三頁，2022年，8月28日四.半波損失第三十一頁，共九十三頁，2022年，8月28日媒質(zhì)1四.半波損失媒質(zhì)1ρu11ρu22媒質(zhì)2第三十二頁，共九十三頁，2022年，8月28日ρρuu2211＞媒質(zhì)1四.半波損失若媒質(zhì)1ρu11ρu22媒質(zhì)2第三十三頁，共九十三頁，2022年，8月28日稱媒質(zhì)1

為波疏媒質(zhì)；

ρρuu2211＞媒質(zhì)1四.半波損失若媒質(zhì)1ρu11ρu22媒質(zhì)2第三十四頁，共九十三頁，2022年，8月28日稱媒質(zhì)1

為波疏媒質(zhì)；

ρρuu2211＞媒質(zhì)1四.半波損失若媒質(zhì)1ρu11ρu22媒質(zhì)2媒質(zhì)2

為波密媒質(zhì)。第三十五頁，共九十三頁，2022年，8月28日

1.

繩子波在固定端反射第三十六頁，共九十三頁，2022年，8月28日

1.

繩子波在固定端反射入射波墻體)波密媒質(zhì)(y第三十七頁，共九十三頁，2022年，8月28日

1.

繩子波在固定端反射入射波反射波墻體)波密媒質(zhì)(yy第三十八頁，共九十三頁，2022年，8月28日

1.

繩子波在固定端反射入射波反射波疊加后的波形墻體)波密媒質(zhì)(yy第三十九頁，共九十三頁，2022年，8月28日

1.

繩子波在固定端反射入射波反射波疊加后的波形墻體)波密媒質(zhì)(yy在反射端形成波節(jié)。第四十頁，共九十三頁，2022年，8月28日

1.

繩子波在固定端反射入射波反射波疊加后的波形墻體)波密媒質(zhì)(yy在反射端形成波節(jié)。在反射端入射波和反射波周相相反，第四十一頁，共九十三頁，2022年，8月28日

1.

繩子波在固定端反射入射波反射波疊加后的波形墻體)波密媒質(zhì)(yy在反射端形成波節(jié)。在反射端入射波和反射波周相相反，即入射波到達兩種媒質(zhì)分界面時發(fā)生相位突變，第四十二頁，共九十三頁，2022年，8月28日

1.

繩子波在固定端反射入射波反射波疊加后的波形墻體)波密媒質(zhì)(yy在反射端形成波節(jié)。在反射端入射波和反射波周相相反，即入射波到達兩種媒質(zhì)分界面時發(fā)生相位突變，稱為半波損失。第四十三頁，共九十三頁，2022年，8月28日

2.

繩子波在自由端反射第四十四頁，共九十三頁，2022年，8月28日入射波反射波疊加后的波形yy自由端

2.

繩子波在自由端反射第四十五頁，共九十三頁，2022年，8月28日入射波反射波疊加后的波形yy自由端

2.

繩子波在自由端反射在反射端形成波腹在反射端入射波和反射波周相相同，無半波損失。第四十六頁，共九十三頁，2022年，8月28日

[

例1]

以P

點在平衡位置向正方向運動作為計時零點，寫出波動方程。yxPoud第四十七頁，共九十三頁，2022年，8月28日

[

例1]

以P

點在平衡位置向正方向運動作為計時零點，寫出波動方程。yxPou解：p=π2dφ第四十八頁，共九十三頁，2022年，8月28日

[

例1]

以P

點在平衡位置向正方向運動作為計時零點，寫出波動方程。yxPou解：p=π2dπωyp=Acost)(2φ第四十九頁，共九十三頁，2022年，8月28日

[

例1]

以P

點在平衡位置向正方向運動作為計時零點，寫出波動方程。yxPou解：p=π2dππωyp=Acost)(2Acosdt)(ω2y=o[]+uφ第五十頁，共九十三頁，2022年，8月28日

[

例1]

以P

點在平衡位置向正方向運動作為計時零點，寫出波動方程。yxPou解：p=π2dππωyp=Acost)(2Acosdt)(ω2y=o[]+uAcosdtπ)(ω2=+uy[xu]φ第五十一頁，共九十三頁，2022年，8月28日

[

例1]

以P

點在平衡位置向正方向運動作為計時零點，寫出波動方程。yxPou解：p=π2dππωyp=Acost)(2Acosdt)(ω2y=o[]+uAcosdtπ)(ω2=+uy[xu]φAcosdtπ)(ω2=y[xu]第五十二頁，共九十三頁，2022年，8月28日

[例2]波速

u=400m/s,t=0s時刻的波形如圖所示。寫出波動方程。uy(m)p4532ox(m)第五十三頁，共九十三頁，2022年，8月28日

[例2]波速

u=400m/s,t=0s時刻的波形如圖所示。寫出波動方程。uy(m)p4532ox(m)t=0(o點)第五十四頁，共九十三頁，2022年，8月28日

[例2]波速

u=400m/s,t=0s時刻的波形如圖所示。寫出波動方程。uy(m)p4532ox(m)t===Ay00(o點)22第五十五頁，共九十三頁，2022年，8月28日

[例2]波速

u=400m/s,t=0s時刻的波形如圖所示。寫出波動方程。uy(m)p4532ox(m)t===Ayv000(o點)22＞0{第五十六頁，共九十三頁，2022年，8月28日3

[例2]波速

u=400m/s,t=0s時刻的波形如圖所示。寫出波動方程。uy(m)p4532ox(m)t====Ayφvπ0000(o點)22＞0{...第五十七頁，共九十三頁，2022年，8月28日3

[例2]波速

u=400m/s,t=0s時刻的波形如圖所示。寫出波動方程。uy(m)p4532ox(m)t====Ayφvπ0000(o點)22＞0{...=t0(p點)第五十八頁，共九十三頁，2022年，8月28日3

[例2]波速

u=400m/s,t=0s時刻的波形如圖所示。寫出波動方程。uy(m)p4532ox(m)t====Ayφvπ0000(o點)22＞0{...=y0t0(p點)=0第五十九頁，共九十三頁，2022年，8月28日3

[例2]波速

u=400m/s,t=0s時刻的波形如圖所示。寫出波動方程。uy(m)p4532ox(m)t====Ayφvπ0000(o點)22＞0{...=yv00t0(p點)=0＜0{第六十頁，共九十三頁，2022年，8月28日23

[例2]波速

u=400m/s,t=0s時刻的波形如圖所示。寫出波動方程。uy(m)p4532ox(m)t=====Ayφφvππ000p0(o點)22＞0{...=yv00t0(p點)=0＜0{...第六十一頁，共九十三頁，2022年，8月28日23uy(m)p4532ox(m)==φφππ0p...d第六十二頁，共九十三頁，2022年，8月28日23uy(m)p4532ox(m)==φφππ0p...φφπλp=20dd第六十三頁，共九十三頁，2022年，8月28日23uy(m)p4532ox(m)==φφππ0p...φφπλp=20dφφπλ0p=2dd...第六十四頁，共九十三頁，2022年，8月28日23uy(m)p4532ox(m)==φφππ0p...φφπλp=20dφφππππλ0p=2d=22×35()3d...第六十五頁，共九十三頁，2022年，8月28日23uy(m)p4532ox(m)==φφππ0p...φφπλp=20dφφππππλ0p=2d==22×35()34(m)d...第六十六頁，共九十三頁，2022年，8月28日λ=4(m)第六十七頁，共九十三頁，2022年，8月28日=ω2πνλ=4(m)第六十八頁，共九十三頁，2022年，8月28日λ==ω2ππν2uλ=4(m)第六十九頁，共九十三頁，2022年，8月28日λ==ω2πππν2u=24004λ=4(m)第七十頁，共九十三頁，2022年，8月28日λ==ω2πππν2002u==24004πS1λ=4(m)()第七十一頁，共九十三頁，2022年，8月28日yλ==ω2ππππν2002u===24004π04cos)(200π3tS1λ=4(m)()第七十二頁，共九十三頁，2022年，8月28日y=Acosdωt它向墻面方向傳播經(jīng)反射后形成駐波。求：駐波方程，波節(jié)及波腹的位置。y墻面p入射波ox

[

例3

]

設(shè)波源（在原點O）的振動方程為：第七十三頁，共九十三頁，2022年，8月28日y=Aycoscos=d()uωωtt它向墻面方向傳播經(jīng)反射后形成駐波。求：駐波方程，波節(jié)及波腹的位置。y墻面p入射波入Ax入射波ox

[

例3

]

設(shè)波源（在原點O）的振動方程為：第七十四頁，共九十三頁，2022年，8月28日y=Ayycoscoscos==ddp(())uuωωωttt它向墻面方向傳播經(jīng)反射后形成駐波。求：駐波方程，波節(jié)及波腹的位置。y墻面p入射波入AAx入射波ox

[

例3

]

設(shè)波源（在原點O）的振動方程為：第七十五頁，共九十三頁，2022年，8月28日y=Ayycoscoscos==ddp(())uuωωωttt它向墻面方向傳播經(jīng)反射后形成駐波。求：駐波方程，波節(jié)及波腹的位置。y墻面p入射波入AA考慮到半波損失后P點的振動方程：x入射波ox

[

例3

]

設(shè)波源（在原點O）的振動方程為：第七十六頁，共九十三頁，2022年，8月28日y=Acosyyycoscoscos===ddd+pp((()))uuuωωωωtttt它向墻面方向傳播經(jīng)反射后形成駐波。求：駐波方程，波節(jié)及波腹的位置。y墻面p入射波入AAA考慮到半波損失后P點的振動方程：[π]x入射波ox

[

例3

]

設(shè)波源（在原點O）的振動方程為：第七十七頁，共九十三頁，2022年，8月28日dyx墻面p(疊加點)m入射波反射波o第七十八頁，共九十三頁，2022年，8月28日dyx墻面p(疊加點)m入射波反射波o考慮到半波損失后P點的振動方程：第七十九頁，共九十三頁，2022年，8月28日dyx墻面p(疊加點)m入射波反射波ocosy=d+p()uωtA考慮到半波損失后P點的振動方程：[π]第八十頁，共九十三頁，2022年，8月28日dyx墻面p(疊加點)m入射波反射波o反射波在疊加點(m點)

的振動方程：cosy=d+p()uωtA考慮到半波損失后P點的振動方程：[π]第八十一頁，共九十三頁，2022年，8月28日dyx墻面p(疊加點)m入射波反射波oycosdduutA=+)(()[]πω反xcosy=d+p()uωtA考慮到半波損失后P點的振動方程：[π]反射波在疊加點(m點)

的振動方程：第八十二頁，共九十三頁，2022年，8月28日dyx墻面p(疊加點)m入射波反射波oycoscos2ddduuuttAA==++)((())[[]]ππωω反xxcosy=d+p()uωtA考慮到半波損失后P點的振動方程：[π]反射波在疊加點(m點)

的振動方程：第八十三頁，共九十三頁，2022年，8月28日駐波方程：第八十四頁，共九十三頁，2022年，8月28日yyy=+駐波方程：入反第八十五頁，共九十三頁，2022年，8月28日yyycoscost2==+++(()πππωx駐波方程：入反22ddλλ22[)π]A第八十六頁，共